Нестационарное квазиэлектростатическое поле излучения дипольных антенн в магнитоактивной плазме в резонансной полосе частот Чугунов Ю. В., Широков Е. А.

Презентация:



Advertisements
Похожие презентации
Измерение параметров магнитоактивной плазмы по особенностям диаграммы направленности электромагнитных источников Работу выполнили: Студенты РФФ ННГУ гр.430.
Advertisements

Кафедра физики Общая физика. «Уравнения Максвелла» Л. 12 Уравнения Максвелла ПЛАН ЛЕКЦИИ 1. Вихревое электрическое поле. 2. Ток смещения. 3. Уравнения.
{ основные типы уравнений второго порядка в математической физике - уравнение теплопроводности - уравнения в частных производные - уравнения переноса количества.
1 О ПОЛЯРИЗАЦИИ РАВНОВЕСНЫХ ПОГРАНИЧНЫХ И ТОКОВЫХ СЛОЕВ В КОСМИЧЕСКОЙ ПЛАЗМЕ В.В. Ляхов, В.М. Нещадим Введение Показано, что для описания равновесного.
Элементарный вибратор Лекция 13. Элементарный вибратор Прямолинейный провод длиной l, по которому протекает переменный ток, может излучать электромагнитные.
Вместо трехмерного волнового уравнения возьмем одномерное:
Электромагнитное поле в диэлектрике Скорость распространения волн зависит только от магнитных и электрических свойств среды и определяется выражением:
Энергия и мощность электромагнитного поля. Электромагнитные волны. Лекция 5.
Лекция 12 КОЛЕБАНИЯ И ВОЛНЫ В ПЛАЗМЕ Ввиду наличия заряженной и нейтральной компонент плазма обладает большим числом колебаний и волн, некоторые из которых.
Дополнительные главы математической физики-3 Линейные уравнения математической физики Николай Николаевич Розанов НИУ ИТМО, 2012.
Механические волны Уравнение плоской волны Волновое уравнение.
Лекция 6. Физические системы и их математические модели В общем виде математическая модель такой системы может быть записана следующим образом: где – системный.
ОПТИЧЕСКИЕ ИНФОРМАЦИОННЫЕ ТЕХНОЛОГИИ ЛЕКЦИЯ 2 Электромагнитное излучение в сплошной среде Астапенко В.А., д.ф.-м.н. 1.
Упругие волны, излучаемые очагом землетрясения. Функции направленности излучения. Лекция 5.
Уравнение Хоуарта.. Введение. При движении тела в жидкости или, что равносильно, при обтекании тела жидкостью, частицы жидкости прилипают к поверхности.
Система строгого отбора. Теорема 1 (Интегральный критерий строго отбора). Для того чтобы система с наследованием (1) (2) являлась системой строгого отбора,
Неустойчивость Кельвина-Гельмгольца цилиндрического потока Буринская Т.M., Шевелёв M.M. Институт космических исследований ИКИ – 2011.
Механизм генерации ультранизкочастотных электромагнитных колебаний в пограничной области плазменного слоя Шевелёв М.М., Буринская Т.М. ИКИ РАН «Физика.
ЛЕКЦИЯ Приближенное решение обыкновенных дифференциальных уравнений: Метод Эйлера.
3. Замена переменных в двойном интеграле Пусть (σ) – замкнутая квадрируемая область в плоскости xOy, f(x,y) – ограничена и непрерывна в области (σ) всюду,
Транксрипт:

Нестационарное квазиэлектростатическое поле излучения дипольных антенн в магнитоактивной плазме в резонансной полосе частот Чугунов Ю. В., Широков Е. А.

Введение Излучение и приём электромагнитных волн антеннами в плазме – одна из актуальных электродинамических за- дач. Наибольший интерес представляют те области час- тот и пространственных масштабов, которым отвечает сильное влияние временнóй и пространственной диспер- сии. Прежде всего, это резонансные частотные интерва- лы. В докладе рассматриваются медленные квазиэлектроста- тические волны, возбуждаемые в нижнегибридном диапа- зоне частот дипольным источником, размеры которого много меньше длины электромагнитной волны.

Поверхность волновых чисел При анализе излучения гармонических источников удобно рассматривать по- верхность волновых чисел В некоторых диапазонах частот они не замкнуты и имеют гиперболический вид. В окрестности асимптот гипербол волновое число достаточно велико. В частности, в нижнегибридном диапазоне поверхность волновых чисел имеет вид:

Квазистатическое приближение Если характерный размер источника электрического типа много меньше длины волны, то электрическое поле выражается через скалярную функцию: (Магнитное поле при этом много меньше электрического.) Скалярный потенциал удовлетворяет дифференциальному уравнению в част- ных производных второго порядка: В резонансных диапазонах частот и уравнение для потенциа- ла относится к гиперболическому типу.

Резонансная структура поля yx z τ ξ θ0θ0 Рассмотрим источник стороннего заряда в виде импульсного гармонического сигнала: Ищем потенциал в виде интеграла Фурье: Переходя в новую систему координат ( τ, y, ξ ), находим потенциал, считая, что τ >> L: В заданную точку вблизи резонансной поверхности приходит множество плос- ких волн с различными значениями k ξ. Их групповая скорость перпендикулярна волновой поверхности. Импульс расплывается, хотя здесь учтён только линей- ный член в разложении дисперсионного соотношения по частоте.

Дипольная антенна конечного размера Рассмотрим дипольный источник с кусочно-постоянным распределением заряда вдоль провода: Установление стационарного гармонического сигнала ( T ) : Установившееся гармоническое поле есть суперпозиция трёх пакетов волн. Наиболее сильно в структуре резо- нансного поля проявляются области с особенностями распределения заряда вдоль антенного провода.

«OEDIPUS-C» f 0 = 100 кГц T = 0.3 мс L = 9.5 м d = 1174 м

Модель с гладким распределением заряда вдоль антенного провода Рассмотрим дипольный источник с гладким распределением заряда вдоль провода: Пренебрегая электромагнитной и дисперси- онной поправками, получаем: Если же учесть электромагнитную и/или дисперсионную поправку, то соответствующие интегралы не берутся, и требуется численный анализ.

Переход от интегрального описания к дифференциальному Интеграл Θ, определяющий вид потенциала, в общем случае сложен. С целью упрощения анализа перейдём к дифференциальному описанию. Видно, что функция Θ(τ,ξ,t) в пренебрежении электромагнитной и дисперсионной поправками удовлетворяет дифференциальному уравнению в частных производных вида: Анализ этого уравнения позволяет выделить класс гладких распределений заряда вдоль провода.

Обобщение. Класс решений Запишем интеграл I, определяющий потенциал, в виде: где- «автомодельная» переменная, Функция f должна удовлетворять дифференциальному уравнению: χ - положительное полуцелое число, χ > 0.5. Решение этого уравнения, удовлетворяющее требованию конечности, - вырож- денная гипергеометрическая функция:

Обобщение. Обратная задача электродинамики Найденному классу распределения потенциала соответствует класс гладких дипольных распределений заряда вдоль антенного провода: Проведённый анализ позволяет отметить некоторые аспекты обратной задачи электродинамики. Кроме того, при временах t >>T потенциал можно приближённо записать как Следовательно, по скорости убывания потенциала как функции времени можно судить о гладкости распределения заряда вдоль антенного провода.

Заключение Проанализирована структура поля вблизи резонансного конуса Проанализирована структура поля вблизи резонансного конуса Изучен вопрос о влиянии электромагнитной, дисперсионной и столкновительной поправок на структуру поля Изучен вопрос о влиянии электромагнитной, дисперсионной и столкновительной поправок на структуру поля Рассмотрены некоторые аспекты обратной задачи электродинамики Рассмотрены некоторые аспекты обратной задачи электродинамики