3D Определение: металл 0 изолятор 0 Имеет смысл только при T = 0 T n ИзоляторМеталл Изолированная точка на фазовой диаграмме Переход металл-изолятор.

Презентация:



Advertisements
Похожие презентации
Высокорезистивные сплавы с большой электронной плотностью – отсутствие перехода Андерсона В.Ф. Гантмахер Харьков,
Advertisements

Проводимость [ 1 cm 2-d ] Кондактанс Y [ 1 ] Безразмерный кондактанс y L ребро куба Скейлинговая гипотеза ( Для описания перехода металл-изолятор ? При.
Спиновый парамагнетизм в теории Стонера. Переход металл – диэлектрик. Модель Хаббарда. Модель Мотта 1.7. Зонная теория ферромагнетизма.
Классификация фазовых переходов. Переход парамагнетик – ферромагнетик. Поле упорядочения. Обменное взаимодействие 1.1. Фазовые переходы в системе многих.
1D проводимость невзаимодействующих электронов.
Целочисленный квантовый эффект Холла B. В сильном магнитном поле электрон локализован в окрестности своей классической орбиты Электрон дрейфует поперек.
Лекции 3,4 Эффект Джозефсона. Разность фаз параметра порядка 1. Конденсат куперовских пар в СП-ке описывается единой комплексной волновой функцией – параметром.
ВЛИЯНИЕ РЕЗОНАНСНОГО ЭЛЕКТРОН- ФОНОННОГО ВЗАИМОДЕЙСТВИЯ НА ЭЛЕКТРОННЫЙ СПЕКТР ВОЛЬФРАМА И ГАЛЛИЯ Ю. А. Авраменко, Н. Г. Бурма, А. И. Петришин, В. Д. Филь.
Образовательный семинар для аспирантов и студентов, ИФМ РАН, 24 февраля 2011 Квантово-размерные эффекты и зарождение сверхпроводимости в гибридных структурах.
Антиферромагнетизм. Основное состояние. Спектр и термодинамика возбуждений в антиферромагнетиках. Классическая антиферромагнитная модель. Понятие о ферримагнетизме.
Поверхностная сверхпроводимость. Контактные явления. Тонкие пленки Размерные эффекты.
4.3.Б. Метод валентных связей Молекула водорода Первый - кинетическая энергия электронов Волновая функция объединенной системы Второй – кулоновское взаимодействие.
Целый квантовый эффект Холла. Квантование уровней в магнитном поле (подуровни Ландау) 2.2. Целый квантовый эффект Холла.
Отступление 1. (Короткий экскурс в физику твердого тела) Некоторые представления физики твердого тела Лекции по дисциплине «Основы анализа поверхности.
Нефононные механизмы спаривания носителей заряда в ВТСП. Спиновые мешки Шриффера и модель RVB Андерсона. Многозонная модель Эмери 2.9. Нефононные механизмы.
Элементарный вибратор Лекция 13. Элементарный вибратор Прямолинейный провод длиной l, по которому протекает переменный ток, может излучать электромагнитные.
Экспериментальные данные. Теория Ландау сверхтекучей бозе-жидкости. Возбуждения. Гидродинимика Сверхтекучесть изотопа 4 He.
Проходные и переходные характеристики МДП- транзистора Трифонова Н. Харлукова О. гр
Электрофизические свойства полупроводников Лектор – профессор кафедры Электроника Абдуллаев Ахмед Маллаевич Кафедра находится в комнате 323. Лекция 1.
Сила Лоренца. Сила Ампера Осень Поле кругового тока R r b β dBdB Y.
Транксрипт:

3D Определение: металл 0 изолятор 0 Имеет смысл только при T = 0 T n ИзоляторМеталл Изолированная точка на фазовой диаграмме Переход металл-изолятор

Переход Андерсона N/W при | | < W/2 0 при | | > W/2 Интеграл перекрытия Ширина полосы W, характеризующая беспорядок Отношение J / W - основной параметр задачи МеталлИзолятор При критическом значении параметра делокализованные состояния появляются в центре зоны

Если невозмущенные уровни одинаковы,. E 01 = E 02 = E 0,. то сдвиги. уровней. порядка. Если невозмущенные уровни разные, E 01 E 02 то сдвиги уровней порядка (резонансные узлы) Параметр J / W можно трактовать, как долю резонансных узлов В андерсоновском резонаторе плотность состояний на уровне Ферми не равна нулю Переход Андерсона (продолжение)

Модель структурного беспорядка Беспорядок «спрятан» во множестве векторов R i Способ расчета спектра (И.М. Лифшиц) Пары резонансных узлов Квантовомеханичекий механизм образования примесной зоны. Плавные электрические поля отсутствуют (в отличие от модели Андерсона)

Переход Мотта Три параметра размерности длины Среднее расстояние между электронами Боровский радиусРадиус экранирования связаны между собой соотношением r e > a B изолятор r e < a B металл Условие перехода r e = a B Модель Хаббарда

P.P. Edwards, M. J. Sienko, Phys.Rev. B 17, 2575 (1978) Переход Мотта или переход Андерсона ??

Плоскость «беспорядок концентрация» при T = 0 Предполагается, что a B = const Два источника локализации: беспорядок и межэлектронное взаимодействие, так же, как у слабой локализации

Минимальная металлическая проводимость

M. A. Paalanen, T.F. Rosenbaum, G.A. Thomas, R.N.Bhatt Phys.Rev.Lett.48, 1284 (1982) Экспериментальное доказательство того, что переход металл-изолятор переход второго рода

Итак, 1D перехода нет (при Т = 0 электроны локализованы при сколь угодно малом беспорядке). 3D переход есть (но остаются неясности, какого он рода, первого или второго, и почему). 2D неясно, есть ли переход вообще (т.е. могут ли электроны быть в делокализованном состоянии) Имеются в виду невзаимодействующие электроны при Т = 0, в нулевом магнитном поле, в системе достаточно большого размера