Исследование процессов формирования наноразмерных структур в полупроводниковых и диэлектрических кристаллов единичными тяжелыми ионами высоких энергий.

Презентация:



Advertisements
Похожие презентации
З.К.Тухлиев Объединенный Институт Ядерных Исследований Лаборатория Информационных Технологий, г. Дубна, Россия Моделирование фазовых переходов в материалах.
Advertisements

Введение в физические свойства твёрдых тел Лекция 7. Электронная структура твёрдых тел.
Снизу – вверх : агрегация Снизу – вверх : агрегация Энергия Гиббса образования зародышей ΔG = ΔG σ + ΔG v ΔGσ >0 ΔGv Т конд L Пересыщение : ΔP.
2. Обзор наиболее важных процессов, происходящих в твердом теле при его бомбардировке заряженными частицами 2.1. Процессы, происходящие в веществе при.
Термодинамика суперионных проводников А.Н.Титов Институт физики металлов УрО РАН Ул. C. Ковалевской, 18, Екатеринбург, , Уральский госуниверситет.
Лекция 8Слайд 1 Темы лекции 1.Отраженные и вторичные электроны электрон- электронной эмиссии. 2.Энергетический спектр и угловые характеристики. 3.Расчет.
Образование радиационных дефектов Выполнил студент гр.350-1:Н.А. Прокопенко Проверил Доцент кафедры ЭП: А.И. Аксенов Министерство образования и науки Российской.
1 Механические и тепловые свойства твердых тел Отвечаем на вопросы о: - упругих свойствах - тепловом расширении - теплоемкости Лекция 13.
Отступление 1. (Короткий экскурс в физику твердого тела) Некоторые представления физики твердого тела Лекции по дисциплине «Основы анализа поверхности.
Электрофизические свойства полупроводников Лектор – профессор кафедры Электроника Абдуллаев Ахмед Маллаевич Кафедра находится в комнате 323. Лекция 1.
Агрегатное состояние вещества Презентация к уроку по физике 8 класс.
Фуллериты и из свойства Нанотехнологии и наноматериалы Султан А.А.
Белорусский государственный университет Физический факультет Кафедра атомной физики и физической информатики Электрофизические свойства водородосодержащих.
Области применения: Физика твердого тела Микроэлектроника Оптика Тонкопленочные технологии Нанотехнологии Полупроводниковые технологии Микро- и нанотрибология.
Получение объемных наноматериалов. 2 Основные методы получения объемных материалов.
Модель свободных электронов, также известна как модель Зоммерфельда или модель Друде-Зоммерфельда, простая квантовая модель поведения валентных электронов.
Программа Президиума РАН Отделение нанотехнологий и информационных технологий Проект 27.4 «Физические основы электронно-пучковой наноструктуризации металлов.
Металлическая химическая связь. Атомы металлов легко отдают электроны т. к. у них большой атомный радиус и мало электронов на внешнем уровне (1-3) Ме.
Б.В. Сомов, А.В. Орешина Государственный астрономический институт им. П.К. Штернберга Московского Государственного Университета им. М.В. Ломоносова НАГРЕВ.
Рентгеновские лучи Рентгеновские лучи – электромагнитное излучение с длинами волн 10–4 – 10 А (10–5 – 1 нм).
Транксрипт:

Исследование процессов формирования наноразмерных структур в полупроводниковых и диэлектрических кристаллов единичными тяжелыми ионами высоких энергий А.С. Варданян Институт радиофизики и электроники НАН РА, Лаборатория физики твердого тела

Структурные нарушения в объеме сапфира при облучении ионами висмута (S e =41 кэВ/нм) ПЭМ-изображение кристалла сапфира, облученного ионами Bi с энергией 710 МэВ и электронно-дифракционное изображение трековой области. Диаметр наблюдаемых разупорядоченных областей составляет 3-4 нм.

изображения микроструктуры MgAl 2 O 4, облученной ионами Kr(430 МэВ) до флюенса 1, см -2 в геометрии cross-section (а) и горизонтальной проекции (б) а б Латентные треки в MgAl 2 O 4

где T e, T, C e, C(T) и K e, K(T) – температура, теплоемкость и теплопроводность электронной и атомной подсистемы, соответственно, g –константа электрон-фононного взаимодействия, B(r,t) - плотность энергии, выделяемой ионом в электронной подсистеме, Величина g связана с a соотношением a = C e /g = 4 нм, Т Т испарения в области r = 2 нм = 8 нм, Т Т плавления в области r = 2 нм средняя длина свободного пробега электрона Зависимость температуры от времени на различном расстоянии от оси траектории иона висмута в Al 2 O 3 при S e = 41 кэВ/нм для =4 нм и 8 нм. Оценка температуры в области трека ионов Bi в Al 2 O 3 в модели термического пика. (TSPIKE02, M. Toulemonde et al, Nucl. Instr. Meth., 2000, B , p )

Спасибо