Использование метода ультранизкочастотной магнитной локации для исследования динамики ионосферных источников геомагнитных возмущений Копытенко Ю.А., Исмагилов.

Презентация:



Advertisements
Похожие презентации
1 Лекции по физике. Механика Волновые процессы. Релятивистская механика.
Advertisements

НОВЫЙ ПОДХОД К РАСЧЁТУ НАЗЕМНОГО ПЕРЕМЕНОГО МАГНИТНОГО ПОЛЯ ЗЕМЛИ - НОВАЯ КАРТИНА ЕГО СЕЗОННОГО ХОДА А.Е. Левитин, Л.И. Громова, С.В. Громов, Л.А. Дремухина,,
Электромагнитные аномалии в связи с Култукским землетрясением на оз. Байкал Ю.Ф. Мороз 1,2, Г.И. Татьков 2, Т.А. Мороз 1, Т. Моги 3, Ц.А. Тубанов 2, П.А.
Т.А. Попова, А.Г. Яхнин, Т.А. Яхнина Полярный геофизический институт КНЦ РАН, Апатиты, Россия Х. Фрей Лаборатория космических исследований, Калифорнийский.
Лекция 3 Кинематический анализ рычажных механизмов Задачей кинематического анализа рычажных механизмов является определение кинематических параметров и.
О степени пластической деформации при прокатке листов Кузнецова Е.В., Колмогоров Г.Л., Трофимов В.Н., Вавель А.Ю. ПНИПУ Пермь Россия, кафедра «Динамика.
Исследование баланса давления на магнитопаузе в подсолнечной точке по данным спутников THEMIS С. С. Россоленко 1,2, Е. Е. Антонова 1,2, И. П. Кирпичев.
Компьютерная модель движения тела в электронных таблицах Учитель физики Агафонова В.Т. Учитель информатики Щедрина Н.С.
Автор - составитель теста В. И. Регельман источник: regelman.com/high/Kinematics/1.php Автор презентации: Бахтина И.В. Тест по теме «КИНЕМАТИКА»
ПРИКЛАДНАЯ ГОЛОГРАФИЯ лектор: О.В. Андреева Лекция 2.
Электромагнитное поле в диэлектрике Скорость распространения волн зависит только от магнитных и электрических свойств среды и определяется выражением:
Элементарный вибратор Лекция 13. Элементарный вибратор Прямолинейный провод длиной l, по которому протекает переменный ток, может излучать электромагнитные.
Полярные суббури и геомагнитные пульсации Клейменова Н.Г., Козырева О.В., Малышева Л.М. Институт физики Земли РАН, г. Москва.
Основные величины, характеризующие переменный ток.
Вместо трехмерного волнового уравнения возьмем одномерное:
1 Уроки физики в 11 классе МОУ СОШ 8 г.Моздока РСО – Алания Учитель физики Сарахман Ирина Дмитриевна.
ХАРАКТЕРИСТИКИ КРУПНОМАСШТАБНОГО ЭЛЕКТРИЧЕСКОГО ПОЛЯ И СКОРОСТИ КОНВЕКЦИИ ВБЛИЗИ ГРАНИЦЫ ПОЛЯРНОЙ ШАПКИ Р. Лукьянова 1, 2 А. Козловский 3 1 Арктический.
Компьютерные методы моделирования оптических приборов кафедра прикладной и компьютерной оптики Компьютерные модели света.
ЕСТЕСТВЕННЫЙ И ПОЛЯРИЗОВАННЫЙ СВЕТ. Как известно из анализа уравнений Максвелла, волновой вектор k, вектора E и H взаимно ортогональны и составляют правую.
8 класс © Федорова Татьяна Федоровна, 2009.
Транксрипт:

Использование метода ультранизкочастотной магнитной локации для исследования динамики ионосферных источников геомагнитных возмущений Копытенко Ю.А., Исмагилов В.С. СПбФ ИЗМИРАН, г. Санкт-Петербург,

Схема расположения фронта УНЧ геомагнитной волны (пунктирные линии) в моменты времени, когда фронт проходит через магнитовариационные станции (точки 1, 2, 3). Фронт движется со скоростью V под углом к оси Y.

Для вектора фазовой скорости вдоль земной поверхности: = Arccos[V 31 cos( )/(V V 2 31 – 2*V 21 V 31 sin( )) 1/2 ] |V| = V 21 cos( ) = V 31 sin( + ) Для вектора градиента вдоль земной поверхности: = Arccos[G 21 cos( )/(G G 2 31 – 2*G 21 G 31 sin( )) 1/2 ] |G| = G 21 /cos( ) = G 31 /sin( + ) Угол легко определяется через координаты точек 1, 2 и 3, которые нам известны. Величины V 21, V 31 (фазовые скорости в направлениях от станции 2 к станции 1 и от станции 3 к станции 1) и G 21, G 31 (градиенты в направлениях от станции 2 к станции 1 и от станции 3 к станции 1 определяются как V 21 =d 21 /T 21, V 31 =d 31 /T 31, G 21 = B 21 /d 21, G 31 = B 31 /d 31 Здесь d 21, d 31 – расстояния между магнитными станциями, расположенными в точках 2 и 1, 3 и 1, соответственно; T 21, T 31 - временные (фазовые) задержки при прохождении волнового фронта расстояния между магнитными станциями 2 и 1, 3 и 1, соответственно; B 21, B 31 – разность величин любой из компонент магнитного поля (с учетом фазовых задержек) между магнитными станциями 2 и 1, 3 и 1, соответственно.

Мгновенные изолинии и направления векторов градиентов полной горизонтальной компоненты для геомагнитных пульсаций Рс4 ( Т=40 сек. ) г. (12.24 UT). Эксперимент BEAR. Черные треугольники – магнитные станции, стрелки – направления, полученные по двум градиентометрам (станции, отмеченные овалами)

Положение источников геомагнитных пульсаций г. (03-08 UT). Черные точки – местоположение источников геомагнитных пульсаций; треугольники – магнитные станции; черные квадраты – станции, использованные для определения местоположения источников.

Двумерное распределение амплитуд геомагнитного поля пульсаций (изолинии) в диапазоне частот F = – 0.02 Гц и векторов градиентов геомагнитных волн вдоль земной поверхности для трех компонент магнитного поля. Эксперимент BEAR, , 20:28 UT.

Двумерное распределение амплитуд геомагнитного поля пульсаций (изолинии) в диапазоне частот F = – 0.02 Гц и векторов фазовых скоростей распространения геомагнитных волн вдоль земной поверхности для трех компонент магнитного поля. Эксперимент BEAR, , 20:28 UT.

Схема магнитной локации эпицентра землетрясения 1 2 Центр сбора и обработки данных Эпицентральная зона Гипоцентр и источники УНЧ возмущений Источник УНЧ геомагнитных возмущений

Поведение величин градиентов (Gg, Gz) и направлений фазовых скоростей (Vg, Vz) УНЧ геомагнитных вариаций в полосе частот F = 0.1 – 0.3 Гц до и во время сейсмоактивного периода. Япония, 2000 г.

Распределения вероятностей направлений (среднемесячные значения) векторов градиентов (слева) и фазовых скоростей (справа) полной горизонтальной компоненты УНЧ геомагнитных возмущений (F= Hz) перед и после сильных землетрясений (M>6), п-ов Босо, Япония, Вертикальные штрихованные полоски соответствуют 30- градусному конусу локации от магнитных станций к эпицентру землетрясения.

По данным эксперимента BEAR проводится УНЧ магнитная локация ионосферных источников вариаций с использованием данных двух троек магнитных станций. Показано, что источники пульсаций в диапазоне периодов 5–100 сек. в течение выбранного 5–часового интервала располагались примерно вдоль геомагнитной параллели и статистически отражают положение ионосферных источников в авроральном овале. На площади 2000 на 2000 км исследуются двумерные распределения амплитуд, фазовых скоростей и градиентов геомагнитных пульсаций. По этим распределениям можно наблюдать развитие геомагнитных возмущений со временем и их суперпозицию на земной поверхности. Показано, что двумерные распределения амплитуд, градиентов и скоростей позволяют локализовать ионосферные источники геомагнитных пульсаций и определить их динамику при построении последовательных во времени мгновенных распределений.

По данным трех близкорасположенных магнитных станций в Карелии (п.Лехта) определены фазовые задержки и построены вектора градиентов и фазовых скоростей геомагнитных пульсаций типа Рс. Показано, что величины и направления векторов градиентов зависят от интенсивности ионосферного источника, от его местоположения и от распределения электропроводности в земной коре. Величины и направления векторов фазовых скоростей и градиентов в Z компоненте практически полностью определяются распределением электропроводности земной коры и местоположением источника относительно геоэлектрических аномалий и не зависят от интенсивности ионосферного источника.

СПАСИБО ЗА ВНИМАНИЕ