Оптические переходы и релаксация энергии горячих носителей в кремниевых нанокристаллах А. Н. Поддубный, А. А. Прокофьев, И. Н. Яссиевич.

Презентация:



Advertisements
Похожие презентации
Уравнение Шредингера в сферических координатах имеет вид: Данное уравнение Шредингера имеет решение в двух случаях:
Advertisements

Элементы физики атомов и молекул. АТОМ ВОДОРОДА В КВАНТОВОЙ МЕХАНИКЕ Потенциальная энергия взаимодействия электрона с ядром Z- заряд ядра r – расстояние.
Распределение Ферми-ДиракаСтатистика Бозе-Эйнштейна Вероятность перехода из состояния kk равна Вероятность обратного перехода Вероятность процесса испускания.
Отличия квантовой статистики от классической Состояния, попадающие в ячейку фазового пространства размером dxdydzdp x dp y dp z < h 3 неразличимы Принцип.
Атомная физика. Модель атома Томсона (1903 г.) 1913 г. Н. Бор Атомная система может находиться только в некоторых состояниях, в которых не происходит.
Тема 2 СТРОЕНИЕ АТОМА. ПЕРИОДИЧЕСКИЙ ЗАКОН И ПЕРИОДИЧЕСКАЯ СИСТЕМА Д.И. МЕНДЕЛЕЕВА (в лекциях использованы материалы преподавателей химического факультета.
Сегодня: пятница, 29 ноября 2013 г.. ТЕМА :Рентгеновские спектры. Молекулы: энергия и спектры 1. Сплошной и характеристический РС 2. Возбуждение характеристических.
Синхротронное излучение в диагностике наносистем 4-й курс 8-й семестр 2007/2008 Лекция 2.
Квантовые компьютеры на квантовых точках с элекронными пространственными состояниями Филиппов С.Н.¹׳², Вьюрков В.В.² ¹Московский физико-технический институт.
Лекция 6. Кинетические явления в полупроводниках Применимость зонной теории в слабых электрических полях. Приближение эффективной массы. Блоховские колебания.
Бозе-эйнштейновская конденсация. Возбуждения в неидеальном бозе-газе. Сверхтекучесть. Критерий сверхтекучести Ландау 1.8. Конденсация Бозе – Эйнштейна.
Сегодня: пятница, 24 июля 2015 г.. ТЕМА :Рентгеновские спектры. Молекулы: энергия и спектры 1. Сплошной и характеристический РС 2. Возбуждение характеристических.
Лекция 3: Элементы зонной теории твердого тела Разрешённые и запрещённые по энергии зоны в кристаллах. Расщепление атомных уровней в зоны. Металлы, диэлектрики.
ФОТОПРИЁМНИКИ И СОЛНЕЧНЫЕ БАТАРЕИ. Фотодио́д приёмник оптического излучения, который преобразует попавший на его фоточувствительную область свет в электрический.
Уравнение Шредингера Стационарные состояния такие состояния, в которых плотность вероятности не зависит от времени. U U(t). Для пространственной части.
Строение атома m = q =. См. ПС ХЭ N – порядковый номер Число 1 1 P = число -1 0 е = N Число 1 0 n = Ar P Массовое число – число нуклонов.
ОБОЗНАЧЕНИЕ НАПРАВЛЕНИЙ В КРИСТАЛЛЕ В кристаллографии возникает необходимость в определении направления отдельных атомных рядов; или атомных плоскостей.
ОБОЗНАЧЕНИЕ НАПРАВЛЕНИЙ В КРИСТАЛЛЕ В кристаллографии возникает необходимость в определении направления отдельных атомных рядов; или атомных плоскостей.
Атомная физика 11 класс Разработала: Двойнишникова Антонина Геннадьевна, учитель физики МОУ СОШ 91 города Новокузнецка.
Квантовые числа. Главное Квантовое число n=1, 2, 3 …. Характеризует среднее расстояние до ядра.
Транксрипт:

Оптические переходы и релаксация энергии горячих носителей в кремниевых нанокристаллах А. Н. Поддубный, А. А. Прокофьев, И. Н. Яссиевич

Объемный кремний

Метод сильной связи Орбитали sp 3 d 5 s* s, s*x, y, z x 2 – y 2 xy, yz, zx3z 2 – r 2

Плотность состояний

Волновые функции D = 3 nm Основное состояние E = 1,637 эВ Возбужденное состояние E = 1,869 эВ

Волновые функции D = 3 nm, основное состояние: E = 1,637 эВ

Сечение поглощения

Распределение энергии при поглощении

Скорость оптических переходов

Оже-процессы Самые быстрые: aug < 1 пс. Обмен энергией между электроном и дыркой. Дырки охлаждаются быстрее => ускорение релаксации в целом.

Релаксация энергии...определяется взаимодействием с оптическими фононами: Чувствительна к энергетическим зазорам между уровнями. D = 3 нм

Итого Поглощение больших квантов приводит к рождению горячих электронов и холодных дырок. Оже-процессы – самые быстрые в системе, но не обеспечивают релаксацию. Релаксация энергии происходит за счет испускания оптических фононов (10 10 –10 12 c –1 ). В нанокристаллах больше 5 нм быстрые оптические переходы возможны только выше порога прямых переходов (3,4 эВ).