Прыжковая проводимость. Примеры локализованных состояний I. Центрально-симметричная прямоугольная трехмерная потенциальная яма II. Прямоугольная одномерная.

Презентация:



Advertisements
Похожие презентации
Элементы теории перколяции. Аппроксимация эффективной среды Считая, что по-прежнему и Если проводимости ik всех связей разные, то нужно усреднить выражение.
Advertisements

Структура примесной зоны Зона проводимости Валентная зона Уровень изолированного донора Уровень изолированного акцептора Электрические поля заряженных.
Спиновый парамагнетизм в теории Стонера. Переход металл – диэлектрик. Модель Хаббарда. Модель Мотта 1.7. Зонная теория ферромагнетизма.
Целочисленный квантовый эффект Холла B. В сильном магнитном поле электрон локализован в окрестности своей классической орбиты Электрон дрейфует поперек.
1D проводимость невзаимодействующих электронов.
Проводимость [ 1 cm 2-d ] Кондактанс Y [ 1 ] Безразмерный кондактанс y L ребро куба Скейлинговая гипотеза ( Для описания перехода металл-изолятор ? При.
Физика слоев гидрированного кремния А.Г.Казанский Московский государственный университет им. М.В.Ломоносова Содержание Введение Структура и дефекты Распределение.
3D Определение: металл 0 изолятор 0 Имеет смысл только при T = 0 T n ИзоляторМеталл Изолированная точка на фазовой диаграмме Переход металл-изолятор.
Распределение Ферми-ДиракаСтатистика Бозе-Эйнштейна Вероятность перехода из состояния kk равна Вероятность обратного перехода Вероятность процесса испускания.
Уравнение Шредингера для стационарных состояний Если силовое поле не меняется с течением времени (поле стационарно) Решение уравнения Шредингера можно.
Металлы с сильным рассеянием принцип Иоффе-Регеля,
Уравнение Шредингера Стационарные состояния такие состояния, в которых плотность вероятности не зависит от времени. U U(t). Для пространственной части.
Переход Андерсона: теория и численный эксперимент И.М.Суслов Институт физических проблем им. П.Л.Капицы РАН.
2.10.Колебания поверхностных атомов При повышении температуры появляются колебания атомов около их равновесных положений Силы взаимодействия можно рассматривать.
Туннельный эффект. Квантовый осциллятор Лекция 3 Весна 2012 г. Лектор Чернышев А.П.
Conductance of a STM contact on the surface of a thin film * N.V. Khotkevych*, Yu.A. Kolesnichenko*, J.M. van Ruitenbeek** *Физико-технический институт.
Передача энергии в волноводах Лекция 13. n В идеальных волноводах: сопротивление стенок равно нулю Проводимость диэлектрика равна нулю n В ИДЕАЛЬНОМ ВОЛНОВОДЕ.
Соотношение неопределенностей. Невозможно одновременно точно измерить координату и соответствующую проекцию импульса.
Модель сильной связи. Гамильтонова матрица. Модель сильной связи без взаимодействия 1.8. Ферми-системы. Модель сильной связи.
Высокорезистивные сплавы с большой электронной плотностью – отсутствие перехода Андерсона В.Ф. Гантмахер Харьков,
Транксрипт:

Прыжковая проводимость

Примеры локализованных состояний I. Центрально-симметричная прямоугольная трехмерная потенциальная яма II. Прямоугольная одномерная потенциальная яма шириной a и глубиной U 0 III. Притягивающий кулоновский потенциал (атом водорода) U(r) = 0,r > a U 0,r < a Общее определение: при

Вероятность перехода (прыжка)

Сетка Абрахамса Миллера

H.Fritzsche, M.Guevas, PR 119, 1238 (1960) Прыжковая проводимость через ближайших соседей Температурно-зависящий множитель у вероятности всех прыжков на ближайших соседей одинаков:

Сравнение с экспериментом Перколяционный порогОтсюда H.Fritzsche, M.Guevas, PR 119, 1238 (1960) R. Ray, H.Fan, PR 121, 768 (1961) n-GaAs n-InP 1.9 p-Ge p-Si 1.8

Прыжки с переменной длиной; закон Мотта j i Число состояний в -окрестности N( ) = g, среднее расстояние мажду ними r ij ( = [N(, средняя разность энергий порядка Параметр u ij (под)сетки Абрахамса-Миллера равен Величина u ij зависит от и достигает минимума, когда так что

Средняя длина прыжка (среднее расстояние r = r ij ( min между узлами подсетки) равна Сопротивление равно Для пленки (d=2) вычисления аналогичны и сопротивление равно Закон Мотта (продолжение)

Прыжки с переменной длиной; закон Шкловского Эфроса При наличии кулоновской щели плотность состояний а количество состояний в -окрестности уровня Ферми Далее все стандартно и сопротивление равно

Прыжки с переменной длиной; эксперимент Анализ температурных зависимостей (аппроксимация стандартными функциями) Очень важно и информативно, но очень опасно R. Mansfield, S. Abboudy, F. Foozoni, Philos.Mag. B 57, 777 (1988)

Прыжки с переменной длиной; эксперимент R. Rentzsch, K.J. Friedland, A.N. Ionov, et al., phys. stat. solidi b 137, 691 (1986) W.N. Shafarman, D.W.Koon, T.G. Castner, PRB 40, 1216 (1989)

Смена механизмов прыжковой проводимости

Прыжки с переменной длиной; эксперимент (продолжение) Проблемы и трудности на примере Si:B P. Dai, Y. Zhang, M.P. Sarachik, PRL 69, 1804 (1992) J.G. Massey, M. Lee, PRL 75, 4266 (1995)