СТРУКТУРА ТЕПЛОВОГО ПОТОКА ПРИ КОНВЕКЦИИ ВЕРХНЕЙ МАНТИИ ЗЕМЛИ С ПЕРЕМЕННОЙ ВЯЗКОСТЬЮ А.Н.Четырбоцкий Дальневосточный геологический институт ДВО РАН СТРУКТУРА. - презентация

1 СТРУКТУРА ТЕПЛОВОГО ПОТОКА ПРИ КОНВЕКЦИИ ВЕРХНЕЙ МАНТИИ ЗЕМЛИ С ПЕРЕМЕННОЙ ВЯЗКОСТЬЮ А.Н.Четырбоцкий Дальневосточный геологический институт ДВО РАН СТРУКТУРА ТЕПЛОВОГО ПОТОКА ПРИ КОНВЕКЦИИ ВЕРХНЕЙ МАНТИИ ЗЕМЛИ С ПЕРЕМЕННОЙ ВЯЗКОСТЬЮ А.Н.Четырбоцкий Дальневосточный геологический институт ДВО РАН

2 Такая ситуация, в силу закона сохранения энергии, обусловливает определенную аккумуляцию тепла и рост давления на границе этих сред. В зависимости от толщины литосферы, ее состава и ряда других факторов, здесь далее создаются вполне благоприятные условия либо для ее частичного проплавления («прожигания»), либо теплового взрыва (представляется также, что может иметь место и их определенное сочетание). После чего указанная последовательность процессов вновь повторяется. Несмотря на широту охвата рассмотренных в серии работ [Cristensen, 1984; Schubert, 1985; Трубицын, 1991; Zhong, 1996; Трубицын, 2006] различных проблем верхнемантийной конвекции, открытыми остаются вопросы о влиянии на режим этого процесса условия, которое задается на границе литосферы и астеносферы. Актуальность изучения этого вопроса связана с изучением причин и результатов различий их реологий. А именно, снижению потоков тепла из астеносферы в литосферу. Такая ситуация, в силу закона сохранения энергии, обусловливает определенную аккумуляцию тепла и рост давления на границе этих сред. В зависимости от толщины литосферы, ее состава и ряда других факторов, здесь далее создаются вполне благоприятные условия либо для ее частичного проплавления («прожигания»), либо теплового взрыва (представляется также, что может иметь место и их определенное сочетание). После чего указанная последовательность процессов вновь повторяется.

3 Постановка задачи: Модельным представлением верхней мантии здесь выступает вязкая несжимаемая жидкость в поле силы тяжести. Для численного моделирования ее конвекции используются двумерные уравнения Стокса в приближении Обербека-Буссинеска.

4 Начальные и граничные условия: Численные значения параметров модели: Н=( )км=540 км

5 Вт/м°С П Численные значения параметров модели: Н=( )км=540 км ° С/м, м/с, Дж/кг ·°С, м/с °С Вт/м°С кг/м3

6 Динамика функций модели Динамика функций модели

7 Поле скорости и температуры на момент времени 2.5 млрд. лет Поле скорости и температуры на момент времени 2.5 млрд. лет

8 СПАСИБО ЗА ВНИМАНИЕ