Измерение поперечного и продольного размеров источников испускания -частиц, возникающих в ядро-ядерных столкновениях. В.В.Дубинина, Н.П.Егоренкова, В.И.Кроткова, - презентация

1 Измерение поперечного и продольного размеров источников испускания -частиц, возникающих в ядро-ядерных столкновениях. В.В.Дубинина, Н.П.Егоренкова, В.И.Кроткова, Е.А.Пожарова, В.А.Смирнитский Корреляция тождественных частиц позволяет получить информацию опространственной картине испускания частиц в процессе ядерной реакции.Из опытов в центральной и околоцентральной области быстрот и псевдобыстрот известно, что размеры ( R ) источников испускания тождественных частиц при одномерной параметризации, тем меньше, чем тяжелее тождественные частицы: Rπ > Rk > Rp > Rd R. Результаты этих измерений описываются релятивистской квантовой молекулярной динамикой (RQMD). Нами измерена двухчастичная корреляция -частиц, возникающих при фрагментации ядра-снаряда, с применением многомерной параметризации.

2 Корреляционная функция C(q) определяется следующим образом: C(q) = n(Y ij (q)/Y * ij (q)), где q k = p i - p j /2 при i j q k – разность импульсов тождественных часиц Y ij = k (q k ) - по всем я.я..столкновениям, Y* ij = k (q k ) – смешивание p i и p j из разных я. я. столкновений, n – нормировочный множитель. Многомерная параметризация C(q): C(q t0 q l q ts ) =N(1 + λexp( -q t0 2 R t0 2 – q ts 2 R ts 2 – q l 2 R l 2 )) q t0 – компонента в направлении импульса пары, q l - компонента вдоль импульса ядра-снаряда, q ts – компонента ортогональная первым двум

3 Эмульсионные каменры облучались в пучках ядер 22 Ne и 24 Mg с импульсами4.1А ГэВ/c и 4.5АГэВ/c на ускоителе ОИЯИ Измерено 3979 пар - частиц и вычислена функция Y(q) ij и пар из смешанных столкновений для определения Y*(q)ij. Нормировка Y(q) ij и Y*(q) ij проводилась по значениям q ts >580 МэВ/c и q t0 > 5.8 MэВ/c. В C(q) вводилась поправка на кулоновское взаимодействие пары - частиц. На рисунке показана зависимость корреляционной функции C(q) от значений q ts ( ) и q t0 (o )

4 Сплошная кривая результат фитирования C(q) для определения R ts, а пунтирная – R t0 (масштаб: q t0 x10, а q ts /10 )

5 Результат фитирования зависимости C(q) от R ts и R t0 : R ts = ( ) фм при χ 2 1 (поперечный размер) R t0 = ( ) фм при χ (продольный размер) Поправка в продольный размер на γ – фактор: R* t0 = R t0 γ= ( )γ фм= ( ) фм и R* t0 > R ts Размер среднего ядра мишени ( = 80) ядра мишени = 6.45 фм ядра мишени = 2 ядра мишени = фм

6 Многомерная параметризация Bertsh – Pratt (BR): C(q l,q s,q 0 ) = N(1 – λexp(-q l 2 R l 2 – q s 2 R s 2 – q 0 2 R 0 2 – 2q 0 q l R 0l 2 )) N – нормировка, λ-параметр хаотичности, q l – продольная компонента, q t – поперечная, которая разделяется на q s – параллельную и q 0 – перпендикулярную составляющие суммарному импульсу пары. Многомерная параметризация Yano – Koonin –Podgoretsky(YKP): C(q t,q l,q 0 ) = N(1 – λexp( - q t 2 R t 2 – (q l 2 – q 0 2 )R l 2 – (qu) 2 (R 0 2 – R l 2 ))) u = γ(1,0,0,β) – 4-x скорость только с продольной компонентой, γ=1/(1 – β 2 ) 1/.2, q t и q l перпендикулярная и продольная составляющие вектора q на направление суммарного импульса пары частиц, β – скорость файерболла.