Возможный след динамической массы вихря в ErNi2B2C В.Д.Филь(1), И.А.Билыч(1), К.Р.Жеков(1), Г.А.Звягина(1), Д.В.Филь(2),S.I.Lee(3) 1.ФТИНТ НАН Украины. - презентация

1 Возможный след динамической массы вихря в ErNi2B2C В.Д.Филь(1), И.А.Билыч(1), К.Р.Жеков(1), Г.А.Звягина(1), Д.В.Филь(2),S.I.Lee(3) 1.ФТИНТ НАН Украины пр. Ленина, 47, г. Харьков, 61103, Институт монокристаллов НАН Украины пр. Ленина, 60, г. Харьков, 61101,Украина 3. National Creative Research Initiative Center for Superconductivity and Department of Physics, Pohang University of Science and Technology, Pohang , Republic of Korea Методом акустоэлектрической трансформации изучена динамика вихрей в борокарбиде эрбия. Схема эксперимента

2 Система уравнений ( на единицу объёма ) ( смешанное состояние в пренебрежении нормальной компонентой) η- вязкость, α L и α M – параметры Лабуша и Магнуса соотв., u -смещение в упругой волне, w-смещение вихревой решётки, В-индукция в образце, σ s -ac проводимость сверхпроводника,q-волновое число u ST -инерционное поле Стюарта-Толмена

3 Излучаемое поле

4 Эволюция поля Стюарта-Толмена в ErNi 2 B 2 C В нормальной фазе В сверхпроводнике, поэтому

5 Фазовый угол поля E || u в ErNi 2 B 2 C Из измеренных величин вычитается поле ST (с линейной экстраполяцией по магнитному полю) и рассчитывается фазовый угол поля E x (красная линия). Чёрная линия – предельно возможное изменение фазового угла в пренебрежении пиннингом, массой вихрей и изменением вязкости по Бардину-Стефену. Отклонение наблюдаемой зависимости в сторону меньших величин вплоть до перехода в область отрицательных значений означает, что, в E x имеется дополнительный отрицательный фазовый сдвиг, связанный с вкладом недиагональной компоненты массы. По Копнину она имеет вид: Этот вклад ортогонален к вкладу силы Магнуса и соотносится с ним, как (ω 0 ~ eH C2 /mc)

6 Эволюция фазового угла с температурой в ErNi 2 B 2 C

7 Эволюция фазового угла с температурой в Y 0.95 Tb 0.05 Ni 2 B 2 C