ИССЛЕДОВАНИЕ РЕДКОЗЕМЕЛЬНЫХ МАНГАНИТОВ И МАНГАНАТОВ С ПОМОЩЬЮ SR-МЕТОДА С.И. Воробьев. - презентация

1 ИССЛЕДОВАНИЕ РЕДКОЗЕМЕЛЬНЫХ МАНГАНИТОВ И МАНГАНАТОВ С ПОМОЩЬЮ SR-МЕТОДА С.И. Воробьев

2 Метод исследований: µSR Основа метода : угловая асимметрия е + относительно μ + из распада + e + +ν е +ν μ. В эксперименте : продольно поляризованные + останавливаются в исследуемом образце. Измеряются: Относительный выход е + : и временное распределение е + относительно момента остановки μ + : a 1/3 – коэффициент асимметрии; t µ 2,19711·10 -6 с. Из экспериментальных данных определяется: G(t) – функция релаксации спина μ + -мюона во внешнем магнитном поле Н внеш или локальных магнитных полях образца (λ, Н, Δ) Несколько примеров аналитического вида функции G(t):

3 Физические параметры μ-канала: интенсивность 10 5 с -1 ; P μ + = 70 ÷ 130 МэВ/с; продольная поляризация мюонов 95%; максимальный размер пучка Ø 40 мм; размер исследуемых образцов Ø20 ÷ 50 мм; с толщиной по пучку 4 ÷ 10 г/см 2. P μ+ = 70 ÷ 130 МэВ/с

4 µ-канал Ф1 ФЭУ C4 C3 C2 C1 К Криостат КК КГ Ф2 Рис. Установка для µSR-экспериментов. (КГ – кольца Гельмгольца; КК – компенсирующие катушки; К – коллиматор; Ф1 и Ф2 – фильтры 1 и 2; ФЭУ – фотоэлектронный умножитель); C1 ÷ C4 – сцинтилляционные счётчики. ПТЭ, том 50, 6, 2007, стр. 36 – 42. Особенности μSR-установки: угловой захват е + от распада мюонов, остановившихся в мишени 0,5 стерадиан; температурный диапазон 10 ÷ 300 К; возможность работы работать во внешних поперечных магнитных полях до 1,5 кГс; анализируемый временной интервал с момента остановки мюона 10 нс ÷ 10 мкс с точностью 0,8 нс. Фотография μ SR-установки

5

6 Рис. Криостат и размещение образца в криостате для µSR-исследований. 1 и 2 (3 и 4)– входное и выходное горячие (холодные) окна соответственно; 5 – корпус криостата; 6 – камера криостата из бериллиевой бронзы; 7 – оправа для крепления образца.

7 Итак, приведем основные параметры µSR-установки: Установка позволяет проводить µSR-исследования на образцах с поперечными размерами, вписывающимися в окружность диаметром 2 ÷ 5 см и толщиной по пучку 4 г/см 2 в диапазоне температур 10 ÷ 300 К со стабильностью температуры в данном интервале ± 0,1 К. На установке можно проводить исследования как в нулевом магнитном поле, компенсируя рассеянные поля кольцами Гельмгольца до уровня 0,05 Гс, так и во внешнем магнитном поле (поперечном или продольном) в диапазоне 5 Гс ÷ 1,5 кГс. Однородность внешних магнитных полей в объеме 200 см 3 не хуже ; что позволяет вести измерения при скоростях релаксации не менее 0,005 мкс -1. Измерения на меди показали, что скорость релаксации спинов мюонов λ составляет 0,0053(31) мкс -1, что приемлемо для µSR-исследований.

8 Настоящая работа посвящена исследованию локальных магнитных полей и их распределения в мультиферроиках RMnO 3 и RMn 2 O 5 с помощью мюонного метода исследования вещества ( SR-метод). В последние годы интересны материалы, в которых сосуществуют магнитное и электрическое упорядочения. Применение: для сенсорной техники, магнитной памяти и микроэлектроники, в частности спинтроники,

9 Манганиты RMnO 3 проявляют большое разнообразие физических свойств в зависимости от редкоземельного элемента R. Соединения с большим ионным радиусом элемента R ( La, Pr, Nd, Sm, Eu, Gd и Tb ) кристаллизуются в орторомбической структуре с пространственной группой Pnma. В соединениях с меньшим ионным радиусом элемента R ( Ho, Er, Tm, Yb, Lu, Y, Sc и In) наблюдается гексагональная кристаллическая структура с пространственной группой P6 3 cm. Гексагональные манганиты принадлежат к классу ферроэлектромагнетиков, в которых температура перехода в ферроэлектрическое состояние Т С ~600–1000 К намного выше температуры антиферромагнитного (АФМ) упорядочения Т N ~ 70–130 К.

10 Рис. Температурная зависимость диэлектрической проницаемости ε для образца HoMnO 3 HoMnO 3 Известны в литературе два перехода: 1). Слабовыраженный РМ-AFM при температуре T N ; 2). Поляризация спина электронов проводимости гексагональной структуры при температуре T SR. 3). В T SR происходит поворот спинов Mn на Вопрос: каковы внутренние магнитные поля и что происходит в этих переходах??? M.Fiebig, D.Fröhlich, K.Kohn et al., Phys. Rev. Lett. 84, 5620 (2000). B.Lorenz, A.P.Litvinchuk, M.M.Gospodinov and C.W.Chu. Phys. Rev. Lett. 92, (2004). B. Lorenz, Y.Q. Wang, Y.Y. Sun and C.W. Chu. Phys. Rev. B 70, (2004).

11 два перехода: Письма в ЖЭТФ, том 85, вып. 12, 2007, стр HoMnO 3 (керамика) Изготовитель образцов МИСиС, Москва

12 Рис. Интегральный выход позитронов N e от распада остановившихся мюонов в образце HоMnO 3 Рис. Интегральный выход позитронов для разных интервалов интегрирования

13 Детальное изучение функции релаксации поляризации мюонов G s позволяет определить параметры распределения локальных магнитных полей при различных температурах исследуемых образцов. Так для образца HоMnO 3 функцию релаксации поляризации остановившихся мюонов G s (t) в нулевом магнитном поле удаётся описать зависимостью: G s (t)=[a 1 ·(1/3+2/3·cos(Ω 1 ·t)·exp(-Δ 1 ·t))+a 2 ·(1/3+2/3·cos(Ω 2 ·t)·exp(-Δ 2 ·t))]·exp(-λ d ·t), где a 1 +a 2 =a s – начальная асимметрия распада мюонов, остановившихся в образце; λ d – скорость динамической релаксации; Ω 1, 2 = 2·π·F 1, 2 – циклические частоты (связанные со средним локальным полем в месте локализации мюона); Δ 1, 2 – распределение частот, связанный с разбросом внутренних магнитных полей.

14 Рис. Функции релаксации поляризации G s (t) для образца HоMnO 3 в нулевом поле при температуре 50 К; a 1 =0,173(9); a 2 =0,099(9); F 1 = 58(1) МГц; Δ 1 = 48(7) MГц; F 2 =0 MГц; Δ 2 =37(7) MГц. По горизонтальной шкале (время t) один канал соответствует 0,8 нс, ноль времени находится в 256 канале. Рис. Функции релаксации поляризации G s (t) для образца HоMnO 3 в нулевом поле при температуре 30 К; a 1 =0,100(26); a 2 =0,172(26); F 1 =75(4) МГц; Δ 1 =24(2) MГц; F 2 =40(1) MГц; Δ 2 =63(6) MГц. По горизонтальной шкале (время t) один канал соответствует 0,8 нс, ноль времени находится в 256 канале. На рисунках, для примера, приведены функции релаксации поляризации G s (t) для образца HоMnO 3 для двух характерных температур (между первым и вторым фазовыми переходами Т = 50 К и после второго, спин-ротационного перехода Т = 30 К).

15 Рис. Поведение частот наблюдаемой прецессии F от температуры образца HоMnO 3 в нулевом поле. Звездочки – F 1, круглые точки – F 2. Рис. Зависимость асимметрии от температуры образца HоMnO 3 в нулевом поле. Линии нанесены для наглядности поведения зависимости Звездочки – а 1, круглые точки – а 2, где а 1 +а 2 =а s.

16 Рис. Температурная зависимость интегральной интенсивности нейтронов.

17 На рисунке демонстрируется поведение параметров Δ 1 и Δ 2 (распределение частот) в диапазоне температур 20 К – 70 К.

18 Для образца HоMnO 3 зависимость частоты прецессии от температуры хорошо аппроксимируется при помощи кривой Кюри-Вейса: F~F max ·(1-T/T 0 )β с показателем β=0.39±0.02, что соответствует модели 3D- магнетика Гейзенберговского типа.

19 Зависимость внутренних магнитных полей от температуры для образца HоMnO 3.

20 YMnO 3 (керамика) Препринт ПИЯФ–2738, Гатчина–2007, 34 стр. один переход, но в районе 50 К видим неоднородность. Рис. Скорость релаксации поляризации мюонов, остановившихся в образце YMnO 3 в нулевом магнитном поле.

21 две частоты: G s (t)=[a 1 ·(1/3+2/3·cos(Ω 1 ·t)·exp(-Δ 1 ·t))+a 2 ·(1/3+2/3·cos(Ω 2 ·t)·exp(-Δ 2 ·t))]·exp(-λ·t), P.J. Brown and T. Chatterji. J. Phys: Condens. Mater, 18, (2006). В районе Т = 50 К видим неоднородность связанную, возможно с частичным разворотом спинов марганца, приводящее к 10% перераспределению долей частот.

22 Рис. Функция релаксации поляризации G s (t) для образца YMnO 3 в нулевом внешнем магнитном поле при температуре Т = 60 К, а 1 =0,223(10); F 1 =23,8(4) МГц; 1 =40(3) МГц; а 2 =0,041(10); F 2 = 49,9(6) МГц; 2 =17(6) МГц; 1 канал по временной шкале соответствует 0,8 нс; ноль времени находится в 256 канале. Рис. Функция релаксации поляризации G s (t) для образца YMnO 3 в нулевом внешнем магнитном поле при температуре Т = 50 К, а 1 =0,235(2); F 1 = 30,4(5) МГц; 1 =49(3) МГц; а 2 =0,029(2); F 2 = 63,1(3) МГц; 2 =9(2) МГц; 1 канал по временной шкале соответствует 0,8 нс; ноль времени находится в 256 канале.

23 Рис. Функция релаксации поляризации G s (t) для образца YMnO 3 в нулевом внешнем магнитном поле при температуре Т = 30 К, а 1 =0,1898(66); F 1 = 40,8(5) МГц; 1 =44(3) МГц; а 2 =0,074(7); F 2 = 75,3(1) МГц; 2 =10(1) МГц; 1 канал по временной шкале соответствует 0,8 нс; ноль времени находится в 256 канале. Рис. Функция релаксации поляризации G s (t) для образца YMnO 3 в нулевом внешнем магнитном поле при температуре Т =20 К, а 1 =0,189(6); F 1 = 42,9(4) МГц; 1 =42(3) МГц; а 2 =0,0748(60); F 2 = 77,7(1) МГц; 2 =10(1) МГц; 1 канал по временной шкале соответствует 0,8 нс; ноль времени находится в 256 канале.

24 Для исследованного образца и YMnO 3 зависимость частоты прецессии от температуры хорошо аппроксимируется при помощи кривой Кюри-Вейса: F F max ·(1 T/T N ) β с показателем β = 0,39 ± 0,02, что соответствует модели 3D- магнетика Гейзенберговского типа.

25 Рис. Зависимость асимметрии от температуры образца HоMnO 3 в нулевом поле. Линии нанесены для наглядности поведения зависимости Звездочки – а 1, круглые точки – а 2, где а 1 +а 2 =а s. Рис. Зависимость асимметрии от температуры образца YMnO 3 в нулевом поле. Линии нанесены для наглядности поведения зависимости. Звездочки – а 1, круглые точки – а 2, где а 1 +а 2 =а s. M.Fiebig, D.Fröhlich, K.Kohn et al., Phys. Rev. Lett. 84, 5620 (2000). B.Lorenz, A.P.Litvinchuk, M.M.Gospodinov and C.W.Chu. Phys. Rev. Lett. 92, (2004). B. Lorenz, Y.Q. Wang, Y.Y. Sun and C.W. Chu. Phys. Rev. B 70, (2004). Рис. Скорость релаксации поляризации мюонов, остановившихся в образце HoMnO 3 в нулевом магнитном поле Рис. Скорость релаксации поляризации мюонов, остановившихся в образце YMnO 3 в нулевом магнитном поле P.J. Brown and T. Chatterji. J. Phys: Condens. Mater, 18, (2006).

26 (a) – зависимость асимметрии от температуры; (b) – температурная зависимость частоты прецессии; (c) – температурная зависимость разброса частот. T. Lancaster, S.J. Blundell, D. Andreika et al., Phys. Rev. Lett. 98 (2007), (4). Монокристалл Поведение частот наблюдаемой прецессии F от температуры образца YMnO 3 в нулевом поле. Звездочки – F 1, круглые точки – F 2. Зависимость Δ 1 ; Δ 2 от температуры Т для образца YMnO 3. Звездочки – Δ 1, круглые точки – Δ 2. Наши исследования (керамика) Письма в ЖЭТФ, том 85, вып. 12, 2007, стр

27 Первые исследования TbMnO 3 (керамика) Первые исследования неудачные!!! Образец приготовлен не правильно! Многофазный! Отправлен на переделку! Исследования TbMnO 3 будут продолжены!

28 ИССЛЕДОВАНИЕ МАНГАНИТОВ La 1-x A x MnO 3 Температурная зависимость параметра λ d динамической функции релаксации для образца La 0.82 Ca 0.18 MnO 3 в нулевом внешнем магнитном поле. Температурная зависимость параметра λ d динамической функции релаксации для образца La 0.85 Sr 0.15 MnO 3 в нулевом внешнем магнитном поле. La 0.82 Ca 0.18 MnO 3 La 0.85 Sr 0.15 MnO 3 Температурная зависимость частот прецессии для образца La 0.85 Sr 0.15 MnO 3 в нулевом внешнем магнитном поле. Температурная зависимость частот прецессии для образца La 0.82 Ca 0.18 MnO 3 в нулевом внешнем магнитном поле.

29 Выводы по исследованию манганитов: 1.Продемонстрирована высокая эффективность μSR-метода при изучении манганитов. Было показано, что все образцы являются 3D- магнетиками Гейзенберговского типа, т.к. температурная зависимость частоты прецессии хорошо аппроксимируется кривой Кюри-Вейса. 2. С помощью μSR-метода было показано, что образец HоMnO 3 при температуре T N = 74 К испытывает переход из парамагнитного в антиферромагнитное состояние (Р АФМ). 3. Доказано, что при температуре T SR = 42 К (HоMnO 3 ) имеет место спин- ротационный переход (SR), т.е. спины марганца при этой температуре испытывают поворот на Показано, что во всех манганитах существуют две частоты, причем вторая частота примерно в два раза выше, чем первая. 5. С помощью μSR-метода было определено, что в образце YMnO 3 при температуре Т N = 66 К происходит фазовый переход парамагнетик– антиферромагнетик. 6. Были обнаружены для манганита YMnO 3 особенности вблизи температуры ~ 50 К, что может соответствовать частичному повороту спинов ионов марганца или малой доли орторомбической фазы в гексагональном образце.

30 Манганаты RMn 2 O 5 (R– редкоземельные ионы от Pr до Lu, Y или Bi) являются магнитоэлектриками, обладающими одновременно антиферромагнитным и ферроэлектрическим дальним порядком с близкими температурами Нееля и Кюри Т N,С ~30 – 40 К (при комнатной температуре с пространственной группой Pbam). В большинстве своем манганиты RMn 2 O 5 имеют три магнитные подсистемы (R 3+ ; Mn 3+ и Mn 4+ ).

31 Рис. Температурная зависимость динамической релаксации поляризации мюонов (а – для образца из монокристаллов; b – для керамики); стрелками отмечены аномалии, обсуждаемые в тексте. EuMn 2 O 5 В литературе имеются все три перехода, но слабо изучена магнитное состояние. Однозначно видны два перехода и имеется намёк на третий! Изготовитель образцов ФТИ им. А.Ф. Иоффе РАН (Санкт-Петербург, Шувалово)

32 EuMn 2 O 5 монокристалл керамика

33 Монокристаллы-(темные точки); Керамика (светлые точки); перераспределение зарядовой плотности деполяризации мюонов из-за образования мюония в диэлектрическом слое (25 – 30%)

34 Образец из керамики Наблюдается гистерезис изменения зарядовой плотности при T < T N Керамика EuMn 2 O 5

35 Образец из монокристаллов Наблюдается эффект «памяти» о воздействии внешнего магнитного поля внешнее магнитное поле приводит к дополнительному перераспределению зарядовой плотности в образцах Образец из керамики эффект «памяти» не наблюдается

36 Рис. Температурные зависимости частот прецессии F 1 (светлые точки) и F 2 (темные точки) мюона во внутреннем магнитном поле образца из керамики. Рис. Температурные зависимости частот прецессии F 1 (светлые точки) и F 2 (темные точки) мюона во внутреннем магнитном поле образца из монокристаллов (соответствуют закону Кюри-Вейса: F 1 =39·(1-T/T N ) 0,39 и F 2 =109·(1-T/T N ) 0,39 ). Рис. Температурные зависимости парциальных вкладов а 1 (светлые точки) и а 2 (темные точки) в полную асимметрию в области ниже температуры Нееля T N = 40 К (образец из монокристаллов). Рис. Температурные зависимости парциальных вкладов а 1 (светлые точки) и а 2 (темные точки) в полную асимметрию в области ниже температуры Нееля T N = 40 К (образец из керамики).

37 EuMn 2 O 5 -монокристалл

38 Выводы: Таким образом, изучение мультиферроика EuMn 2 O 5 SR-методом еще раз продемонстрировало эффективность этого метода при исследовании магнитных материалов. Исследования с помощью μSR-метода двух типов образцов EuMn 2 O 5 (из монокристаллов и керамики) обнаружили ряд интересных особенностей данного соединения: 1. В обоих образцах при температурах T < T N, по-видимому, происходит локальное изменение зарядовой плотности, что проявляется в дополнительной деполяризации мюонов. 2. Внешнее магнитное поле, приложенное к исследуемым образцам при T < T N, также приводит к потере поляризации. По-видимому, внешнее магнитное поле приводит к дополнительному перераспределению зарядовой плотности в образцах. 3. В исследованных образцах имеет место эффект «памяти» о воздействии на них внешнего магнитного поля. Время релаксации этой «памяти» зависит от размеров структурных единиц (монокристаллов и зёрен керамики). 4. Фазовые переходы, наблюдаемые при температурах T < T N, не проявляются в распределении внутренних локальных магнитных полей. Они видны только в температурной зависимости динамической скорости релаксации λ d (Т). 5. Перераспределение электронной плотности происходит в точке фазового перехода при температуре Т N. Возможно, механизм мультиферроичности связан именно с этим явлением.

39 Eu 0.8 Ce 0.2 Mn 2 O 5 (керамика)

40 Перераспределение зарядовой плотности наблюдается и в других образцах, в частности, в GdMn 2 O 5. Исследование манганатов планируется закончить в 2010 году. Невозможно исследовать нейтронами!

41 Керамика GdMn 2 O 5 Монокристалл

42 Керамика GdMn 2 O 5 Монокристалл В 2010 г. более детальное изучение магнитной структуры

43 Список публикаций: 1.С.Г. Барсов, С.И. Воробьев, В.П. Коптев, С.А. Котов, С.М. Микиртычьянц, Г.В. Щербаков. µSR- установка на мюонном пучке синхроциклотрона ПИЯФ РАН. Препринт ПИЯФ–2694, Гатчина–2006, 17 стр. 2.С.Г. Барсов, С.И. Воробьев, В.П. Коптев, С.А. Котов, С.М. Микиртычьянц, Г.В. Щербаков. µSR- установка на мюонном пучке синхроциклотрона ПИЯФ РАН. ПТЭ, том 50, 6, 2007, стр. 36–42. 3.C.Г. Барсов, С.И. Воробьев, В.П. Коптев, Е.Н. Комаров, С.А. Котов, С.М. Микиртычьянц, Г.В. Щербаков. Исследование магнитных фазовых переходов и распределения локальных магнитных полей SR-методом. В сборнике: «Основные результаты научных исследований ПИЯФ РАН в 2005 – 2006 годах». ПИЯФ РАН, Гатчина, 2007, стр. 122– С.Г. Барсов, С.И. Воробьев, В.П. Коптев, Е.Н. Комаров, С.А. Котов, С.М. Микиртычьянц, Г.В. Щербаков, А.Е. Пестун, Я.М. Муковский. Исследование гексагональных манганитов HoMnO 3 и YMnO 3 с помощью мюонного метода. Письма в ЖЭТФ, том 85, вып. 12, 2007, стр С.Г. Барсов, С.И. Воробьев, Е.Н. Комаров, В.П. Коптев, С.А. Котов, С.М. Микиртычьянц, Г.В. Щербаков. Исследование магнитных фазовых переходов и распределений локальных магнитных полей в манганитах редкоземельных металлов μSR-методом. Препринт ПИЯФ–2738, Гатчина–2007, 34 стр. 6.S.G. Barsov, S.I. Vorobyev, V.P. Koptev, E.N. Komarov, S.A. Kotov, S.M. Mikirtychyans, and G.V. Shcherbakov. µSR-investigations at PNPI. В сборнике ОФВЭ «HEPD: Main scientific activity 2002–2006». pp , Гатчина – С.Г. Барсов, С.И. Воробьев, Е.И. Головенчиц, А.А. Дзюба, Е.Н. Комаров, В.П. Коптев, С.А. Котов, В.А. Санина, Г.В. Щербаков. Исследование мультиферроиков RMn 2 O 5 с помощью μSR-метода. Фазовые переходы, упорядоченные состояния и новые материалы, 8, С.Г. Барсов, С.И. Воробьев, Е.И. Головенчиц, А.А. Дзюба, Е.Н. Комаров, В.П. Коптев, С.А. Котов, В.А. Санина, Г.В. Щербаков Исследование манганита EuMn 2 O 5 с помощью μSR-метода. Сообщение ПИЯФ – 2826, Гатчина – 2009, 18 стр. 9.С.Г. Барсов, С.И. Воробьев, Е.И. Головенчиц, А.А. Дзюба, Е.Н. Комаров, В.П. Коптев, С.А. Котов, В.А. Санина, Г.В. Щербаков. Исследование редкоземельных манганитов и манганатов с помощью μSR-метода. Известия РАН. Серия физическая, т. 74, вып. 5, 2010.

44 Выступления на конференциях: 1. С.Г. Барсов, С.И. Воробьев, Е.Н. Комаров, В.П. Коптев, С.А. Котов, С.М. Микиртычьянц, Г.В. Щербаков. Исследование магнитных фазовых переходов и распределения локальных магнитных полей в мультиферроиках HoMnO 3 и YMnO 3 с помощью мюонного метода исследования вещества (µSR-метод). Первый международный, междисциплинарный симпозиум «Среды со структурным и магнитным упорядочением» (MULTIFERROICS-2007). – Ростов-на-Дону, п. Лоо, 5-10 сентября 2007 г.: Труды симпозиума. – Ростов-на-Дону: ИПО ПИ ЮФУ, стр. 72 – С.Г. Барсов, С.И. Воробьев, Е.Н. Комаров, В.П. Коптев, С.А. Котов, С.М. Микиртычьянц, Г.В. Щербаков. Применение мюонного метода (µSR-метода) для исследования магнитных свойств вещества. Первый международный, междисциплинарный симпозиум «Среды со структурным и магнитным упорядочением» (MULTIFERROICS-2007). – Ростов-на-Дону, п. Лоо, 5-10 сентября 2007 г.: Труды симпозиума. – Ростов-на-Дону: ИПО ПИ ЮФУ, стр. 76 – С.И. Воробьев, В.П. Коптев, Е.Н. Комаров, С.А. Котов, Г.В. Щербаков. Исследование редкоземельных манганитов с помощью μSR-метода. НАУЧНАЯ СЕССИЯ МИФИ2008. Сборник научных трудов. В 15 томах. Т. 4. Молекулярно-селективные и нелинейные явления и процессы. Химическая физика, горение и детонация. Физика, химия и компьютерная разработка материалов. Прикладная ядерная физика. М.: МИФИ, Стр С.Г. Барсов, С.И. Воробьев, Е.И. Головенчиц, А.А. Дзюба, Е.Н. Комаров, В.П. Коптев, С.А. Котов, В.А. Санина, Г.В. Щербаков. Исследование мультиферроиков RMn 2 O 5 с помощью μSR-метода. Труды XI международного междисциплинарного симпозиума «Упорядочение в минералах и сплавах» ОМА-11. – Ростов-на-Дону - п. Лоо, сентября 2008 г., Том I. стр. 124 – 125. – Ростов-на-Дону: Издательство СКНЦ ВШ ЮФУ АПСН, С.Г. Барсов, С.И. Воробьев, В.П. Коптев, Е.Н. Комаров, С.А. Котов, Г.В. Щербаков. Исследование фазовых переходов и распределения локальных магнитных полей μSR-методом. НАУЧНАЯ СЕССИЯ МИФИ2009. Аннотации докладов. В 3 томах. Т. 1. Ядерная физика и энергетика. М.: МИФИ, Стр С.И. Воробьев, В.П. Коптев, Е.Н. Комаров, С.А. Котов, Г.В. Щербаков. Применение мюонного метода (μSR-метода) для исследования магнитных свойств вещества. НАУЧНАЯ СЕССИЯ МИФИ2009. Сборник научных трудов. Т. 2. М.: МИФИ, Стр. 221 – С.Г. Барсов, С.И. Воробьев, Е.И. Головенчиц, А.А. Дзюба, Е.Н. Комаров, В.П. Коптев, С.А. Котов, В.А. Санина, Г.В. Щербаков. Исследование редкоземельных манганитов и манганатов с помощью μSR-метода. Второй международный, междисциплинарный симпозиум «Среды со структурным и магнитным упорядочением» (MULTIFERROICS-2). – Ростов-на-Дону, п. Лоо, сентября 2009 г.: Труды симпозиума. – Ростов-на-Дону: Изд-во СКНЦ ВШ ЮФУ АПСН, стр. 48 – С.Г. Барсов, С.И. Воробьев, Е.И. Головенчиц, А.А. Дзюба, Ю.В. Ёлкин, Е.Н. Комаров, В.П. Коптев, С.А. Котов, В.А. Санина, Г.В. Щербаков. Исследование редкоземельных манганитов и манганатов с помощью μSR-метода. Актуальные проблемы физики твердого тела (ФТТ-2009): сборник докладов международной научной конференции, октября 2009 г., Минск. В трех томах. Т. 1/ редкол.: Н.М. Олехнович и др. – Минск: Вараксин А.Н., Стр. 117 – С.Г. Барсов, С.И. Воробьев, В.П. Коптев, Е.Н. Комаров, С.А. Котов, Г.В. Щербаков. Исследование фазовых переходов и распределения локальных магнитных полей SR-методом. Конференция (школа-семинар) по физике и астрономии для молодых ученых Санкт-Петербурга и Северо-Запада «ФизикА. СПб». Тезисы докладов, октября 2009 г., Санкт-Петербург. – Санкт-Петербург: Изд-во Политехнического университета, Стр. 107 – С.Г. Барсов, С.И. Воробьев, В.П. Коптев, Е.Н. Комаров, С.А. Котов, Г.В. Щербаков. Применение мюонного метода (µSR-метода) для исследования магнитных свойств вещества. НАУЧНАЯ СЕССИЯ МИФИ С.Г. Барсов, С.И. Воробьев, Е.И. Головенчиц, А.А. Дзюба, Е.Н. Комаров, В.П. Коптев, С.А. Котов, В.А. Санина, Г.В. Щербаков. Исследование редкоземельных манганатов с помощью µSR-метода. НАУЧНАЯ СЕССИЯ МИФИ2010.

45