Фазовые переходы в присутствии ферми-конденсата. Попов К.Г. Отдел математики, Коми НЦ, УРО, РАН. - презентация

1 Фазовые переходы в присутствии ферми-конденсата. Попов К.Г. Отдел математики, Коми НЦ, УРО, РАН

2 История проекта Осень, 2004, 'Progress in Superconductivity Research.', Nova Science Publishers, Inc.,USA. Весна, 2005, Работа в Теор. отделе СПб. Института ядерной физики. Лето, 2005, Написание англоязычного текста. Осень, 2005, Написание русскоязычного текста. Работа над развитием программ и исследования продолжаются.

3 Состав исполнителей проекта Шагинян В.Р., Теор.отдел, СПб Институт ядерной физики. Россия – руководитель проекта. Амусья М.Я., СПб Физико-технический институт им. А.Ф. Иоффе. Россия. Артамонов С.А., СПб Институт ядерной физики. Россия. Мзезане А.З., Кларковский университет Атланты, США. Попов К.Г., Коми НЦ, УрО, РАН, Россия.

4 Мотивации проекта Изучение сильно коррелированных систем. Изучение металлов с тяжелыми фермионами и высокотемпературных сверхпроводников. Обоснование понятия ферми-конденсата. Дискуссия о методах описания фазовых переходов. Технические возможности проведения расчетов.

5 Теория Ландау ферми-жидкости. Квазичастица- элементарное возбуждение ферми-жидкости. Энергия основного состояния- функционал -функции распределения квазичастиц. n ( p, T). P=p F n(p,T=0) 1

6 Уравнение Ландау для эффективной массы квазичастиц

7 - функция распределения квазичастиц - энергия квазичастиц Ферми-конденсатный квантовый фазовый переход

8 Квантовый протекторат R.B.Laughlin, D.Pines, The Theory of Everything, PNAS, 97,1, 29, (2000) R.B.Laughlin, A Different Universe, ( Reinventing Physics from the Bottom Down ), 2005

9 Точно решаемые модели 1.I.Dzyaloshinskii J.Phys.I (France), 6, 119, (1995) 2.D.Lidsky et al., Phys. Rev. B 57, 1340 (1998). 3.V.Yu. Irkhin, A.A. Katanin, M.I. Katsnelson, Phys. Rev. Lett. 89, (2002). 4.V.A. Khodel, V.R. Shaginyan, Nucl. Phys. A 555, 33, (1993). 5.V.A. Khodel, V.R. Shaginyan, V.V. Khodel, Phys. Rep. 249, 1 (1994).

10 Модель Ландау.

11

12 Примеры спектров и функций распределения

13

14

15 Система в критической точке под действием магнитного поля

16

17

18

19

20 Temperature dependence of the magnetic susceptibility at different applied fields. CeRu 2 Si 2 D. Takahashi et al., Phys. Rev. B 67, (2003) V.R. Shaginyan, JETP Lett. 79, 344 (2004). M.V. Zverev, V.A.Khodel, JETP Lett. 79, 772 (2004).

21 Система после фазового перехода

22

23 В отличие от стандартных квантовых фазовых переходов, физика которых определяется термическими и квантовыми флуктуациями и характеризуется отсутствием квазичастиц, поведение ферми-систем до и после ферми-конденсатного фазового перехода определяется квазичастицами, отличающимися от квазичастиц Ландау. Такое поведение является внутренним свойством сильно коррелированных систем. В отличие от квазичастиц Ландау эффективная масса новых квазичастиц сильно зависит от температуры, магнитного поля, плотности и т.д. Эта система квазичастиц имеет демонстрирует универсальные свойства. Такое поведение является внутренним свойством сильно коррелированных систем. Выводы

24 Спасибо за внимание.