Результаты измерений импульса методом многократного кулоновского рассеяния при облучении 14 N. Щедрина Т.В. - презентация

1 Результаты измерений импульса методом многократного кулоновского рассеяния при облучении 14 N. Щедрина Т.В.

2 Содержание 1. Определение импульса частиц методом многократного кулоновского рассеяния. 2. Измерение импульса однозарядных фрагментов в когерентных диссоциациях ядер 14 N. 3. Заключение.

3 Определение импульса частиц методом многократного кулоновского рассеяния Для определения среднего углового отклонения частицы применяется два метода, основанных на измерении отклонений проекции следа на плоскость эмульсии: угловой метод (Голдшмидт-Kлермон и др.): определяется направление касательной к траектории в ряде находящихся на ней равноудаленных точек и вычисляются средние угловые отклонения, представляющие разности между последовательными отсчетами; координатный метод (Фаулер): измеряются координаты последовательных точек на траектории, отстоящих друг от друга на расстояние t. Подобные измерения позволяют найти угловые отклонения между последовательными хордами путем вычисления вторых разностей между отсчетами.

4

5

6 Операция обрезания. При определении среднего углового отклонения частицы можно устранить отдельные, случайно выпадающие по своей большой величине значения, обусловленные однократным рассеянием: 1) исключение значений D, превышающих 4 D ; 2) замена всех D, превышающих 4 D, значениями, равными 4 D.

7 Импульс частицы где Z f – заряд фрагмента с – скорость частицы K – постоянная ячейки t – длина ячейки D – среднее отклонение частицы

8 Постоянная рассеяния K Величина постоянной рассеяния зависит от: 1) метода обрезания, 2) состава эмульсии, 3) величины ячейки t.

9 Постоянная рассеяния K Z 1 – заряд ядра-снаряда ( 14 N ) Z 2i – заряд ядра мишени (хим.состав ядерной эмульсии) N i – ат./ см 3 const – одна и та же для любого типа эмульсии

10

11

12 A

13 Измерение импульса однозарядных фрагментов в когерентных диссоциациях ядер 14 N. Измерения импульса координатным методом проводились на полуавтоматическом микроскопе МПЭ–11 (Москва, ФИАН). Для измерений отбирались события типа Белая звезда с однозарядными фрагментами.

14 Измерение импульса однозарядных фрагментов в когерентных диссоциациях ядер 14 N. Пластинка 12,13,14,15,18 событий типа «белая» звезда 18 однозарядных фрагментов 25 Тип события s 9 z s s 2 z s 1 z s 1

15 AAA A

16 A A A A

17 Результат склеивания двух файлов

18 Распределение p и d по величине p c AA Pbc, GeV

19 Аппроксимация экспериментальных данных однозарядных фрагментов P p =2.6 GeV P d =5.4 GeV A

20 Распределение по поперечным импульсам p P t, MeV/c

21 Распределение по поперечным импульсам d P t, MeV/c

22 Средние поперечные импульсы фрагментов ядер в л.с. (в МэВ/с) Ядро - снаряд H1H1 H2H2 He Li C N

23 Заключение Произведена оценка импульсов фрагментов с зарядом Z=1, испускаемых релятивистским ядром азота с энергией Е к =2.07 ГэВ (Р=2.86 ГэВ/с) по их относительному многократному рассеянию. Введена поправка на постоянную рассеяния К (см.Voyvodic L., Pickup E. – Phys.Rev., 1952, 85, 91). Приведено распределение по поперечным импульсам однозарядных фрагментов и сравнение результатов для N 14 с ранее изученными ядрами He 4, Li 6, C 12 (см. Адамович и др., Ядерная физика, 1999, т.62, 8, с ) Усовершенствовано програмное обеспечение для обработки экспериментальных данных.