Лекция 22 Метод ячеек в статистической термодинамике жидкостей. Расчет энтропии смешения в рамках решеточной модели раствора. Расчет конфигурационного.

Презентация:



Advertisements
Похожие презентации
Статистический расчет константы химического равновесия для многоатомных идеальных газов. Равновесие пара-орто (1:3) водород. Теории теплоемкости Эйнштейна.
Advertisements

Вращательные суммы по состояниям и их вклад в термодинамические функции. Внутреннее вращение. Ядерные суммы по состояниям. Орто- и пара- водород. Итоги.
Лекция 18 Расчет сумм по состояниям для различных видов движения: поступательная сумма по состояниям, формула Закура – Тетроде, электронная сумма по состояниям,
Лекция 8 стд Неидеальные растворы и коэффициент активности.
7. Химическое равновесие. Самопроизвольные процессы в изолированных системах Теплообмен Смешение газов Характеристики этих процессов: 1)Самопроизвольность.
Физическая химия: Химическая термодинамика (I) Статистическая термодинамика (I) Химическая кинетика (II) Электрохимия (II) Математика Классическая физика.
Лекция 22 Внутреннее вращение Расчет константы равновесия. Теорема о равнораспределении. Расчеты для идеальных газов. Подведение итогов.
1 Механические и тепловые свойства твердых тел Отвечаем на вопросы о: - упругих свойствах - тепловом расширении - теплоемкости Лекция 13.
Лекция 5 стд Молекулярные суммы по состояниям и вклады в термодинамические функции различных видов движения.
Переход пар – жидкость. Конденсация. Уравнение Ван-дер-Ваальса. Модель решеточного газа. Переход жидкость – твердое тело. Кристаллизация 1.6. Фазовые переходы.
Отличия квантовой статистики от классической Состояния, попадающие в ячейку фазового пространства размером dxdydzdp x dp y dp z < h 3 неразличимы Принцип.
Третье начало термодинамики (теорема Нернста) физический принцип, определяющий поведение энтропии при абсолютном нуле температуры. Является одним из постулатов.
ТЕОРЕМА ПРИГОЖИНА ОСНОВНЫЕ ПОНЯТИЯ СТАТИСТИЧЕСКОЙ ТЕРМОДИНАМИКИ. ЭНТРОПИЯ И ВЕРОЯТНОСТЬ. ЛЕКЦИЯ 16.
Статистические распределения (продолжение) Лекция 10 Весна 2012 г.
Экспериментальные данные. Теория Ландау сверхтекучей бозе-жидкости. Возбуждения. Гидродинимика Сверхтекучесть изотопа 4 He.
Равновесная химическая термодинамика Чернышев Андрей Витальевич, к.ф.-м.н. Лаборатория Цитометрии и Биокинетики Институт химической кинетики и горения.
Равновесная химическая термодинамика Чернышев Андрей Витальевич, к.ф.-м.н. Лаборатория Цитометрии и Биокинетики Институт химической кинетики и горения.
УРАЛЬСКИЙ ГОСУДАРСТВЕННЫЙ ТЕХНИЧЕСКИЙ УНИВЕРСИТЕТ - УПИ ИННОВАЦИОННАЯ ОБРАЗОВАТЕЛЬНАЯ ПРОГРАММА.
МОСКОВСКИЙ ИНСТИТУТ ЭЛЕКТРОНИКИ И МАТЕМАТИКИ КАФЕДРА ОБЩЕЙ И ФИЗИЧЕСКОЙ ХИМИИ ИЗУЧЕНИЕ ХИМИЧЕСКОГО РАВНОВЕСИЯ МОСКВА, 2007.
Описание фазовых переходов жидкость - газ с учетом структурных изменений в веществе Е.Н.Вильчевская, Е.А.Иванова.
Транксрипт:

Лекция 22 Метод ячеек в статистической термодинамике жидкостей. Расчет энтропии смешения в рамках решеточной модели раствора. Расчет конфигурационного интеграла. Реальные газы.

Лекция 21 Статистический расчет константы химического равновесия для многоатомных идеальных газов. Сопоставление статистического и классического термодинамического расчетов. Теории теплоемкости Эйнштейна и Дебая (без вывода). Метод ячеек в статистической термодинамике жидкостей. Расчет энтропии смешения в рамках решеточной модели раствора.

fEfE E,εE,ε Плотность вероятности f E в Г- и μ- пространстве

r Конфигурационный интеграл в жидкости

A A A B BB NANA NBNB

Ln Z для смешения и идеального смешения двух жидкостей NANA NВNВ N A +N B

Ln Z идеального смешения двух жидкостей и двух газов NANA NВNВ N A +N B

6 3N

1 3

6 6 3

Ln (1+x) х, x«1

r r0r0 r 1 r0r0 Потенциал Сазерленда

r0r0 r

p V

p V

Z Идеальный газ Реальный газ Жидкость Кристалл

ВСЁ !