Угловые корреляции ядер 3 He в диссоциации релятивистских ядер 9 C Сессия-конференция секции ЯФ ОФН РАН «Физика фундаментальных взаимодействий» 21.11.2011-25.11.2011.

Презентация:



Advertisements
Похожие презентации
По материалам кандидатской диссертации Исследование когерентной диссоциации релятивистских ядер 9 С Научные руководители кандидат физико-математических.
Advertisements

Периферическая диссоциация релятивистских ядер 9 С в ядерной фотоэмульсии. Кривенков Д.О. ОИЯИ, ДУБНА Сессия-конференция секции ядерной физики отделения.
Исследование фрагментации релятивистских ядер 10 С на ядрах фотоэмульсии Д.А. Артеменков, Д.О. Кривенков,К.З. Маматкулов, Р.Р. Каттабеков, П.И. Зарубин.
Исследование фрагментации релятивистских ядер 7 Be на ядрах фотоэмульсии Н.К. Корнегруца, Д.А. Артеменков, Д.О. Кривенков, К.З. Маматкулов, Р.Р. Каттабеков,
1 Изучение особенностей взаимодействия релятивистских ядер 9 Be с ядрами фотоэмульсии Корнегруца Н. К. (ОИЯИ, г. Дубна)
Применение метода ядерных фотоэмульсий для исследования множественной фрагментации релятивистских ядер 14 N. (Работа выполнена в Лаборатории высоких энергий.
Новые данные о структуре фрагментации легких ядер Артеменков Д.А. сотрудничество БЕККЕРЕЛЬ, Дубна, ЛФВЭ ОИЯИ,
Особенности диссоциации и редкие каналы релятивистских ядер 14 N в ядерной эмульсии. Докладчик: Щедрина Т.В.
Особенности фрагментации 14 N и 11 B Щедрина Т.В. ОИЯИ, Дубна Сессия-конференция Секции ядерной физики ОФН РАН «Физика фундаментальных взаимодействий»
Результаты измерений импульса методом многократного кулоновского рассеяния при облучении 14 N. Щедрина Т.В.
РАБОТА ГРУППЫ ЯДЕРНО - ЯДЕРНЫХ ВЗАИМОДЕЙСТВИЙ В 2004 г. И ЕЕ ПЛАНЫ НА 2005 г. Состав группы Лепехин Ф. Г. (рук. Группы) Симонов Б. Б. (ст. н. сотр.) Левицкая.
Крышкин В. Рабочее совещание «Взаимодействия легких ионов с ядрами», Протвино, 5 октября 2005 ИССЛЕДОВАНИЕ МНОГОПАРТОННЫХ ВЗАИМОДЕЙСТВИЙ в АА СТОЛКНОВЕНИЯХ.
Эксперимент СПИН на У70 Постановка задачи Постановка задачи Схема эксперимента Схема эксперимента Требования к пучку и аппаратуре Требования к пучку и.
Односпиновая асимметрия в образовании π 0 -мезонов в области фрагментации поляризованной протонной мишени на установке ПРОЗА-2 в Протвино В. Мочалов (от.
Группа Нуклон-ядерных взаимодействий 2006 г.. Состав группы Вовченко В.Г. – в.н.с., д.ф.-м.н., - руководитель группы, Ковалев А.И.с.н.с., к.ф.м.н., Поляков.
СОВМЕСТНАЯ РАБОТА ЭЛЕКТРОМАГНИТНОГО И АДРОННОГО КАЛОРИМЕТРОВ УСТАНОВКИ CMS Талов Владимир сессия – конференция ЯФ ОФН РАН.
ФРАГМЕНТАЦИЯ РЕЛЯТИВИСТСКИХ ЯДЕР 7 Li НА ПРОТОНЕ ПО КАНАЛУ ( 3 H + 4 He) (Эксперимент) С.П. Харламов, Ю.А. Александров, С.Г. Герасимов, В.А. Дронов, В.Г.
Экспериментальная установка СВД Рис.1 Схема установки С1, С2 – пучковый стинциляционный и Si-годоскоп; С3, С4 – мишенная станция и вершинный Si-детектор.
Лекция 8Слайд 1 Темы лекции 1.Отраженные и вторичные электроны электрон- электронной эмиссии. 2.Энергетический спектр и угловые характеристики. 3.Расчет.
NNI GROUP ОЦЕНКА ВЫХОДА Be-8 2 ПРИ ФРАГМЕНТАЦИИ В-10 (ПО МАТЕРИАЛАМ СТРАНИЦ BECQUEREL.htm
Транксрипт:

Угловые корреляции ядер 3 He в диссоциации релятивистских ядер 9 C Сессия-конференция секции ЯФ ОФН РАН «Физика фундаментальных взаимодействий» КРИВЕНКОВ Дмитрий Олегович Дубна. ОИЯИ. ЛФВЭ.

Введение β-распад ядра 9 C Фотография интерпретировалась как распад ядра 9 C. Ядро 9 C (трек F) образовалось в звезде (A) и распалось на протон (трек 1), две α-частицы (треки 2 и 3) и позитрон (трек 4). Характеристики этих треков соответствуют каскадному β + -распаду 9 C 9 B * p + 8 Be * A

Структурные особенности ядра 9 С Обнаружение перехода ядра 9 C в 3 3 Нe могло бы указать на примесь состояния 3 3 Нe в основном состоянии 9 C. Экспериментальная оценка вероятности возникновения такой конфигурации укажет на ее вес в волновой функции основного состояния 9 C. Эта величина представляет ценность при вычислении магнитного момента 9 C на основе кластерных волновых функций.

Первичный анализ облучения ядерной эмульсии во вторичном пучке Энергия 1.2 А ГэВ

( 9 C) = см м 1746 взаимодействий

. Заметное отличие проявляется только в 3-частичном каналеZ fr = Его доля резко возрастает при отборе «белых» звезд с 4% в случае наличия фрагментов мишени до 15% для «белых» звезд. Таким образом, когерентный механизм оказывается более эффективным для заселения состояний 3Нe.

Распределение измеренных величин pβc для двухзарядных фрагментов из «белых» звезд 3He и из полностью идентифицированных событий 3 3 Не (точечная гистограмма); пунктиром условно представлено ожидаемое распределение для 4 Не

He Макрофотография «белой» звезды 9 С 3 3 Не при энергии 1.2 А ГэВ. На верхней фотографии видна вершина диссоциации (I.V) и струя фрагментов в узком конусе; при продвижении вдоль струи различаются три релятивистских фрагмента (He) (нижняя фотография). В результате идентификации гелиевых фрагментов методом многократного кулоновского рассеяния выяснилось, что все три фрагмента являются ядрами 3 Не

Узкие угловые пары 2 3 He = (46 ± 3) рад σ = рад Θ (2 3 Не) = (6 ± 1)×10 -3 рад RMS = 3×10 -3 рад Значительная вероятность процесса 9 C 3 3 Нe делает его и эффективным источником состояний 2 3 Нe вблизи порога

Распределение пар 2Не по энергии Q(2 3 Не), соответствующих первой ячейке гистограммы имеет среднее значения = (142 ± 35) кэВ при RMS 100 кэВ. Таким образом, несмотря на невысокую статистику, данное распределение указывает на интригующую возможность существования резонансного состояния 2 3 Не практически над самым массовым порогом 2 3 Не. Оно может служить аналогом основного состояния 0 + ядра 8 Be.

Θ (2 3 Не) = (6 ± 1)×10 -3 рад Θ(2 3 Не) (40 – 50)·10 -3 рад

Заключение 1. Ядерная эмульсия облучена в пучке релятивистских ядер 9 C, впервые сформированном на нуклотроне ОИЯИ при фрагментации ядер 12 C с энергией 1.2 A ГэВ. Доминирование во вторичном пучке ядер именно изотопа 9 C подтверждается измерениями ионизации ядер вторичного пучка, особенностями зарядовой топологии их фрагментации, а также измерениями импульсов сопровождающих ядер 3 He. 2. Изучено распределение по вероятностям каналов когерентной диссоциации релятивистских ядер 9 C, которое вписывается в данные для более легких нейтронодефицитных ядер с добавлением двух или одного протонов. Особенностью диссоциации ядра 9 C является новый канал когерентной диссоциации в три ядра 3 He.

3. Вероятность канала когерентной диссоциации с высоким порогом 3 3 Нe, составляет 14 %, что приблизительно совпадает со значениями для каналов с отделением одного или пары нуклонов, имеющим низкие пороги. Это наблюдение указывает на значительный вклад компоненты 3 3 Нe в основное состояния ядра 9 C. 4. Физическим механизмом когерентной диссоциации ядра 9 C является ядерное дифракционное взаимодействие, что установлено на основе измерений полных поперечных импульсов (несколько сот МэВ/c), переданных ансамблям фрагментов в каналах с отделением нуклонов и канале 3 3 Нe. 5. В канале 9 C 3 3 Нe, обнаружены коррелированные пары, состоящие из ядер 2 3 Нe с относительными углами разлета до рад. Это наблюдение указывает на возможность существования резонансного состояния в системе 2 3 Не вблизи порога образования и выдвигает проблему его поиска при энергии распада (142 ± 35) кэВ.

Компьютерная обработка плоских фотоэмульсионных фотографий. Вопросы автоматизации. Кривенков Д.О. Дубна. 2011

Обработка примитивов: зерна, δ-электроны

Гистограмма δ-электрона

Гистограмма δ-электрона: текст

Обработка примитивов: однозарядный трек

Анализ взаимодействия с образованием 9 С

Попытка обработки сложных событий

8 B – трехтельный распад