О.В. Мингалёв 1, И.В. Мингалёв 1, Х.В. Малова 2,3, Л.М. Зеленый 3 Влияние анизотропии источников плазмы на структуру тонкого токового слоя в хвосте магнитосферы.

Презентация:



Advertisements
Похожие презентации
1 О ПОЛЯРИЗАЦИИ РАВНОВЕСНЫХ ПОГРАНИЧНЫХ И ТОКОВЫХ СЛОЕВ В КОСМИЧЕСКОЙ ПЛАЗМЕ В.В. Ляхов, В.М. Нещадим Введение Показано, что для описания равновесного.
Advertisements

МГД–модель магнитосферы Юпитера Кислов Р. А., Малова Х. В., Зелёный Л. М
Тиринг неустойчивость в тонких токовых слоях Артемьев А.В., Попов В.Ю., Малова Х.В., Зелёный Л.М. ИКИ РАН, МГУ им. Ломоносова, НИИЯФ им. Скобельцына С.
ОФН-15, ИКИ РАН, Тонкие токовые слои в космической плазме: двухмерная структура Х.В. Малова, Л.М. Зеленый, В.Ю. Попов, А.В. Артемьев, А.А. Петрукович.
ИКИ, ТОПОЛОГИЯ ВЫСОКОШИРОТНОЙ МАГНИТОСФЕРЫ И ФОРМИРОВАНИЕ ЛОКАЛЬНЫХ ЛОВУШЕК ДЛЯ ЭНЕРГИЧНЫХ ЧАСТИЦ Е.Е.Антонова 1,2, И.М.Мягкова1, М.О. Рязанцева.
Исследование баланса давления на магнитопаузе в подсолнечной точке по данным спутников THEMIS С. С. Россоленко 1,2, Е. Е. Антонова 1,2, И. П. Кирпичев.
Искажение магнитного поля при повышении давления во внутренних областях магнитосферы Земли. В.В. Вовченко 1, Е.Е. Антонова 2,1 1 ИКИ РАН, Москва 2 НИИЯФ.
Тиринг неустойчивость в линейных открытых ловушках с электронным пучком В.П. Жуков, *А.В. Бурдаков, И.В. Шваб Институт вычислительных технологий СО РАН,
МОДЕЛИРОВАНИЕ ВОЗМУЩЕНИЙ МАГНИТНОГО ПОЛЯ ПРИ КОНВЕКЦИИ ПЛАЗМЫ В МАГНИТОСФЕРЕ ЗЕМЛИ В.В. Вовченко 1, Е.Е. Антонова 2,1 1 ИКИ РАН, Москва 2 НИИЯФ МГУ, Москва.
Внутренняя структура тонких токовых слоёв: наблюдения CLUSTER и теоретические модели. А.В. Артемьев, А.А. Петрукович, Л.М. Зелёный, R. Nakamura, Х.В. Малова,
РАСПРЕДЕЛЕНИЕ ТЕМПЕРАТУРЫ ЭЛЕКТРОНОВ В ТОНКИХ ТОКОВЫХ СЛОЯХ Л.М. Зеленый, А.В. Артемьев, А.А. Петрукович ИКИ РАН ОФН-15, ИКИ 2011 Cluster mission Interball-tail.
Зависимость параметров плазмы и магнитного поля вблизи подсолнечной точки магнитосферы от параметров солнечного ветра и межпланетного магнитного поля по.
Карельский К. В. Петросян А. С.Славин А. Г. Численное моделирование течений вращающейся мелкой воды Карельский К. В. Петросян А. С. Славин А. Г. Институт.
Альфвеновская ионно-циклотронная неустойчивость в ловушке с сильно анизотропной плазмой Ю.А. Цидулко, И.С. Черноштанов Март 2010.
Уравнение Хоуарта.. Введение. При движении тела в жидкости или, что равносильно, при обтекании тела жидкостью, частицы жидкости прилипают к поверхности.
Неустойчивость Кельвина-Гельмгольца цилиндрического потока Буринская Т.M., Шевелёв M.M. Институт космических исследований ИКИ – 2011.
Структура поперечных токов в высокоширотной магнитосфере И.П. Кирпичев 1, Е.Е.Антонова 2,1, К.Г. Орлова 2 1 ИКИ РАН 2 НИИЯФ МГУ ИКИ РАН,
Квазипериодические появления плотной плазмы в высокоширотном пограничном слое при северном направлении межпланетного магнитного поля. Г. В. Койнаш, О.Л.
Вайсберг О.Л. 1, Артемьев А. 1, Малова Х.В. 1, Зеленый Л.М. 1, Койнаш Г.В. 1, Аванов Л.А. 2 1 Институт космических исследований РАН 2 INNOVIM/NASA Goddard.
А.В.Бурдаков.Физика плазмы. Теоретические модели, используемые при исследовании плазмы.
Транксрипт:

О.В. Мингалёв 1, И.В. Мингалёв 1, Х.В. Малова 2,3, Л.М. Зеленый 3 Влияние анизотропии источников плазмы на структуру тонкого токового слоя в хвосте магнитосферы 1 Полярный геофизический институт РАН, Апатиты 2 Институт ядерной физики МГУ, Москва 3 Институт космических исследований РАН, Москва При помощи численной самосогласованной модели, основанной на методе крупных частиц, исследован вопрос о влиянии на структуру ТТС анизотропии образующих слой источников плазмы в долях хвоста. Показано, что равновесные симметричные конфигурации ТТС существуют для достаточно большого диапазона значений параметра анизотропии источников, равного отношению тепловой скорости к величине гидродинамической скорости, в частности, при очень слабых анизотропных источниках (с большим значением параметра анизотропии).

Геометрия задачи.

Уравнения модели: -- тензор напряжений -- тензор давлений -- тензор давлений в модели ЧГЛ

В долях хвоста вдали от границы области моделирования генерируется распределение Максвелла: Входные параметры модели: а также или или Результаты моделирования Ниже для симметричного случая при представлены квазиравновесные конфигурации, в которых параметр ε принимает 8 значений ε = 0.5, 0.75, 1, 1.25, 1.5, 2, 3, 4.

Выводы 1)Уменьшение гидродинамической скорости вдоль силовых линий магнитного поля приводит к сужению ТТС и увеличению как концентрации, так и отрицательных диамагнитных токов на периферии слоя (и, как следствие, к увеличению овершута магнитного поля). 2)Численный контроль тензора давлений показывает, что он с высокой точностью гиротропен вне ТТС, а внутри ТТС его гиротропнось нарушается следующим образом. Ортогональное давление становится однократным (вторым по величине) собств. числом с собств. направлением поперек слоя. От него отходит меньшее (первое) собств. число с собств. направлением в плоскости слоя ортогонально магн. полю. Наибольшее (третье) собств. число с собств. направлением вдоль магн. поля в узкой центральной части ТТС перестает совпадать с продольным давлением, которое имеет там резкий минимум.