Сверхузкие дибарионы D N N ~ МэВ 6-кварковые состояния, распад которых на два нуклона запрещен принципом Паули. M < 2m N + m D + NN + d * Широкие дибарионы : ~ МэВ * Узкие дибарионы : ~ 1 10 МэВ * Сверхузкие дибарионы :

1.Построение адекватной КХД модели. 2. Астрофизика: эволюция компактных звезд. 3. Кварк-глюонная плазма: специфические сигналы образоваия КГП с большой барионной плотностью. 4. Ядерная физика: образование дибарионных ядер; область стабильности нейтронно-избыточных ядер.

p + d p + X L.V. Filkov, V.L. Kashevarov, E.S. Konobeevski et al., Phys.Rev. C61, (20000); Eur.Phys.J. A12, 369 (2001) Московская мезонная фабрика ИЯИ. T P = 305 МэВ 1. D NN 2. Корреляции p 1 + d p 2 + pX 1 p 1 + d p 2 + d X 2 D NN p p p несколько градусов D d sin d M p d cms /(m d p D ls ) несколько градусов D NN p 50 o p1p1 p2p2 d D p (d) XiXi

p 1 + d p 2 + pX 1 p =34 o and 36 o M pX1 : ±, ±, ± SD: < 5 МэВ (экспериментальное разрешение) if X 1 = n M X1 = m n if X 1 = + n M X1 m n Симуляция массового спектра M X1 : M X1 = 965, 987, 1003 MeV Эксперимент: M X1 = ±, ±, ± X 1 = + n

p d p pX p d p dX 1 Research Center for Nuclear Physics (Japan) H. Kuboki et al. Phys. Rev. C 74, (2006) 1. Никакие резонансные структуры в спектрах недостающих масс pX и dX 1 не были наблюдены. 2. Никакие резонансные структуры в массовых спектрах X не были наблюдены. (Это находится в противоречии с результатами работы B. Tatischeff et al. (Phys. Rev. Lett. 79, 601 (1997)) ИЯИ: интенсивность пучка 0.1 nA RCNP: интенсивность пучка (15 – 20) nA

ПОИСК СВЕРХУЗКИХ ШЕСТИ-КВАРКОВЫХ СОСТОЯНИЙ В РЕАКЦИИ d NN где =r w – w r G =p v v p, w и v - 4-векторы поляризации дибариона и дейтрона, соответственно

B. Norum et al. (LEGS, BNL) E = MeV =90 = nb A.Cichocki, PhD (2003)

Фон > 500 МэВ, M < 2m N + m

GEANT симуляция СУД

GEANT симуляция p и n спектров масс; (a) – без влияния детекторов. (a) (b) (c)

d 0 + pn MAMI (Preliminary) MM(, 0 ) – m d (MeV)

Заключение 1.Эксперименты, проведенные в ИЯИ, на LEGS (BNL), и предварительные данные, полученные на MAMI (Майнс, Германия), свидетельствуют о возможности существования сверхузких шестикварковых состоя- ний. 2.Для более убедительного доказательства сосущест- вования СУД и исследования их свойств планируется проведение экспериментов по изучению реакции d X NN на микротроне MAMI (Майнц).

A. Cichocki, PhD (2003) B. Norum et al. (LEGS) E MeV = nb P 99%

Conclusion

D(T=0, J P =0 + ), D(0, 0 ), D(T=1, J =1 + ), D(1,1 ) D N N X d if T = 0 31 S 0 if T = 1 X = { M(GeV) (1,1 + ) (eV) (1,1 ) (eV)

The angular and energy distributions for the nucleon from the decay of the SND with M=1904 MeV

1. P.J.G. Mulders et al. (1980) MIT bag model: D(T=0; J P = 0, 1, 2 ; M=2110 MeV), D(1; 1 ; M=2200 MeV) M > 2m N + m D NN 2. V.B. Kopeliovich (1993) Chiral soliton model: D(T=1; J P = 1 + ; M 1940 MeV), D(0; 2 + ; M 1990 MeV) 3. T. Krupnovniskas et al. (2001) Canonically quantized biskyrmion model: M < 2m N + m one dibaryon with J=T=0, two dibaryons with J=T=1

The Two Arm Mass Spectrometer (TAMS). S 0, S 1, S 2, and S 3 are start detectors; F 0, F 1, F 2, and F 3 are stop E detectors; D 0 is a BGO detector; D 1, D 2, and D 3 are full absorption E detectors.

Crystal Ball spectrometer and TAPS

The energy (a,c,e) and angular (b,d,f) distributions of the nucleons from the decays of the SNDs with different masses: (a,b) – M=1900 MeV, (c,d) – M=1950 MeV, (e,f) – M=2000 MeV.

The energy (a,c,e) and angular (b,d,f) distributions of the photons from the decays of the SND with the different masses: (a,b) – M=1900 MeV, (c,d) – M=1950 MeV, (e,f) – M=2000 MeV.

(a) – 33 o, (b) – 35 o, (c) – 37 o

pp d 1 pp A.S. Khrykin et al. Phys. Rev. C 64, (2001) T p = 216 MeV, E 10 MeV, M MeV T=2 Uppsala pp-bramsstralung data (H. Calen, et al., Phys. Lett. B427, 248 (1998)): upper limit 10 nb. However, they considered isotropic in cms distributions of protons from the dibaryon decay.

D(T=1,J P =1 ) production in the reaction d D (d) - M=1900 MeV, (c) - M=1942 MeV, (d) - M=2000 MeV

D(T=1,J P =1 ) production in the reaction d D (b) – M=1904 MeV, (c) – M=1942 MeV, (d) – M=2000 MeV

D(T=1,J P =1 - ) production in the process d 0 D (b) – M=1904 MeV, (c) – M=1942 MeV, (d) – M=2000 MeV

GEANT simulation of p mass spectra.