1 Исследования на мюонном канале Швейцарской мезонной фабрики Мюонный катализ ядерного dd- и dt- синтеза. Мюонный захват легкими ядрами: Мюонный захват легкими ядрами: µ - + р n +ν µ µ - + р n +ν µ µ He 3 H +ν µ µ - + d n+ n +ν µ µ - + d n+ n +ν µ А.А.Воробьев Семинар ПИЯФ 21 февраля 2013 года

2 Сотрудничество cо Швейцарской мезонной фабрикой Институт Пауля Шеррера PSI Институт Пауля Шеррера PSI с 1986 года с 1986 года Штат 1500 чел. Бюджет 12 млрд. руб.

3 Протонные ускорители - генераторы мюонных пучков Пучок протонов мишень пи-мезоны мюоны ЛабораторияУскорительЭнергияпротоновТокКоэффициент заполнения заполнения PSIШвейцарияциклотрон 600 МэВ 3000 мкА 100 % TRIUMPFКанадациклотрон 500 МэВ 100 мкА 100 % LAMPFСШАЛинейныйускоритель 800 МэВ 1000 мкА 10% ММФИЯИ,МоскваЛинейныйускоритель 160 МэВ 100 мкА 1% ПИЯФГатчина Синхро- циклотрон 1000 МэВ 2 мкА 50%

4 PSI meson factory 600 MeV protons 3 mA extracted proton beam 100% duty factor Циклотрон PSI сегодня самый мощный в мире ускоритель протонов средних энергий В PSI создан уникальный по интенсивности и качеству мюонный канал

5 «Мюон по запросу» «Muon-on-Request» Средняя частота следования мюонов в пучке ~100 kHz. Требуется попадание в камеру только одного мюона за период измерения - 25s. Скорость набора статистики при использовании Kicker увеличилась в три раза. р Kicker ±12.5 kВ Время переключения 60 нсек

6 Программа физических исследований Исследование мюонного катализа ядерного dd- и dt- синтеза (эксперименты в ПИЯФ) ( эксперименты в PSI) Исследование ядерного мюонного захвата легкими ядрами (протон, дейтрон, Не3 ) µ- + 3He 3H +ν µ ( 1993 г завершен) µ- + р n +ν µ ( анализ завершен в 2012 г ) µ- + d n+ n +ν µ ( ведутся измерения)

7 Исследование мюонного катализа ядерного dd- и dt- синтеза

8 Как преодолеть Кулоновский барьер ? d + d 3Не + n + 3,3 МэВ d + d 3Не + n + 3,3 МэВ t + p + 4,0 МэВ, t + p + 4,0 МэВ, d + t 4He + n + 17,6 МэВ. d + t 4He + n + 17,6 МэВ. V(r) Для преодоления Кулоновского барьера нужна энергия ~5кэВ ( 50 млн градусов) Солнце, бомба, термоядерные установки

9 Как преодолеть Кулоновский барьер ? d + d 3Не + n + 3,3 МэВ d + d 3Не + n + 3,3 МэВ t + p + 4,0 МэВ, t + p + 4,0 МэВ, d + t 4He + n + 17,6 МэВ. d + t 4He + n + 17,6 МэВ. V(r) Для преодоления Кулоновского барьера нужна энергия ~5кэВ ( 50 млн градусов) Солнце, бомба, термоядерные установки Холодный синтез ???

10 d + d 3Не + n + 3,3 МэВ d + d 3Не + n + 3,3 МэВ t + p + 4,0 МэВ, t + p + 4,0 МэВ, d + t 4He + n + 17,6 МэВ. d + t 4He + n + 17,6 МэВ. V(r) Для преодоления Кулоновского барьера нужна энергия ~5кэВ ( 50 млн градусов) Солнце, бомба, термоядерные установки Холодный синтез ??? Rossi 2012 год H2+Ni Как преодолеть Кулоновский барьер ?

11 Мюонный катализ dd- и dt- синтеза d + d 3Не + n + 3,3 МэВ d + d 3Не + n + 3,3 МэВ t + p + 4,0 МэВ t + p + 4,0 МэВ d + t 4He + n + 17,6 МэВ. d + t 4He + n + 17,6 МэВ. V(r) 1948 год А.Д.Сахаров Если образуется молекула (ddµ - ) + аналог (ddе - ) + т.е. (D 2 ) +, то барьер резко снижается и синтез идет со скоростью ~ сек 5· см

12 Мюонный катализ dd- и dt- синтеза d + d 3Не + n + 3,3 МэВ d + d 3Не + n + 3,3 МэВ t + p + 4,0 МэВ t + p + 4,0 МэВ d + t 4He + n + 17,6 МэВ. d + t 4He + n + 17,6 МэВ. V(r) 1954 год Я.Б.Зельдович предложил механизм образования (ddµ-) + : = [( dµ - + D 2 = dµ - + (dd2e) [(ddµ - )de] + + e 5· см

13 Открытие мюонного катализа ядерного синтеза год L.Alvarez впервые зарегистрировал реакцию pd- синтеза (d-) + p (pd-)+ 3He МэВ. New York Times Новый революционный метод получения энергии………

14 Проблемы на пути практического использования мюонного катализа Для воспроизводства энергии, затраченной на получение мюона, необходимо не менее 2000 циклов катализа

15 Проблемы на пути практического использования мюонного катализа Для воспроизводства энергии, затраченной на получение мюона, необходимо не менее 2000 циклов катализа Проблема 1 Измеренная скорость реакции оказалась малой, в соответствии с теорией Зельдовича: за время жизни мюона (2.2 микросекунды) он успевает произвести не более одного цикла катализа.

16 Проблемы на пути практического использования мюонного катализа Кроме реакции (t-) + d (td-) + 4He +- + n МэВ 99% идет реакция (t-) + d (td-) + 4He- + n МэВ ~1% Для воспроизводства энергии, затраченной на получение мюона, необходимо не менее 2000 циклов катализа Проблема 1 Измеренная скорость реакции оказалась малой, в соответствии с теорией Зельдовича: за время жизни мюона (2.2 микросекунды) он успевает произвести не более одного цикла катализа. Проблема 2 Прилипание мюона к ядру гелия:

17 Неожиданное наблюдение 1964 год Дубна. Группа В.П.Джелепова Скорость ddµ cинтеза, измеренная при температуре 240 К, оказалась существенно выше измеренной Альварезом при температуре жидкого водорода. По теории Зельдовича не должно быть заметной зависимости от температуры

18 Резонансное образование ddµ- и dtµ - молекул [( dµ - + D 2 [(ddµ - )de] * 1966 год Е.А.Весман сформулировал гипотезу резонансного образования ddµ-молекулы в случае, если выделение энергии при образовании этой молекулы меньше 4.5 эВ (энергия связи D 2 молекулы) Процесс зависит от температуры

19 Резонансное образование ddµ- и dtµ - молекул [( dµ - + D 2 [(ddµ - )de] * 1966 год Е.А.Весман сформулировал гипотезу резонансного образования ddµ-молекулы в случае, если выделение энергии при образовании этой молекулы меньше 4.5 эВ (энергия связи D 2 молекулы) Процесс зависит от температуры Но существует ли такой уровень в ddµ-молекуле c энергией связи ε*(ddµ) < 4.5 эВ ???

год 1977 год Группа Л.И.Пономарева (расчет) Слабосвязанные состояния в ddµ- и dtµ - молекулах ε*(ddµ) - 2 эВ ε*(dtµ)

год 1977 год Группа Л.И.Пономарева (расчет) Слабосвязанные состояния в ddµ- и dtµ - молекулах ε*(ddµ) - 2 эВ ε*(dtµ) -1 эВ ε*(ddµ) = эВ ε*(dtµ) = эВ Современные расчеты

год 1977 год Группа Л.И.Пономарева (расчет) Слабосвязанные состояния в ddµ- и dtµ - молекулах ε*(ddµ) - 2 эВ ε*(dtµ) -1 эВ ε*(ddµ) = эВ ε*(dtµ) = эВ Современные расчеты 1977 год С.С.Герштейн, Л.И.Пономарев Используя модель Весмана, описали результат Дубны и предсказали очень высокую скорость dtµ - катализа.

год Мю- катализный бум Эксперименты на всех существующих мюонных каналах: Эксперименты на всех существующих мюонных каналах: Дубна, PSI, Канада, США, Япония Дубна, PSI, Канада, США, Япония Теоретики со всего мира До ста публикаций в год Специальный журнал Конференции ПИЯФ включился в эту программу в 1979 году Разработка экспериментального метода и первые исследования ddµ-синтеза в ПИЯФ и первые исследования ddµ-синтеза в ПИЯФ Исследование ddµ- и dtµ-синтеза в PSI

24 Разработанный в ПИЯФ экспериментальный метод позволяет регистрировать все каналы ddµ -синтеза с высокой абсолютной точностью в диапазоне температур 30К – 350К

25 Гатчинская установка для исследования мюонного катализа dd- и dt- синтеза на мюонном канале Швейцарской мезонной фабрики. С помощью этой установки были измерены все основные параметры ddµ-синтеза,. Полученные результаты составляют сегодня основную базу мировых данных по ddµ-синтезу, используемую для сравнения с теорией мю- катализа D2 газ Давление до 80 атм Т = 30К - 350К Фиксация температуры ± 0.5К

26 Сравнение с теорией ddµ - синтез Сравнение с теорией (d-) + d (dd-) + 3He +- + n + 3.3МэВ 3H n + 4 МэВ 3He- + n МэВ ε*(fit)= - 1,9651(7) eV ε*(теория)= (5)еV ω d (эксп) = 12.24(6) % ω d (теория) = 12.3(4) % Линии – фит экспериментальных данных теоретическими распределениями. М.Файфман Энергия первого уровня ddµ - молекулы Вероятность прилипания мюона к ядру 3Не Единственное расхождение с теорией: вероятность спин-флипа в столкновениях d атомов с D2 молекулой оказалась почти в два раза меньше теоретической.

27 предельное число циклов катализа dtµ - синтез предельное число циклов катализа (t-) + d (td-) 4He +- + n МэВ 4He- + n МэВ ω t Высокая скорость образования td -молекулы. За время жизни мюона могло бы быть около 300 циклов катализа Более сильным оказалось ограничение по прилипанию мюона к 4Не. Результат прямого измерения вероятности прилипания в нашем эксперименте: ω t (экспер)= 0.58(4)% Т.е. предельное число циклов td-катализа есть 175 Реально удавалось зарегистрировать около 100 синтезов. Дубна, PSI, LAMPF

28 В данной схеме предполагается использовать сильноточный ускоритель дейтронов на энергию 1.6 ГэВ с токами в пучке ~0,3 А. В этом случае тепловая энергия, выделяемая за счет деления 238U в бланкете составит 2 ГВт, а количество наработанного плутония-239 будет достаточным для питания четырёх АЭС, работающих на тепловых нейтронах, каждая из которых отдает в сеть ~0,8 ГВт. Схема гибридного мезокаталитического реактора Ю.В.Петрова

29 High Precision Study of Muon Catalyzed Fusion in D2 and HD Gases High Precision Study of Muon Catalyzed Fusion in D2 and HD Gases Физика Элементарных Частиц и Атомного Ядра, ОИЯИ,том 42, (2011) Физика Элементарных Частиц и Атомного Ядра, ОИЯИ,том 42, (2011) D.Balin, V.Ganzha, S.Kozlov, E.Maev, G.Petrov, M.Soroka, G.Shapkin, G.Semenchuk, V.Trofimov, A.Vasiliev, А.Vorobyov, N.Voropaev (ПИЯФ), M.Faifman (КИ, Москва). D.Balin, V.Ganzha, S.Kozlov, E.Maev, G.Petrov, M.Soroka, G.Shapkin, G.Semenchuk, V.Trofimov, A.Vasiliev, А.Vorobyov, N.Voropaev (ПИЯФ), M.Faifman (КИ, Москва). C.Petitjean, B.Gartner, B.Clauss, J.Marton, J.Zmeskal, N.Case, K.Crowe, C.Petitjean, B.Gartner, B.Clauss, J.Marton, J.Zmeskal, N.Case, K.Crowe, P.Rammel, F.Hartmann (PSI, Wien,Berkely,Munich). P.Rammel, F.Hartmann (PSI, Wien,Berkely,Munich). Мюонный катализ реакций ядерного синтеза Мюонный катализ реакций ядерного синтеза А.А.Воробьев. Сообщение на заседании Президиума РАН в марте 2004 года. Вестник РАН, том 75 6, (2005) Вестник РАН, том 75 6, (2005) Итоговые публикации по мюонному катализу

30 Эксперимент MuCap Эксперимент MuCap µ- + р n +ν µ µ- + р n +ν µ

31 Synopsis: Sizing Up Quark Interactions Measurement of Muon Capture on the Proton to 1% Precision and Determination of the Pseudoscalar Coupling gP V. A. Andreev et al. (MuCap Collaboration) PHYSICS spotlighting exceptional research American Physical Society Phys. Rev. Lett. 110, (2013) Published January 3, 2013 µ - + р n +ν µ

32 Even though the radioactive decay of nuclei is mainly driven by the weak force, interactions between the quarks that make up the protons and neutrons in the nucleus can also affect the process. Calculating these effects with quantum chromodynamics (QCD), the theory describing the strong force interactions between quarks, is, however, mathematically cumbersome at the low energies associated with the nucleus. Instead, calculations are more tractable using an effective QCD theory, in which interactions are between bound quarks (mesons, protons and neutrons). Now, researchers running the muon capture (MuCap) experiment at the Paul Scherrer Institute in Switzerland have confirmed a long-standing prediction of the theory, known as chiral perturbation theory, boosting confidence that it can be used to accurately describe quark interactions in simple nuclei. Muon capture is like a beta-decay process run in reverse: a muon (a particle with the same charge as an electron, but 200 times the mass) interacts with a proton to produce a neutron and a neutrino. Among other factors, a dimensionless quantity called the pseudoscalar coupling, determines the rate of the reaction. Chiral perturbation theory says the coupling factor has a value of Gp=8.26, without a lot of wiggle room. But experimental data going back to the 1960s have shown the coupling could be anywhere between 2 and 14. The MuCap collaboration, which measures the rate of the muon capture process by stopping a beam of muons in a low-density gas of pure hydrogen, has analyzed 30 terabytes of data to extract the pseudoscalar coupling with unprecedented precision. The value of their result, reported in Physical Review Letters, is 8.06+/-0.55 in excellent agreement with the theoretical prediction. – Jessica Thomas PHYSICS spotlighting exceptional research American Physical Society

33 На уровне кварков слабое взаимодействие универсально А что происходит со слабым взаимодействием внутри нуклона? µ - + р n +ν µ n p + e - + anti v e ν µ + p n +µ chiral perturbation theory anti ν e + p n +e +

34 В Стандартной Модели слабое взаимодействие с участием нуклонов описывается четырьмя формфакторами Векторный g V (q 2 ) Магнитный g M (q 2 ) Аксиальный g A (q 2 ) Псевдоскалярный g P (q 2 )

35 µ νµνµ pn W q c 2 = m µ 2 µp-захват дает уникальную возможность измерить величину g P (q с 2 = m µ 2 ) В Стандартной Модели слабое взаимодействие в нуклонной системе описывается четырьмя формфакторами Векторный g V (q 2 ) Магнитный g M (q 2 ) Аксиальный g A (q 2 ) Псевдоскалярный g P (q 2 )

36 µ νµνµ pn W q c 2 = m µ 2 µp-захват дает уникальную возможность измерить величину g P (q с 2 = m µ 2 ) В Стандартной Модели слабое взаимодействие в нуклонной системе описывается четырьмя формфакторами Векторный g V (q 2 ) Магнитный g M (q 2 ) Аксиальный g A (q 2 ) Псевдоскалярный g P (q 2 ) Предыдущие измерения g P (q с 2 )= от 2 до 14

37 µ νµνµ pn W q c 2 = m µ 2 µp-захват дает уникальную возможность измерить величину g P (q с 2 = m µ 2 ) В Стандартной Модели слабое взаимодействие в нуклонной системе описывается четырьмя формфакторами Векторный g V (q 2 ) Магнитный g M (q 2 ) Аксиальный g A (q 2 ) Псевдоскалярный g P (q 2 ) g P (MuCap) = 8.06 ± 0.55 Предыдущие измерения g P (q с 2 )= от 2 до 14

38 µ νµνµ pn W q c 2 = m µ 2 µp-захват дает уникальную возможность измерить величину g P (q с 2 = m µ 2 ) В Стандартной Модели слабое взаимодействие в нуклонной системе описывается четырьмя формфакторами Векторный g V (q 2 ) Магнитный g M (q 2 ) Аксиальный g A (q 2 ) Псевдоскалярный g P (q 2 ) g P (MuCap) = 8.06 ± 0.55 Предыдущие измерения g P (q с 2 )= от 2 до 14 g P (theory) = 8.26 ± boosting confidence that the chiral perturbatiion theory can be used to accurately describe quark interactions in simple nuclei.

39 Из поздравлений внутри MuCap коллаборации …….Success of our experiment is the result of lucky combination of several unique factors: …….Success of our experiment is the result of lucky combination of several unique factors: unique experimental method, unique experimental method, unique muon channel, unique muon channel, unique MuCap collaboration. unique MuCap collaboration.

40 В списке авторов 13 сотрудников ПИЯФ Сo-spokespersons: Claude Petitjean (PSI) Peter Kammel ( Univ.Illinois,USA) Александр Васильев (ПИЯФ) 26 лет успешного сотрудничества MuCap collaboration

41 µp-захват дает уникальную возможность измерить величину псевдоскалярного формфактора, но для этого пришлось решить целый ряд проблем. - + p (µ - p) µ + n - + p (µ - p) µ + n Br = 0.16% Br = 0.16% - + p (µ - p) µ + n - + p (µ - p) µ + n Br = 0.16% Br = 0.16% Эксперимент MuCap

42 µp-захват дает уникальную возможность измерить величину псевдоскалярного формфактора, но для этого пришлось решить целый ряд проблем. - + p (µ - p) µ + n - + p (µ - p) µ + n Br = 0.16% Br = 0.16% - + p (µ - p) µ + n - + p (µ - p) µ + n Br = 0.16% Br = 0.16% Эксперимент MuCap Конкуренция с в 700 раз более интенсивным мюонным распадом - e - + µ + anti e- e - + µ + anti e

43 T = 12 s -1 pμ singlet (F=0) S = 710 s -1 n+ triplet (F=1) μ pμ ppμ para (J=0)ortho (J=1) λ op ortho =506 s -1 para =200 s -1 ppμ λ pp Из какого состояния происходит мю-захват ?

44 Pµ - PPµ(ortho) - PPµ(para) population pp P pp O p 100% LH 2 p pp P pp O 1 % LH 2 time ( s)

45 Теория предсказывает g P с ошибкой = 3% 0.45% вклад в погрешность измерения S Examples: 1.0% 6.1% Точность измерения скорости мю-захвата

46 метод измерения скорости мю-захвата YearExptl.place H 2 target Λ C, s -1 Λ C, s -1 Method Method 1962 *) ChicagoColumbiaCERNColumbiaCERNDubnaSaclayliquidliquidliquidliquid gas, 8 atm gas, 41 atm liquid 428 ± ± ± ± ± ± 88 ?? ?? neutron detection - " – - " – - " - - " - Life time measurement - + p µ + n Br = 0.16% *) First direct observation of µp-capture Детектирование нейтрона Измерение времени жизни мюона Λ C = 1/τ µ+ - 1/τ µ- Λ C Nn/Nµ µ ± p e ± ν e ν µ CPT inv

47 ChPT OP (ms -1 ) gPgP - + p + n TRIUMF 1996 theory - + p + Saclay 1981 Saclay 1981 exp TRIUMF 2006 exp

48 Стратегия эксперимента MuCap

49 Стратегия эксперимента MuCap H2 газовая мишень 10 atm (µ - p) 1S

50 Стратегия эксперимента MuCap H2 газовая мишень 10 atm (µ - p) 1S Имеряется время жизни мюона Λ S = 1/τ µ+ - 1/τ µ-

51 Стратегия эксперимента MuCap H2 газовая мишень 10 atm (µ - p) 1S Имеряется время жизни мюона Λ S = 1/τ µ+ - 1/τ µ точность для µ - and для µ+ δΛ S /Λ S = 1%

52 Стратегия эксперимента MuCap H2 газовая мишень 10 atm (µ - p) 1S Имеряется время жизни мюона Λ S = 1/τ µ+ - 1/τ µ точность для µ - and для µ+ δΛ S /Λ S = 1% >10 10 распадов мюона Высокая скорость набора

53 Стратегия эксперимента MuCap H2 газовая мишень 10 atm (µ - p) 1S Имеряется время жизни мюона Λ S = 1/τ µ+ - 1/τ µ точность для µ - and для µ+ δΛ S /Λ S = 1% >10 10 распадов мюона Высокая скорость набора Надежное выделение точки остановки мюона Нет стеночных эффектов

54 Стратегия эксперимента MuCap H2 газовая мишень 10 atm (µ - p) 1S Имеряется время жизни мюона Λ S = 1/τ µ+ - 1/τ µ точность для µ - and для µ+ δΛ S /Λ S = 1% >10 10 распадов мюона Высокая скорость набора Надежное выделение точки остановки мюона Нет стеночных эффектов Низкий уровень фона < 10 -4

55 Стратегия эксперимента MuCap H2 газовая мишень 10 atm (µ - p) 1S Имеряется время жизни мюона Λ S = 1/τ µ+ - 1/τ µ точность для µ - and для µ+ δΛ S /Λ S = 1% >10 10 распадов мюона Высокая скорость набора Ультра чистый протий примесь Z>1 меньше 10 ppb (1 ppb = ) примесь дейтерия меньше 100 ppb Надежное выделение точки остановки мюона Нет стеночных эффектов Низкий уровень фона < 10 -4

56 ………………… E 40kV µ G 5kV G Cathode strips Anode wires e ePC1 ePC2 eSC hodoscope µSC Водородная время-проекционная камера TPC tµ = t eSC – t µSC µPC

57 e t MuCap Technique

58

59 Система циркуляционной очистки (Z-1)* + Обеспечена требуемая чистота Н 2 Все Z>1 примеси менее Степень чистоты контролирует сама TPC

60 Изотопная очистка Требования к изотопной чистоте: примесь протия – не более 100 ppb В эксперименте MuCap получен САМЫЙ изотопно чистый в мире водород < 6 ppb

61 µ e Уровень фона impact cut can reduce the background to a level of

62 Интенсивность мюонного канала ~ 70 kHz мюонов MuCap мог использовать ~ 7kHz ( pile up) Новая система (Muon-on-demand), сооруженная в 2005 году, позволила увеличить интенсивность полезного пучка до 20 kHz kV kV Kicker Plates 50 ns switching time detector TPC ~3 times higher rate Скорость набора статистики Muon-on demand system run2006 Интенсивность пучка на входе TPC 20 кНz Набор отобранных событий 4kHz Статистика отобранных событий 3.3 · 10 8 /day событий за 30 рабочих дней

63 Статистика отобранных событий total µ- 1.6 x x x x x µ+ 0.5 x x x x 10 9 В 2007 году были опубликованы результаты анализа данных 2004 года PRL 99,032002(2007)

64 Определение скорости S 64 MuCap PRL 2007 MuLan 1ppm

65 Capture Rate Λ S (MuCap) = ± 5.4 stat ± 5.1 syst s -1 Λ S (MuCap) = ± 5.4 stat ± 5.1 syst s -1 Λ S (theory) = ± 3.0 gA ± 3.0 RC s -1 Λ S (theory) = ± 3.0 gA ± 3.0 RC s -1 g P (theory) = 8.26 ±0.23 g P (theory) = 8.26 ±0.23 Pseudoscalar Coupling g P (MuCap) = 8.06 ± 0.48 (ex) ± 0.28 (th) g P (MuCap) = 8.06 ± 0.48 (ex) ± 0.28 (th) for g A (0) g P (MuCap) 8.34 for g A (0) g P (MuCap) 8.34 Окончательный результат Окончательный результат 65

66 g P (theory) = 8.26 ± 0.23 g P (MuCap) = 8.06 ± 0.55

67 Эксперимент MuSun µ- + d n+ n +ν µ

68 + d n + n + + d n + n + model-independent connection via EFT & L 1A Измерение скорости µd захвата с точностью 1% Основная реакция на Солнце p + p d + e + + p + p d + e + + Детекторы нейтрино SNO + d p + p + e - + d p + p + e - + d p + n + + d p + n + MEC EFT L 1A Мотивация эксперимента MuSun

69 Ранее мы уже измерили скорость мюонного захвата ядром He-3 µ He 3 H + ν µ Λ stat = 1496 ± 4 s -1 Physics Letters B417, ) The world precision was improved by a factor of 50 С завершением эксперимента MuSun будет получен полный набор прецизионных данных о мюонном захвате в двух- и трех- нуклонных системах,

70 Cryo_TPC

71 Electron Tracker CryoTPC TPC Digitizer Electronics Impurity filtering Liquid Ne Circulation Пробный сеанс в 2011 году

72 Эксперимент MuSun Статус и планы – В 2011 году проведен пробный измерительный сеанс. – В 2012 году осуществлен запуск нового мюонного канала, cооруженного специально для эксперимента MuSun. – В 2013 году намечен трех-месячный измерительный сеанс 72

73 Спасибо за внимание