КВАНТОВЫЕ ЯВЛЕНИЯ В ОПТИКЕ 1. Фотоэффект и его виды 2. Законы внешнего фотоэффекта 3. Фотонная теория света. 4. Масса, энергия и импульс фотона 5. Эффект Комптона 6. Тормозное рентгеновское излучение 7. Характеристическое рентгеновское излучение 8. Давление света 9. Двойственная природа света

1. Фотоэффект и его виды Открыт Г. Герцем в 1887 – проскакивание искры между цинковыми шариками разрядника заметно увеличивается, если один из шариков осветить УФ лучами.

Первые фундаментальные исследования фотоэффекта выполнены русским ученым А.Г. Столетовым. Нейтральный электроскоп, соединен с металлической пластинкой. При освещении пластинки светом из нее выбиваются фотоэлектроны, и листочки заряжаются положительно

Виды фотоэффекта Внешним фотоэффектом называется испускание электронов веществом под действием электромагнитного излучения. Внутренний фотоэффект – это вызванные электромагнитным излучением переходы электронов внутри полупроводника или диэлектрика из связанных состояний в свободные без вылета наружу. Вентильный фотоэффект, – возникновение эдс (фото- эдс) при освещении контакта двух разных полупроводников или полупроводника и металла. Многофотонный фотоэффект возможен при большой интенсивности света когда электрон, испускаемый металлом, может одновременно получить энергию не от одного, а от нескольких фотонов.

В 1899 Дж. Дж. Томпсон и Ф. Ленард доказали, что при фотоэффекте свет выбивает из вещества электроны. Вольтамперная характеристика (ВАХ)

Максимальное значение тока I нас. – фототок насыщения – определяется таким значением U, при котором все электроны, испускаемые катодом, достигают анода: где n – число электронов испускаемых катодом в 1 с. Для того чтобы фототок стал равным нулю, необходимо приложить задерживающее напряжение U з

Законы фотоэффекта: 1. Закон Столетова: при фиксированной частоте падающего света число фотоэлектронов, вырываемых из катода в единицу времени, пропорционально интенсивности света. 2. Максимальная скорость фотоэлектронов не зависит от интенсивности падающего света, а определяется только его частотой ν. 3. Для каждого вещества существует красная граница фотоэффекта, т.е. минимальная частота ν 0 света, ниже которой фотоэффект невозможен:

Объяснение наблюдаемых экспериментально закономерностей было дано Эйнштейном: Свет не только испускается (Планк), но и распространяется, и поглощается веществом отдельными порциями (квантами), энергия которых : ε = hν. А – работа выхода электронов. Уравнение Эйнштейна для фотоэффекта:

Из теории Эйнштейна для фотоэффекта следует: 1. Увеличение интенсивности света означает увеличение числа налетающих фотонов, которые выбивают с поверхности металла больше электронов. Но так как энергия фотонов одна и та же, максимальная кинетическая энергия электрона не изменится (подтверждение I закона фотоэффекта). 2. При увеличении частоты падающего света максимальная кинетическая энергия электронов возрастает линейно по формуле Эйнштейна (т.е. II закон фотоэффекта).

3.Если частота ν меньше циклической частоты ν 0, при которой hν 0 = A, то выбивание электронов с поверхности не происходит. (III закон). Уравнение Эйнштейна было подтверждено опытами Милликена, выполненными в 1913 – 1914 гг.

Альберт Эйнштейн (Albert Einstein) 14 марта апреля 1955 Важнейшие работы -теория относительности -квантовая и статистическая механика -космология Нобелевская премия по физике 1921 Фотонная теория света. Масса, энергия и импульс фотона

Фотонная теория света. Масса, энергия и импульс фотона В 1905г. Эйнштейн выдвинул смелую идею. Согласно Эйнштейну свет частотой ν не только испускается, как это предполагал Планк, но и распространяется и поглощается веществом отдельными порциями (квантами), энергия которых ε 0 = hν. Таким образом, распространение света нужно рассматривать не как непрерывный волновой процесс, а как поток локализованных в пространстве дискретных световых квантов, движущихся со скоростью c распространения света в вакууме Кванты электромагнитного излучения получили название фотонов.

Опыт Боте. подтверждающий гипотезу Эйнштейна Тонкая металлическая фольга Ф помещена между двумя газоразрядными счетчиками Сч. При облучении рентгеновскими лучами Ф становится источником рентгеновского излучения. При попадании рентгеновских лучей счетчик срабатывает и с помощью спец. устройства делает метку на движущейся ленте. Метки располагались на ленте хаотично, что свидетельствует о квантовой природе излучения – в каждом акте испускания направление движения частиц свое

Масса, энергия и импульс фотона Фотон обладает энергией W = hν = h(c/λ). Для видимого света λ = 500 Ǻ и W = 2,2 эВ, для рентгеновских лучей λ = 10 –4 Ǻ и W = 0,5 эВ. W = mc 2 m ф = W/c 2 = hc/λc 2 = h/cλ; Фотон движется со скоростью света c = 3·10 8 м/с. Подставим это значение скорости в выражение: Фотон обладает инертной массой: Фотон – частица, не обладающая массой покоя потому, что она может существовать только двигаясь со скоростью света c.

Релятивистское выражение для импульса: для энергии: Отсюда связь : – волновой вектор фотона. – волновое число

5. Эффект Комптона А.Г. Комптон занимался изучением рассеяния рентгеновского излучения различными веществами и обнаружил, что частота рассеянного света меньше частоты падающего света.

Объяснение явления возможно, если рассматривать рассеяние как процесс упругого столкновения фотона со слабо связанными электронами атома: При рассеянии на покоящемся электроне фотон отдает ему часть энергии. р ф – импульс фотона до столкновения; р е- – импульс электрона; р ф – импульс фотона после столкновения; θ – угол рассеяния.

Опыты показали, что разность Δλ = λ – λ'' не зависит от длины волны λ падающего излучения и природы рассеивающего вещества, а определяется только углом рассеяния φ λ' – длина волны рассеянного излучения, λ e – комптоновская длина волны (при рассеянии фотона на электроне λ e =2,426 пм).

6. Тормозное рентгеновское излучение Квантовая природа излучения подтверждается также существованием коротковолновой границы тормозного рентгеновского спектра. За время торможения электрон излучает энергию – начальная скорость электрона.

Заметное излучение наблюдается при резком торможении быстрых электронов, начиная с U ~ 50 кВ, при этом (с – скорость света). В индукционных ускорителях электронов – бетатронах, электроны приобретают энергию до 50 МэВ, υ=0,99995 с. Направив такие электроны на твердую мишень, получим рентгеновское излучение с малой длиной волны. Это излучение обладает большой проникающей способностью.

Согласно классической электродинамике, при торможение электрона, должны возникать излучения всех длин волн от нуля до бесконечности. Длина волны, на которую приходится максимум мощности излучения, должна уменьшится по мере увеличения скорости электронов, что подтверждается на опыте.

Однако, есть принципиальное отличие от классической теории: нулевые распределения мощности не идут к началу координат, а обрываются при конечных значениях это коротковолновая граница рентгеновского спектра.

Экспериментально установлено, что Существование коротковолновой границы непосредственно вытекает из квантовой природы излучения. Действительно если излучение возникает за счёт энергии, теряемой электроном при торможении, то энергия кванта hν не может превысить энергию электрона eU, т.е. hν eU или

Все переходы на k – оболочку образуют К – серию, соответственно, на L и M – оболочки – L и M – серии 7. Характеристическое рентгеновское излучение Состояние атома с вакансией во внутренней оболочке неустойчиво. Электрон одной из внешних оболочек может запомнить эту вакансию, и атом при этом испускает избыток энергии в виде фотона характеристического излучения

х Английский физик Генри Мозли в 1913 году установил закон, названный его именем, связывающий частоты линий рентгеновского спектра с атомным номером Z испускающего их элемента, где n = 3, 4, 5….

Закон Мозли: R'' – постоянная Ридберга (рад/с) R'' = 2,07*10 16 с –1, σ – постоянная учитывающая экранирующую роль электронов

Графическая часть закона показана на рисунке Закон Мозли позволил по измерению длин волн λ рентгеновских лучей точно установить атомный номер элемента. Он сыграл большую роль при размещение элементов в таблице Менделеева.

8. Давление света Исследовано Лебедевым П.Н. в 1901 году. В своих опытах он установил, что давление света зависит от интенсивности света и от отражающей способности тела.

Вычислим величину светового давления. На тело площадью S падает световой поток с энергией, где N – число квантов. K*N - квантов отразится от поверхности; (1 – K)*N – поглотится, K – коэффициент отражения.

Каждый поглощенный фотон передаст телу импульс Каждый отраженный фотон передаст телу импульс:

В единицу времени все N квантов сообщают телу импульс р: Давление. J – интенсивность излучения если тело зеркально отражает, то K = 1 и если полностью поглощает (абсолютно черное тело) K = 0 т.о. световое давление на абсолютно черное тело в два раза меньше, чем на зеркальное. Световое давление

Из корпускулярной теории электромагнитного излучения следует, что световое излучение оказывает давление на материальные предметы, причем величина давления пропорциональна интенсивности излучения: Эксперименты прекрасно подтверждают этот вывод:

9. Двойственная природа света Основной постулат корпускулярной теории электромагнитного излучения, звучит так: Электромагнитное излучение – это поток частиц, называемых фотонами. Фотоны распространяются в вакууме со скоростью с=3*10 8 м/с. Масса и энергия покоя фотона равны нулю. Энергия фотона E связана с частотой электромагнитного излучения ν и длиной волны λ формулой:

Эта формула связывает корпускулярную характеристику электромагнитного излучения – энергию фотона с волновыми характеристиками – частотой и длиной волны. Она представляет собой мостик между корпускулярной и волновой теориями. Существование этого мостика неизбежно, т. к и фотон, и электромагнитная волна, это две модели одного и того же реально существующего объекта – электромагнитного излучения.

Всякая движущаяся частица (корпускула) обладает импульсом, причём согласно теории относительности энергия частицы Е и ее импульс p связаны формулой:

Свет – диалектическое единство противоположных свойств: он одновременно обладает свойствами непрерывных электромагнитных волн и дискретных фотонов. При уменьшении длины волны все явственнее проявляются корпускулярные свойства. Волновые свойства коротковолнового излучения проявляются слабо (например, рентгеновское излучение). Наоборот, у длинноволнового (инфракрасного) излучения квантовые свойства проявляются слабо.

Взаимодействие фотонов с веществом (например, при прохождении света через дифракционную решетку) приводит к перераспределению фотонов в пространстве и возникновению дифракционной картины на экране. Очевидно, что освещенность экрана в различных точках экрана прямо пропорционально вероятности попадания фотонов в различные точки экрана.

С другой стороны, из волновых представлений видно, что освещенность пропорциональна интенсивности света I, а та в свою очередь, пропорциональна квадрату амплитуды А 2. Вывод: квадрат амплитуды световой волны, в какой либо точке есть мера вероятности попадания фотонов в эту точку.