Новые результаты по ударным волнам, возникающим впереди корональных выбросов массы М.В. Еселевич Институт солнечно-земной физики СО РАН, г. Иркутск.

Презентация:



Advertisements
Похожие презентации
Возмущенная зона и поршневая ударная волна впереди СМЕ в нижней короне по данным SDO М.В. Еселевич Институт солнечно-земной физики СО РАН, г. Иркутск.
Advertisements

Высотное распределение скоростей солнечного ветра в переходной области и нижней короне Голодков Е.Ю., Просовецкий Д.В. Институт солнечно-земной физики.
Зависимость параметров плазмы и магнитного поля вблизи подсолнечной точки магнитосферы от параметров солнечного ветра и межпланетного магнитного поля по.
А.В. Орешина, Б.В. Сомов Государственный астрономический институт им. П.К. Штернберга Московского Государственного Университета им. М.В. Ломоносова РЕЛАКСАЦИЯ.
Исследование баланса давления на магнитопаузе в подсолнечной точке по данным спутников THEMIS С. С. Россоленко 1,2, Е. Е. Антонова 1,2, И. П. Кирпичев.
Б.В. Сомов, А.В. Орешина Государственный астрономический институт им. П.К. Штернберга Московского Государственного Университета им. М.В. Ломоносова НАГРЕВ.
ИССЛЕДОВАНИЕ ТРЕХМЕРНЫХ ГЕОМЕТРИЧЕСКИХ И КИНЕМАТИЧЕСКИХ ХАРАКТЕРИСТИК КВМ ТИПА ГАЛО В ЗАВИСИМОСТИ ОТ ВРЕМЕНИ Егоров Я.И., Файнштейн В.Г. ИКИ-2013.
Геометрическая оптика. Тема урока: «Прямолинейное распространение света. Законы отражения и преломления света».
Сверхно́вые звёзды это звёзды, заканчивающие свою эволюцию в катастрофическом взрывном процессе.
Моделирование распространения магнитогидродинамических корональных волн Афанасьев А.Н., Уралов А.М., Гречнев В.В. Институт солнечно-земной физики, Иркутск.
Структура магнитного поля и радиоизлучение пятенного источника в активной области Т. И. Кальтман, В. М. Богод, А. Г. Ступишин, Л. В. Яснов Санкт –Петербургский.
Механизм генерации ультранизкочастотных электромагнитных колебаний в пограничной области плазменного слоя Шевелёв М.М., Буринская Т.М. ИКИ РАН «Физика.
1 Особенности эпохи минимума 23 солнечного цикла Н.А.Лотова, В.Н.Обридко ИЗМИРАН.
Квазипериодические появления плотной плазмы в высокоширотном пограничном слое при северном направлении межпланетного магнитного поля. Г. В. Койнаш, О.Л.
О ВЛИЯНИИ ЭФФЕКТОВ ГРАНИЦЫ ГЕЛИОСФЕРЫ НА ПАРАМЕТРЫ РАССЕЯННОГО СОЛНЕЧНОГО ЛАЙМАН- АЛЬФА ИЗЛУЧЕНИЯ Катушкина Ольга, Измоденов В.В., Алексашов Д.Б., Малама.
1 Лекции по физике. Механика Волновые процессы. Релятивистская механика.
ИКИ, ТОПОЛОГИЯ ВЫСОКОШИРОТНОЙ МАГНИТОСФЕРЫ И ФОРМИРОВАНИЕ ЛОКАЛЬНЫХ ЛОВУШЕК ДЛЯ ЭНЕРГИЧНЫХ ЧАСТИЦ Е.Е.Антонова 1,2, И.М.Мягкова1, М.О. Рязанцева.
Угол под которым виден радиус фотосферы Солнца, расположенного на расстоянии 1а.е., равен 16 Радиус Солнца км, что в 109 раз превышает радиус Земли.
ИНТЕРФЕРЕНЦИЯ. 1. Понятие когерентности. Пусть две волны, накладываясь друг на друга, возбуждают в некоторой точке пространства гармонические колебания.
Лекция 12 КОЛЕБАНИЯ И ВОЛНЫ В ПЛАЗМЕ Ввиду наличия заряженной и нейтральной компонент плазма обладает большим числом колебаний и волн, некоторые из которых.
Транксрипт:

Новые результаты по ударным волнам, возникающим впереди корональных выбросов массы М.В. Еселевич Институт солнечно-земной физики СО РАН, г. Иркутск

Ударные волны во Вселенной, для которой характерны взрывные процессы, представляют собой одно из наиболее универсальных физических явлений. Вся их богатая и сложная физика заключается в очень узком движущемся слое – ударном фронте. Разрешить фронт, а точнее измерить параметры среды внутри него – это та сверхзадача, которая обычно стоит перед исследователями-экспериментаторами. Нас будут интересовать ударные волны, связанные с взрывными процессами на Солнце и его атмосфере, а точнее – ударные волны, возбуждаемые корональными выбросами массы или СМЕ.

Различные косвенные попытки зарегистрировать такие ударные волны предпринимаются уже несколько десятков лет (всплески радиоизлучения II типа, изменения в UV спектре, связанные с нагревом вещества и т.д.). Были отдельные попытки измерить ударный фронт по изображениям короны Солнца в белом свете (Sime, Hundhausen, 1987; Vourlidas et al., 2003; Manchester IV, Vourlidas, and 7 co-authors, 2008; Ontiveros and Vourlidas, 2009), которые пока не дали окончательного результата. Ударная волна в короне напоминает Неуловимого Джо: о ней много говорят, много косвенных улик, а реально ее никто не видел.

Главная сложность отождествления ударной волны в солнечной короне: существует масса других движущихся неоднородностей, сравнимых по масштабам с ударным фронтом (например - фронтальная структура СМЕ).

Два возможных способа отождествления ударного фронта: 1. Показать, что при превышении скорости СМЕ U = V - V sw, относительно окружающего солнечного ветра, некоторой критической величины u C резко меняется состояние возмущенной зоны перед ним, а именно: возникает разрыв параметров потока плазмы, который при меньших скоростях СМЕ отсутствует. 2. Показать выполнение соотношений Рэнкина-Гюгонио на разрыве. В наших исследованиях первый подход является основным. Но сделана попытка использования и второго способа.

Целью настоящей работы является: 1. Разработка и применение методов регистрации фронта ударной волны в короне Солнца. 2. Измерения ширины ударного фронта в короне Солнца на основе данных современных коронографов Mark 4 и LASCO C2, C3 и исследование его свойств. 3. Обсуждение вероятного механизма диссипации энергии в ударной волне на основе измерений ширины ее фронта. Результаты этих исследований уже частично опубликованы в работах: Астрон. журнал, т. 84, 11, c , GRL, 35, L22105, Астрон. журнал, т. 86, 2, c , 2009.

Экспериментальные данные Калиброванные изображения поляризационной яркости короны в белом свете коронографа МARK 4 и полной яркости, получаемые на коронографах LASCO C2 и C3 (SOHO). Поля зрения этих инструментов составляют, соответственно, 1.3-2R 0, 2-6R 0 и 4-30R 0. Наблюдаемые распределения полной и поляризационной яркости можно связать с распределением электронной концентрации в короне.

Метод анализа данных Анализировалась разностная яркость ΔP = P(t)-P(t 0 ), где P(t 0 ) – невозмущенная яркость в момент t 0 до начала рассматриваемого события, Р(t) – возмущенная яркость в любой момент времени t > t 0. По изображениям разностной яркости исследовалась динамика CME, возмущенной зоны перед ним и ударной волны. Использовались: представление в виде изолиний разностной яркости; сечения в различных направлениях и в различные моменты времени.

1. Результаты основаны на анализе более, чем 30-ти СМЕs, со скоростями в диапазоне от U 200 км/с до U 2500 км/с. 2. Рассматривались лимбовые события (долгота места их возникновения относительно центрального меридиана > 60°). Такие CMEs распространяются вблизи картинной плоскости. 3. Большая часть этих СМЕ имела простой трехчастичный вид, состоящий из фронтальной структуры (FS), полости (cavity) и яркого ядра (core). 4. Основные исследований проводились в ограниченной окрестности вдоль направления движения СМЕ.

U 150 км/сU 750 км/с 1. Разностная яркость вытянута в направлении распространения CME. 2. Профиль разностной яркости плавно спадает c расстоянием. 1. Разностная яркость близка по форме к окружности. 2. В передней части наблюдается фронт (разрыв) на масштабе 0.25R 0.

U 700 км/с В первый момент 09:53 FS – окружность; возмущенная зона слабо выражена; ударной волны нет. Привязка к фронтальной структуре (FS) Фронт с шириной F (растет с расстоя- нием) Новый фронт с шириной F * 0.1R 0 (не меняется с расстоянием) на R 19 R 0 уровень шума

U 1200 км/с Привязка к FS Фронт с шириной F Новый фронт с шириной F * на R 8-10 R 0 В первый момент 13:52 FS – эллипс, сплюснутый в направлении движения сформировавшийся ударный фронт в конечном секторе углов впереди FS

Имеются одновременные измерения на трех коронографах: Mark4, C2 и C3 – можно проследить на большом интервале расстояний. Ударный фронт формируется на R < 1.7R 0. Здесь ширина фронта чрезвычайно мала F 0.015R 0 (порядка пространствен- ного разрешения Mark 4). При дальнейшем удалении происходит быстрое увеличение ширины фронта F. Новый фронт с шириной F * 0.15R 0 формируется на R 18R 0. Начальная ширина F 0.015R 0 в 10 раз меньше ширины F * 0.15R 0. U 1500 км/с 26 октября 2003 г. Mark 4 LASCO C2 LASCO C3

Зависимость величины альвеновской скорости от расстояния V A (R), рассчитанная в [Mann et al., 1999], проходит вблизи границы скоростей U при которой происходит формирование ударной волны.

Ширина фронта F увеличивается с расстоянием, оставаясь, при этом, порядка длины свободного протонов p (на R 6R 0 ) => столкновительная ударная волна. Ширина фронта F * не меняется с расстоянием и имеет размер порядка разрешения коронографа LASCO C3 => бесстолкновительная ударная волна.

В частном случае = 5/3 совпадает с результатом работы [Kantrowitz and Petschec, 1966]. Последний вывод можно подтвердить, проверив выполнение соотношений на ударном разрыве В короне можно измерить силу ударной волны ρ 2 /ρ N/N 0 (где N – скачек концентрации электронов в ударном фронте, N 0 – концентрация электронов невозмущенной плазмы непосредственно перед фронтом) и сравнить с измеренным альвеновским числом Маха M A Расчетная зависимость М А (ρ 2 /ρ 1 ) для плоского ударного фронта в МГД приближении Параметры: - показатель адиабаты; θ Bn - угол между вектором магнитного поля перед фронтом и нормалью к фронту; 1 = p 1 /(B 1 2 /8 ) - отношение газового и магнитного давлений перед фронтом.

Бесстолкновительные ударные волны в гелиосфере Ударные волны перед CME в короне Экспериментальные точки, в основном, расположены вблизи расчетных кривых для = 5/3 и = 2, и между ними. В целом, в бесстолкновительном ударном фронте 5/3. Отсутствуют значения ρ 2 /ρ 1 > 4 даже в случаях самых больших чисел Маха (до 10 и более). Экспериментальные точки расположены относительно расчетных кривых, в основном, также, как для бесстолкновительных ударных волн в гелиосфере => бесстолкновительные ударные волны

Физический смысл полученных результатов заключается в том, что эффективный показатель адиабаты связан с эффективным числом степеней свободы i соотношением: = (i+2)/i Значения от 2 до 5/3 соответствуют эффективному числу степеней свободы от 2 до 3. Именно тот факт, что i может быть меньше 3, служит свидетельством того, что исследуемые структуры являются фронтом бесстолкновительной ударной волны [Сагдеев, 1966]. Точки на экспериментальных зависимостях М А (ρ 2 /ρ 1 ), лежащие левее расчетной кривой = 3, соответствуют числу степеней свободы < 1! Возможная причина – неустановившаяся ударная волна, например, при быстром изменении параметров невозмущенной плазмы СВ.

Выводы 1. Формирование ударной волны перед СМЕ в области вдоль направления его распространения определяется выполнением локального неравенства U > V А и может происходить на различных расстояниях от Солнца. 2. На расстояниях R 6R 0 ширина ударного фронта порядка длины свободного пробега протонов и механизм диссипации энергии во фронте, по-видимому, столкновительный. 3. На расстояниях R (10-15)R 0 в передней части столкновительного ударного фронта наблюдается формирование нового разрыва с гораздо меньшей шириной, которая определяется пространственным разрешением инструмента LASCO C3. 4. Сравнение экспериментальной зависимость М А (ρ 2 /ρ 1 ) на этом разрыве с расчетами в МГД приближении позволяют отождествить его с бесстолкновительной ударной волной.

Спасибо за внимание!