КЛАССИЧЕСКАЯ ДИНАМИКА. ЗАКОНЫ НЬЮТОНА Сегодня: пятница, 6 декабря 2013 г. - презентация

1 КЛАССИЧЕСКАЯ ДИНАМИКА. ЗАКОНЫ НЬЮТОНА Сегодня: пятница, 6 декабря 2013 г.

2 Лекция 3 Тема: Тема: КЛАССИЧЕСКАЯ ДИНАМИКА. ЗАКОНЫ НЬЮТОНА Введение Содержание лекции: Сегодня: пятница, 6 декабря 2013 г. 1.Инерциальные системы отсчета. Первый закон Ньютона 2. Второй закон Ньютона. Основные понятия 3. Третий закон Ньютона 4. Свойства пространства-времени и уравнения классической динамики.

3 Глава 2. КЛАССИЧЕСКАЯ ДИНАМИКА. ЗАКОНЫ НЬЮТОНА 2.1. Введение Динамика – раздел механики, посвященный изучению движения материальных тел под действием приложенных к ним сил. В основе классической динамики лежат законы Ньютона. Как и другие принципы, лежащие в основе физики, они являются обобщением опытных фактов.

4 Законы классической динамики имеют огромную область применения от описания движения микроскопических частиц в модели идеального газа до поведения гигантских тел во Вселенной. Открытие, применение и осознание этих законов определяют технических прогресс человечества на протяжении уже более трех веков.

5 2.2. Инерциальные системы отсчета. Первый закон Ньютона Для описания механических явлений надо выбрать систему отсчета. В различных системах отсчета законы движения имеют, в общем случае, различный вид.

6 Оказывается можно найти такую систему отсчета, в которой законы механики имеют наиболее простой вид. Это система отсчета с однородным и изотропным пространством и однородным временем. Такая система отсчета называется инерциальной.

7 В инерциальной системе отсчета всякое свободное движение происходит с постоянной по величине и направлению скоростью. Это утверждение оставляет содержание первого закона Ньютона закона инерции. Если наряду с имеющейся у нас инерциальной системой отсчета мы введем другую систему отсчета, движущуюся относительно первой прямолинейно и равномерно, то законы свободного движения по отношению к этой системе будут такими же, как и по отношению к первоначальной: свободное движение снова будет происходить с постоянной скоростью.

8 Существует бесконечное множество инерциальных систем отсчета, движущихся относительно друг друга равномерно и прямолинейно. Во всех инерциальных системах свойства пространства и времени одинаковы и одинаковы все законы механики. Это утверждение составляет содержание принципа относительности Галилея.

9 r 2 = r 1 + v t Координаты одной и той же точки в разных системах отсчета K 1 и K 2, из которых K 1 движется относительно K 2 со скоростью v, связаны друг с другом соотношением y2y2 y1y1 К1К1 К2К2 x2x2 x1x1 r1r1 r2r2 t

10 Подразумевается, что время течет одинаково в K 1 и K 2 : t 1 = t 2 = t. Представление об абсолютном времени лежит в основе классический механики. Принцип относительности Галилея можно сформулировать как требование инвариантности уравнений механики по отношению к преобразованиям Галилея: t 1 = t 2 = t, r 2 = r 1 + v t.

11 Из абсолютности времени и принципа относительности Галилея следует, что в классической механике взаимодействие между телами распространяется мгновенно. Если бы взаимодействие было бы не "мгновенным", то в силу принципа Галилея и однородности времени скорость распространения фундаментальных взаимодействий была бы различна в разных инерциальных системах отсчета. Это привело бы к различию законов движения тел в разных инерциальных системах отсчета.

12 Из первого закона следует важный физический принцип: существование инерциальной системы отсчета. Смысл первого закона состоит в том, что: если на тело не действуют внешние силы, то существует система отсчета, в которой оно покоится. Но если в одной системе тело покоится, то существует множество других систем отсчета, в которых тело движется с постоянной скоростью.

13 Следствием первого закона Ньютона является утверждение: если наблюдатель находится в инерциальной системе отсчета, а это удостоверяет покоящееся в ней тело, то все прочие тела, на которые не действуют силы, будут также находиться в покое или двигаться с постоянной скоростью.

14 2.3. Второй закон Ньютона. Основные понятия Второй закон Ньютона количественно определяет: изменение состояние движения тела под действием внешних сил. Под силой в механике понимают всякую причину, изменяющую состояние движения тела. Всякое тело оказывает сопротивление при попытках привести его в движение или изменить модуль или направление его скорости. Это свойство тел называется инертностью. Мера инертности тела называется массой.

15 Неизвестную массу m можно сравнить с данной стандартной массой m 0, поместив между ними небольшую сжатую пружину. Отпустив пружину, мы заставим первоначально покоившиеся массы разлететься в противоположные стороны со скоростями v и v 0 соответственно. При этом количественно неизвестную массу m можно определить следующим образом: m = m 0 v 0 / v (определение инертной массы).

16 Импульс или количество движения материальной точки является вектор, равный произведению массы точки на ее скорость: p = m v. Импульсом или количеством движения системы материальных точек назовем векторную сумму импульсов отдельных материальных точек, из которых эта система состоит. Для системы из двух материальных точек p = p 1 + p 2 = m 1 v 1 + m 2 v 2.

17 В инерциальной системе отсчета изменение импульса p материальной точки со временем представляется уравнением dp/dt = d(m v )//dt = F. Величина F, равная скорости изменения импульса во времени, называется силой, действующей на рассматриваемую материальную точку. Очевидно, сила F есть вектор, поскольку она равна производной вектора p по времени.

18

19 Таким образом, в инерциальной системе отсчета производная импульса материальной точки по времени равна действующей на нее силе. Это утверждение называется вторым законом Ньютона, а соответствующие ему уравнения – уравнениями движения материальной точки.

20 Во второй закон Ньютона входит результирующая сила. Поэтому прежде чем применять второй закон Ньютона, нужно сначала найти векторную сумму всех сил, действующих на данное тело. Это положение очень существенно, и оно имеет дополнительное физическое содержание, которое можно проверить экспериментально.

21 Соотношение ma = Fрез предполагает аддитивность масс и векторный закон сложения сил. Аддитивность масс означает, что если соединить вместе два тела с массами mA и mB, то масса такого тела будет равна m = m A + m B.

22 2.4. Третий закон Ньютона Третий закон динамики Ньютон сформулировал так: Действию всегда есть равное и противоположное противодействие; иначе взаимодействия двух тел друг на друга между собой равны и направлены в противоположные стороны. Третий закон утверждает: если тело В действует на тело А с силой F АВ, то в свою очередь тело А обязательно действует на тело В с силой F ВА, равной по величине и противоположной по знаку силе FАВ; обе силы направлены вдоль одной прямой. Третий закон отражает тот факт, что сила есть результат взаимодействия двух различных тел.

23 Третий закон ничего не говорит о величине сил, а только о том, что они равны. Здесь очень важно отметить, что в третьем законе идет речь о силах, приложенных к различным телам. Поезд из трех вагонов, который тянут с внешней силой F.Взаимодействие между вагонами передается с помощью нитей, не имеющих массы.

24 На тело m 1 со стороны m 2 действует сила F 1 (2), а на тело m 2 со стороны m 1 сила F 2 (1). По третьему закону Ньютона сумма F 2 (1) + F 1 (2) равна нулю. [F 1 (2) + F 2 (1)] + [F 2 (3) + F 3 (2)] + F = (m 1 + m 2 + m 3 )a, Ускорение поезда можно найти, применяя к каждому вагону второй закон Ньютона и затем складывая следующие выражения: F = (m1 + m2 + m3)a, Суммы в квадратных скобках обращаются в нуль.

25 На рис. изображен брусок массой m, прижатый к стенке с силой F. Однако совершенно очевидно, что брусок не испытывает ускорения под действием силы F, потому что атомы стенки отталкивают брусок с силой F1, равной – F Результирующая сила F рез = F + F 1 = F + (– F) = 0. Если в этом случае автоматически применить уравнение F = ma, то мы получим ускорение a = F/m, которое отлично от нуля. m F FgFg F1F1 F2F2

26 Если на брусок действует F g – сила тяжести, то возникает сила реакции F 2, направленная вверх и равная –F g. В этом случае результирующая сила является суммой всех четырех сил (рис.3.7): F рез = F + F 1 + F g + F 2 = F + ( F) + F g + ( F g ) = 0. m F FgFg F1F1 F2F2

27 2.5. Наклонная плоскость Вычислим ускорение тела массой m, скользящего по наклонной поверхности, которая образует угол с горизонтальной плоскостью. На рис.а показаны три действующие на тело силы: сила реакции F N, сила трения F f, направленная против движения, и сила тяжести mg, направленная вниз. Векторное сложение этих сил на рис.б дает F рез.

28 aб mg m FNFN FfFf FNFN FfFf F рез a F рез =mg+F N +F f

29 Силы образуют прямоугольный треугольник, причем угол между F N и mg равен. Отсюда: Заменяя F рез на ma, получаем ma = mgsin Ff. В отсутствие трения a = gsin (без трения). F рез + F f = mgsin.

30 В случае когда имеется трение, в формуле следует заменить F f на dF N, что дает ma = mgsin dF N. Из треугольника сил на рис.б находим F N = mgcos. Подставляя это в последнее соотношение имеем: a = gsin d gcos. Из a = gsin и a = gsin d gcos следует, что наклонную плоскость можно использовать для уменьшения ускорения тела, возникшего благодаря силе тяжести.

31 Пусть брусок скользит по наклонной плоскости, не ускоряясь. Тогда в a = gsin d gcos нужно положить a = 0, и мы можем написать gsin = d gcos, откуда tg = d. При этом значении угла наклона тело будет двигаться без ускорения.

32 Лекция окончена Нажмите клавишу для выхода