ВОЛНОВАЯ АКТИВНОСТЬ ВБЛИЗИ НИЖНЕЙ ГРАНИЦЫ ИОНОСФЕРЫ ВЕНЕРЫ ПО РАДИОЗАТМЕННЫМ ДАННЫМ СПУТНИКОВ ВЕНЕРА-15,-16 Гаврик А.Л., Гаврик Ю.А. Копнина Т.Ф. ФИРЭ.

Презентация:



Advertisements
Похожие презентации
Локализация плазменных слоев в ионосфере Венеры по данным двухчастотного радиопросвечивания Фрязинский филиал Учреждения Российской академии наук Институт.
Advertisements

СТРУКТУРА ИОНОСФЕРЫ ВЕНЕРЫ ПО ДАННЫМ ДВУХЧАСТОТНОГО РАДИОПРОСВЕЧИВАНИЯ Гаврик А.Л., Гаврик Ю.А., Копнина Т.Ф., Самознаев Л.Н. Шестая.
Распространение радиоволн Ю.А. Авилов инженер. Радиоволны могут распространяться: В атмосфере; В атмосфере; Вдоль поверхности земли; Вдоль поверхности.
О модернизации наземных средств и бортового оборудования, используемых в радиофизических экспериментах перспективных космических проектов Гаврик А.Л.,
Зависимость параметров плазмы и магнитного поля вблизи подсолнечной точки магнитосферы от параметров солнечного ветра и межпланетного магнитного поля по.
Программа 22 фундаментальных исследований Президиума РАН «Фундаментальные проблемы исследований и освоения Солнечной системы» Раздел 7 «Ионосфера» Координаторы:
Презентация разработана Студенткой Ямщиковой Оксаной Группа 272.
Тимофеева Мария Шевнина Ирина Микрюкова Ирина Бальсис Вика.
Механизм генерации ультранизкочастотных электромагнитных колебаний в пограничной области плазменного слоя Шевелёв М.М., Буринская Т.М. ИКИ РАН «Физика.
Лекция 12 КОЛЕБАНИЯ И ВОЛНЫ В ПЛАЗМЕ Ввиду наличия заряженной и нейтральной компонент плазма обладает большим числом колебаний и волн, некоторые из которых.
Исследование прохождения радиоволн в воде с использованием мобильного телефона Веселовский Павел Казарин Алексей 10 класс, гимназия 2.
1 Лекции по физике. Механика Волновые процессы. Релятивистская механика.
ОПТИЧЕСКОЕ СВЕЧЕНИЕ НА ДЛИНАХ ВОЛН 630 И 557,7 НМ ПРИ КВ ВОЗДЕЙСТВИИ НА ИОНОСФЕРУ ИЗЛУЧЕНИЕМ СТЕНДА «СУРА» В ОБЛАСТИ 4-Й ГАРМОНИКИ ЭЛЕКТРОННОГО ГИРОРЕЗОНАНСА.
Эффективность искусственного воздействия на приземную плазму М.М. Могилевский, О.В. Батанов, В.Н. Назаров, Д.В. Чугунин ИКИ РАН.
Баксан 1974 год Конференция «Нейтрино77». С. П. Михеев ИЯИ РАН Сессия Ученого совета А. Ю. Смирнов ICTP и ИЯИ РАН.
Оптика. Свет.. Определение. Оптика (от др.-греч. πτική появление или взгляд) раздел физики, рассматривающий явления, связанные с изменением во времени.
ФЛУКТУАЦИИ ЧАСТОТЫ РАДИОВОЛН В ОКОЛОСОЛНЕЧНОЙ ПЛАЗМЕ ПРИ ДВУКРАТНОМ ПРОХОЖДЕНИИ РАДИОТРАССЫ 1 Ефимов А.И., 1 Луканина Л.А., 1 Самознаев Л.Н., 1 Рудаш В.К.,
ГОСУДАРСТВЕННОЕ ОБРАЗОВАТЕЛЬНОЕ УЧРЕЖДЕНИЕ ВЫСШЕГО ПРОФЕССИОНАЛЬНОГО ОБРАЗОВАНИЯ «МОСКОВСКИЙ ГОСУДАРСТВЕННЫЙ ТЕХНИЧЕСКИЙ УНИВЕРСИТЕТ ИМЕНИ Н.Э. БАУМАНА»
Дипломная работа Ошибки позиционирования GPS – приёмников в условиях полярных геомагнитных возмущений. студента V курса Маклакова Владимира Николаевича.
МОДЕЛИРОВАНИЕ ВОЗМУЩЕНИЙ МАГНИТНОГО ПОЛЯ ПРИ КОНВЕКЦИИ ПЛАЗМЫ В МАГНИТОСФЕРЕ ЗЕМЛИ В.В. Вовченко 1, Е.Е. Антонова 2,1 1 ИКИ РАН, Москва 2 НИИЯФ МГУ, Москва.
Транксрипт:

ВОЛНОВАЯ АКТИВНОСТЬ ВБЛИЗИ НИЖНЕЙ ГРАНИЦЫ ИОНОСФЕРЫ ВЕНЕРЫ ПО РАДИОЗАТМЕННЫМ ДАННЫМ СПУТНИКОВ ВЕНЕРА-15,-16 Гаврик А.Л., Гаврик Ю.А. Копнина Т.Ф. ФИРЭ им. В.А. Котельникова РАН ИКИ РАН Москва 6…10 февраля 2012 г. Седьмая ежегодная конференция Физика плазмы в солнечной системе

ГЕОМЕТРИЯ ЭКСПЕРИМЕНТОВ РАДИОПРОСВЕЧИВАНИЯ ИОНОСФЕРЫ И АТМОСФЕРЫ На трассах радиосвязи спутник GPS низкоорбитальный спутник ежедневно проводятся сотни просвечиваний. Общее количество: ~2 млн. сеансов На трассе радиосвязи спутник Венеры Наземный пункт проведено ~800 просвечиваний. КА ВЕНЕРА-15,-16: 168 сеансов

СООТНОШЕНИЯ МЕТОДА ГЕОМЕТРИЧЕСКОЙ ОПТИКИ Обозначения f ap (t) – изменение частоты сигнала, f ap (t) = f a (t) + f p (t) X(t) – рефракционное ослабление сигнала, λ – длина волны, V=dh/dt – скорость захода КА, p(t) – прицельный параметр луча, (t) – угол рефракции, n(h) – показатель преломления среды, N(h) – концентрация электронов L 1 и L 2 – расстояния от КА 1 и КА 2 до перицентра линии, L = L 1L 2(L 1 – L 2 ) -1 Определение угла рефракции Приближения справедливы при ( t) < 10 -3, |n(h)– 1| < Выделение эффектов влияния плазмы и атмосферы: δf(t) = q 2(q 2 –1) -1[f ДM (t) – f СМ (t)q -1 ], где q = f СM /f ДМ f плазмы (t) = δf(t) + f поправка (t) f атмосфера (t) = f ДM (t) – f плазмы (t) – f движение (t) Известные более 40 лет соотношения геометрической оптики: X(t) = {1 – L d (t)/dp} -1, p(t) = h(t) + L (t) Получено обобщенное соотношение: f ap (t) = (t) Vλ -1 LL 1 -1

По данным радиозатмений определяется профиль N(h) электронной концентрации, но ошибки определения N(h) в нижней ионосфере очень большие по величине. VENUS-EXPRESS M. Pätzold et al. По данным радиозатме- ний определяются профили плотности и температуры атмосферы, но ошибки определения Т(h) в верхней атмосфере очень большие по величине. Вывод: определить вариации показателя преломления среды вблизи нижней границы ионосферы невозможно. Но волновые явления в сис- теме атмосфера-ионосфера можно выявлять по вариа- циям плотности среды, которые вызывают периоди- ческие вариации интенсив- ности зондирующего сигнала. Model N(h) Calculation N(h)

АНАЛИТИЧЕСКИ ОБНАРУЖЕНА НОВАЯ ЗАКОНОМЕРНОСТЬ Обозначения τ – шаг по времени при определении параметров сигналов, Е э (t) – энергетическая освещённость, X(t) = Е э (t) / Е эТ ( индекс Т в вакууме ). Н э (t) – энергетическая экспозиция Логика аналитических преобразований: dp(t)/dt = V + L d (t)/dt, df ap (t)/dt = Vλ -1L L 1 -1 d (t)/dt, X(t) = {1 – L d (t)/dp} -1 следовательно X(t) = 1 + LV –1 d (t)/dt, dp(t)/dt = V X(t) Аналитически получены обобщенные результаты: Связь энергетического и неэнергетического параметров X(t) = 1 + [λL 1V –2 ] df ap (t)/dt. Закономерность ΔН э (t) = K Δf ap (t) и адиабатический инвариант ΔН э (t) / Δf ap (t) = const где K = [Е эТλL 1V –2 ], Δf ap (t) = f ap (t+ τ ) – f ap (t), ΔН э (t) = Е э (t) dt – Е эТ τ Выводы. Для реализации эксперимента необходимо обеспечить : Малый шаг измерений ( τ). Высокую мощность сигнала ( Е эТ ) и низкий уровень шума. Высокую стабильность частоты зондирующего монохроматического сигнала ( λ ).

Этапы метода диагностики ионосферы : 1. По цифровым записям амплитуды поля когерентных электромагнитных волн (ДМ и СМ), зарегистрированным при радиопросвечивании, определяются частоты сигналов f ДM (t) и f CM (t) и их интенсивности Е ДМ (t) и Е СМ (t), нормированные на интенсивность радиоволн, распространяющихся в вакууме. 2. Известным методом дисперсионного интерферометра, основанным на различии фазовых скоростей распространения радиоволн разных диапазонов в среде с дисперсией, выделяются вариации частоты сигнала, обусловленные только влиянием плазмы δf(t): δf(t) = q 2 (q 2 –1) -1 [f ДM (t) – f CM (t)/q] где f ДM (t) и f CM (t) измеренные вариации частоты в функции времени t двух когерентно излучаемых сигналов ДМ и СМ с отношением частот q = f CM / f ДM. 3. Разработанный алгоритм определяет частоту ДМ сигнала Δf(t) из δf(t). Δf(t) = δf(t) + f*(t) Поправка f*(t) (достигающая 10%) определяется итерациями сходящегося процесса коррекции траекторий двух радиоволн, распространяющихся в диспергирующей среде по разным траекториям.

СКО флуктуаций частоты в наших экспериментах зависит от влияния межпланетной плазмы и ионосферы Земли, в большинстве экспериментов СКО лежит в интервале от до 0.06 Гц. Следовательно, инструментальный шум меньше Гц. Когда СКО>0.1 Гц мы считаем сеанс малодостоверным, а таких сеансов мало. Достоверность результатов подтверждается совпадением данных двух независимых систем измерений f(t) и Ф(t), сравнение проведено при исследовании кометы Галлея. Измерительное устройство определяет приращение фазы сигнала Δφ на интервале Δt. Суммирование таких приращений Δφ определяет вариации фазы сигнала Ф(t) = Δφ, а величина отношения f(t)=(2π) -1 Δφ(t)/Δt является частотой сигнала. По величине флуктуаций f(t) можно сравнить качество разных сеансов измерений. Характеристики инструментального шума при измерениях частоты сигнала. Источники флуктуаций частоты: Нестабильность бортового USO. Искажения при излучении. Флуктуации из-за модуляции сигнала. Флуктуации в среде распространения. Искажения при приеме сигнала. Нестабильность приемного USO. Искажения при измерениях. Определить каждый фактор невозможно, но можно измерить их суммарное влияние. Минимальное значение флуктуаций f(t) можно считать инструментальным шумом.

R e s I d u a l f r e q u e n c y, Hz Altitude of radio ray straight line h, km L1= 19 cm, L2= 24 cm, Δt = 0.02 s GPS CHAMP Два сигнала GPS CHAMP не являются когерентными на малых интервалах времени. Флуктуации частоты сигналов GPS CHAMP на порядок больше флуктуаций сигнала ВЕНЕРА. Величина исследуемых эффектов на Земле сравнима с СКО. plasma influence ВЕНЕРА-16 Земля λ = 32 см, Δt = s λ = 19 см, Δt = 0.02 s GPS CHAMP little signal/noise Residual frequency, Hz Altitude of radio ray straight line h, km Mean-square deviation Δf(t) from to 0.03 Hz The frequency Δf(t) in the Venus daytime ionosphere

Этапы метода диагностики ионосферы (продолжение): 4. Рассчитывается прогнозируемое рефракционное ослабление ДМ сигнала X Δ (t) из установленной зависимости между возмущениями частоты и плотности энергии электромагнитной волны. X Δ (t) = 1 + [λ L 1 V –2 ] d/dt[Δf(t)] 5. Совпадение вариаций X Δ (t) с X ДМ (t) является критерием для выделения плазменных слоев на фоне влияния атмосферы и шума. Малая дисперсия флуктуаций разности X Δ (t) – X ДМ (t) может быть обусловлена инструментальными шумами, а большое различие указывает на некорректность используемых приближений (например, на недостаточную точность измерений, на асимметрию среды, на отклонения от геометрической оптики и т.п.). Разработанный метод диагностики слоев не использует фильтрацию измеренных параметров сигналов и интегральных соотношений, что существенно уменьшает искажения радиофизической информации, обусловленные нарастанием погрешностей в процессе интегрирования.

Altitude of radio ray straight line h, km The refraction attenuation, Х Δt = 0.06 s Δt = 0.11 s Δt = 0.23 s Δt = 0.47 s X Δf (t) X(t) ВЕНЕРА-16 Invalid data (little S/N) При высоком энергетическом потенциале радиолинии можно обеспечить высокую точность измерений параметров сигналов на коротких интервалах времени t. Результаты измерений полностью согласуются с теоретическим выводом X Δ (t) = X ДМ (t). Уменьшение интервала измерений в 2 раза уменьшает энергию сигнала в 2 раза и приводит к увеличению в 2 раза флуктуаций частоты и интенсивности сигнала. Уменьшение t возможно только до момента начала нелинейного усиления влияния шума. Большой интервал t уменьшает флуктуации шума, но приводит к сильным искажениям радиофизических эффектов.

Слои в нижней ионосфере: корреляция Х ДМ и Х f Х дм и Х f в атмосфере различаются Х Волновой процесс вызвал возмущения в системе атмосфера-ионосфера, образовав на высотах 65…115 км вертикальную периодическую структуру слоев толщиной ~6 км. Вариации показателя преломления атмосферы проявляются в виде колебаний интенсивностей сигналов X ДМ (t) и X СМ (t). Корреляция X ДМ (t) и X СМ (t) свидетельствует о влиянии нейтральной среды. Колебания X ДМ (t) продолжаются и в нижней ионосфере. Совпадение X ДМ (t) с X Δ (t) свидетельствует о влиянии ионосферы. Индикатором волнового процесса может являться нарастание амплитуды возмущений вследствие уменьшения плотности атмосферы с высотой.

Радиофизические характеристики вертикального профиля показателя прелом- ления среды, полученные в течение короткого промежутка времени (~1 мин) в процессе перемещения радиолуча из нижних слоев атмосферы в ионосферу, могут являться индикатором волновой активности вблизи нижней границы ионосферы Венеры. Диагностика многослойных структур в ионосфере открывает перспективы изучения волновых процессов, возникающих при воздействии сейсмичности и других возмущений на атмосферу и ионосферу планеты.

1. Обнаруженная закономерность устанавливает зависимость между изменением частоты и возмущением энергетической экспозиции при дистанционном зондировании сферически симметричной неплотной газовой оболочки планеты монохроматическим сигналом, она получена аналитическими преобразованиями известных соотношений геометрической оптики. Зависимость между изменением частоты и возмущением энергетической экспозиции линейная, коэффициент пропорциональности K определяется характеристиками зондирующей системы. 3. Экспериментально обнаружена волновая активность в нижней дневной ионосфере Венеры. Применение нового метода для анализа радиозатменных данных спутников ВЕНЕРА-15,16 выявило стратифицированные периодические вариации плотности среды на высотах 65…115 км с вертикальным масштабом ~6 км, которые являются индикатором волнового процесса в верхней атмосфере и нижней ионосфере на дневной стороне Венеры. З А К Л Ю Ч Е Н И Е 2. Положенный в основу нового метода принцип интерпретации радиозатменных данных позволяет одновременно анализировать трансформацию параметров сигналов в плазме и в нейтральной среде, хорошо адаптирован к задачам обнаружения взаимосвязанных колебаний плотности в системе атмосфера-ионосфера и не использует интегральных преобразований, ограничивающих чувствительность результатов радиопросвечивания к малым вариациям показателя преломления среды.

Спасибо за внимание Публикации 1. Гаврик А.Л., Гаврик Ю.А., Копнина Т.Ф., Самознаев Л.Н. Вариации амплитуд и частот когерентных радиосигналов при просвечивании дневной ионосферы Венеры // Радиотехника и электроника Т С Гаврик А.Л., Гаврик Ю.А., Самознаев Л.Н., Копнина Т.Ф. О возможности радиовидения слоистых структур в экспериментах радиопросвечивания ионосфер планет // Журнал радиоэлектроники С Гаврик А.Л., Гаврик Ю.А., Копнина Т.Ф. О возможности увеличения чувствительности метода радиопросвечивания // Журнал радиоэлектроники (электронный журнал) С Гаврик А.Л. Использование радиосигнала L диапазона в экспериментах двухчастотного радиопросвечивания // Журнал радиоэлектроники (электронный журнал) С Работа выполнена при частичной поддержке программы ОФН РАН VI.15 "Плазменные процессы в Солнечной системе"