ИОНИЗИРУЮЩИЕ ИОНИЗИРУЮЩИЕИЗЛУЧЕНИЯ Исмоилов Мухамадазиз 156 группа 1

ПОНЯТИЕ, ВИДЫ И ПРИРОДА ИОНИЗИРУЮЩИХ ИЗЛУЧЕНИЙ ИХ ВЗАИМОДЕЙСТВИЕ С ВЕЩЕСТВОМ 1. ПОНЯТИЕ И ВИДЫ ИОНИЗИРУЮЩИХ ИЗЛУЧЕНИЙ. 2. ЗАКОН ОСЛАБЛЕНИЯ ИОНИЗИРУЮЩЕГО ИЗЛУЧЕНИЯ. 3. ПЕРВИЧНЫЕ ПРОЦЕССЫ ВЗАИМОДЕЙСТВИЯ ИОНИЗИРУЮЩИХ ИЗЛУЧЕНИЙ С ВЕЩЕСТВОМ. 4. СРАВНИТЕЛЬНЫЕ КОЛИЧЕСТВЕННЫЕ ХАРАКТЕРИСТИКИ ВЗАИМОДЕЙСТВИЯ.

КЛАССИФИКАЦИЯ 1) ПО ДЛИНЕ ВОЛНЫ И ПРОНИКАЮЩЕЙ СПОСОБНОСТИ: И ПРОНИКАЮЩЕЙ СПОСОБНОСТИ: МЯГКОЕ – длина волны больше, проникающая способность меньше, МЯГКОЕ – длина волны больше, проникающая способность меньше,и ЖЕСТКОЕ – длина волны меньше, проникающая способность больше. ЖЕСТКОЕ – длина волны меньше, проникающая способность больше. 2) ПО МЕХАНИЗМУ ИЗЛУЧЕНИЯ ИЗЛУЧЕНИЯ И СПЕКТРАМ – ТОРМОЗНОЕ ТОРМОЗНОЕи ХАРАКТЕРИСТИЧЕС КОЕ. ХАРАКТЕРИСТИЧЕС КОЕ.

1. 2. ПРИРОДА И ВИДЫ РАДИОАКТИВНЫХ ИЗЛУЧЕНИЙ РАДИОАКТИВНЫ МИ (ЯДЕРНЫМИ)НАЗЫВАЮТСЯИЗЛУЧЕНИЯ, КОТОРЫЕ ОБРАЗУЮТСЯ ПРИ РАДИОАКТИВНОМ РАДИОАКТИВНОМ РАСПАДЕ ЯДЕР. РАСПАДЕ ЯДЕР. РАДИОАКТИВНЫЙ РАСПАД – ЭТО САМОПРОИЗВОЛЬНЫЙ РАСПАД НЕУСТОЙЧИВЫХ ЯДЕР С ОБРАЗОВАНИЕМ НОВЫХ ЯДЕР И ИСПУСКАНИЕМ РЯДА ИЗЛУЧЕНИЙ.

ОСНОВНЫЕ ХАРАКТЕРИСТИКИ МИКРОЧАСТИЦ ЭЛЕМЕНТАРНЫЕ ЧАСТИЦЫ ЧАСТИЦЫ И АТОМНЫЕ ЯДРА ХАРАКТЕРИЗУЮТ ЗАРЯДОМ И МАССОЙ, ВЫРАЖЕННЫМИ В ЭЛЕМЕНТАРНЫХ ЕДИНИЦАХ. ЗАРЯД ЯДРА РАВЕН ЗАРЯД ЯДРА РАВЕН ЧИСЛУ ПРОТОНОВ В ЯДРЕ. ОПРЕДЕЛЯЕТ ПОРЯДКОВЫЙ НОМЕР ЭЛЕМЕНТА В ТАБЛИЦЕ МЕНДЕЛЕЕВА: q я = N p = Z. МАССА ЯДРА РАВНА СУММЕ ЧИСЛА ПРОТОНОВ И ЧИСЛА НЕЙТРОНОВ В ЯДРЕ МАССА ЯДРА РАВНА СУММЕ ЧИСЛА ПРОТОНОВ И ЧИСЛА НЕЙТРОНОВ В ЯДРЕ (Т.Е. ОБЩЕМУ ЧИСЛУ НУКЛОНОВ): m я = N р + N n = A. ЭТА СУММА НАЗЫВАЕТСЯ МАССОВЫМ ЧИСЛОМ.

ИЗЛУЧЕНИЯ, ОБРАЗУЮЩИЕСЯ ПРИ РАДИОАКТИВНОМ РАСПАДЕ АЛЬФА-ИЗЛУЧЕНИЕ – КОРПУСКУЛЯРНОЙ ПРИРОДЫ. КОРПУСКУЛЯРНОЙ ПРИРОДЫ. СОСТОИТ ИЗ БЫСТРО ДВИЖУЩИХСЯ АЛЬФА-ЧАСТИЦ, ИЛИ ЯДЕР АТОМОВ ГЕЛИЯ. СОСТОИТ ИЗ БЫСТРО ДВИЖУЩИХСЯ АЛЬФА-ЧАСТИЦ, ИЛИ ЯДЕР АТОМОВ ГЕЛИЯ. ХАРАКТЕРИСТИКИ АЛЬФА-ЧАСТИЦЫ: ХАРАКТЕРИСТИКИ АЛЬФА-ЧАСТИЦЫ: Z = 2, A = 4. ОБРАЗУЕТСЯ ПРИ АЛЬФА-РАСПАДЕ. ОБРАЗУЕТСЯ ПРИ АЛЬФА-РАСПАДЕ. БЕТА-МИНУС- ИЗЛУЧЕНИЕ – КОРПУСКУЛЯРНОЙ ПРИРОДЫ. КОРПУСКУЛЯРНОЙ ПРИРОДЫ. СОСТОИТ ИЗ БЫСТРО ДВИЖУЩИХСЯ БЕТА- МИНУС ЧАСТИЦ, ИЛИ ЭЛЕКТРОНОВ. СОСТОИТ ИЗ БЫСТРО ДВИЖУЩИХСЯ БЕТА- МИНУС ЧАСТИЦ, ИЛИ ЭЛЕКТРОНОВ. ОБРАЗУЕТСЯ ПРИ БЕТА-МИНУС РАСПАДЕ. ОБРАЗУЕТСЯ ПРИ БЕТА-МИНУС РАСПАДЕ.

БЕТА-ПЛЮС- ИЗЛУЧЕНИЕ – КОРПУСКУЛЯРНОЙ ПРИРОДЫ. КОРПУСКУЛЯРНОЙ ПРИРОДЫ. СОСТОИТ ИЗ БЫСТРО ДВИЖУЩИХСЯ БЕТА- ПЛЮС ЧАСТИЦ, ИЛИ ПОЗИТРОНОВ. СОСТОИТ ИЗ БЫСТРО ДВИЖУЩИХСЯ БЕТА- ПЛЮС ЧАСТИЦ, ИЛИ ПОЗИТРОНОВ. ОБРАЗУЕТСЯ ПРИ БЕТА-ПЛЮС РАСПАДЕ. ОБРАЗУЕТСЯ ПРИ БЕТА-ПЛЮС РАСПАДЕ. ХАРАКТЕРИСТИЧЕСКОЕРЕНТГЕНОВСКОЕИЗЛУЧЕНИЕ СОПРОВОЖДАЕТ ЭЛЕКТРОННЫЙ ЗАХВАТ. ГАММА-ИЗЛУЧЕНИЕ – ЭЛЕКТРОМАГНИТНОЙ (ВОЛНОВОЙ) ПРИРОДЫ. ЭЛЕКТРОМАГНИТНОЙ (ВОЛНОВОЙ) ПРИРОДЫ. МОЖЕТ СОПРОВОЖДАТЬ МОЖЕТ СОПРОВОЖДАТЬ КАК АЛЬФА-, ТАК И БЕТА-РАСПАД.

ЭЛЕМЕНТАРНАЯЧАСТИЦАНЕЙТРИНО ХАРАКТЕРИСТИКИ: ХАРАКТЕРИСТИКИ: q = 0, m = 0. ОБРАЗУЕТСЯ ПРИ ПОЗИТРОННОМ БЕТА-РАСПАДЕ. ОБРАЗУЕТСЯ ПРИ ПОЗИТРОННОМ БЕТА-РАСПАДЕ. ЭЛЕМЕНТАРНАЯЧАСТИЦААНТИНЕЙТРИНО ХАРАКТЕРИСТИКИ: ХАРАКТЕРИСТИКИ: ОТ НЕЙТРИНО ОТЛИЧАЕТСЯ ТОЛЬКО НАПРАВЛЕНИЕМ СПИНА. ОБРАЗУЕТСЯ ПРИ ЭЛЕКТРОННОМ БЕТА-РАСПАДЕ. ОБРАЗУЕТСЯ ПРИ ЭЛЕКТРОННОМ БЕТА-РАСПАДЕ.

2. ЗАКОН ОСЛАБЛЕНИЯ ИОНИЗИРУЮЩЕГО ИЗЛУЧЕНИЯ при взаимодействии с веществом Ф = Ф 0 e - x ПОТОК ИОНИЗИРУЮЩЕГО ИЗЛУЧЕНИЯ ПРИ ПРОХОЖДЕНИИ ЧЕРЕЗ ВЕЩЕСТВО УМЕНЬШАЕТСЯ УМЕНЬШАЕТСЯ ПО ЭКСПОНЕНЦИАЛЬНО МУ ЗАКОНУ. Здесь Ф 0 – падающий поток излучения, Ф – поток излучения, прошедшего через слой вещества толщиной «х», - линейный коэффициент ослабления. - линейный коэффициент ослабления. Аналогично меняется интенсивность излучения: I = I 0 e - x.

Характеристики взаимодействия данного вида излучения с данным веществом линейный коэффициент ослабления линейный коэффициент ослабления [м -1 ] массовый коэффициент массовый коэффициент ослабления ослабления m = / m = / [ м 2 / кг ] [ м 2 / кг ] слой половинного слой половинного ослабления d 1/2 [ м ] ослабления d 1/2 [ м ] Физический смысл этих характеристик ОБРАТЕН ТОЛЩИНЕ СЛОЯ ВЕЩЕСТВА, ПРИ ПРОХОЖДЕНИИ КОТОРОГО ПОТОК ИЗЛУЧЕНИЯ УМЕНЬШАЕТСЯ В "е" РАЗ. Зависит от плотности вещества: больше больше атомов на пути излучения больше ослабление.

Характеристики взаимодействия данного вида излучения с данным веществом Массовый коэффициент ослабления m ослабления m не зависит от плотности вещества. d 1/2 - ТОЛЩИНА СЛОЯ ВЕЩЕСТВА, ПРИ ПРОХОЖДЕНИИ КОТОРОГО ПОТОК ИЗЛУЧЕНИЯ УМЕНЬШАЕТСЯ ВДВОЕ. УМЕНЬШАЕТСЯ ВДВОЕ. СВЯЗЬ и d 1/2 Пусть x = d 1/2 Пусть x = d 1/2 Ф = Ф 0 / 2; Ф 0 / 2 = Ф 0 / e d 2 = e d ln 2 = d 1/2 d 1/2 = ln 2 / d 1/2 = ln 2 / ЧЕМ БОЛЬШЕ, ТЕМ МЕНЬШЕ d 1/2.

3. ПЕРВИЧНЫЕ ПРОЦЕССЫ ВЗАИМОДЕЙСТВИЯ ионизирующих излучений С ВЕЩЕСТВОМ РЕНТГЕНОВСКОЕИЗЛУЧЕНИЕ ТРИ ПЕРВИЧНЫХ ЭФФЕКТА: КОГЕРЕНТНОЕ РАССЕЯНИЕ КОГЕРЕНТНОЕ РАССЕЯНИЕ НЕКОГЕРЕНТНОЕ РАССЕЯНИЕ НЕКОГЕРЕНТНОЕ РАССЕЯНИЕ ФОТОЭФФЕКТ ФОТОЭФФЕКТ Тот или иной эффект – в зависимости от соотношения энергии рентгеновского фотона ε и энергии ионизации (работы выхода электрона) А и. Энергия ионизации – энергия, необходимая для удаления электрона за пределы атома.

Когерентное (классическое) рассеяние Это ИЗМЕНЕНИЕ НАПРАВЛЕНИЯ ПУЧКА ИЗЛУЧЕНИЯ (РАССЕЯНИЕ ПО ВСЕВОЗМОЖНЫМ НАПРАВЛЕНИЯМ). ЭНЕРГИЯ ФОТОНОВ НЕ ИЗМЕНЯЕТСЯ РАССЕЯНИЕ БЕЗ ИЗМЕНЕНИЯ ДЛИНЫ ВОЛНЫ. ХАРАКТЕРНО ДЛЯ МЯГКОГО РЕНТГЕНОВСКОГО ИЗЛУЧЕНИЯ: МЯГКОГО РЕНТГЕНОВСКОГО ИЗЛУЧЕНИЯ: ЭНЕРГИЯ ФОТОНОВ МЕНЬШЕ ЭНЕРГИИ ИОНИЗАЦИИ - < A и. < A и. Энергия атомов вещества также не изменяется. Нет непосредственного биологического эффекта.

Фотоэффект (ФЭ) ПОГЛОЩЕНИЕ РЕНТГЕНОВСКОГО ФОТОНА АТОМОМ ВЕЩЕСТВА. За счет его энергии: Выбивание валентного (внешнего) электрона из атома – ВНЕШНИЙ ФЭ; Переход электрона на внешний (более высокий) уровень, т.е. возбуждение атома – внутренний ФЭ, характерен для полупроводников. УСЛОВИЕ ВНЕШНЕГО ФЭ: A и. A и.Описывается УРАВНЕНИЕМ ЭЙНШТЕЙНА: h = A и + mv 2 /2 Здесь m – масса электрона, v – его скорость, v – его скорость, mv 2 /2 – кинетическая mv 2 /2 – кинетическая энергия. энергия.

Некогерентное рассеяние РЕНТГЕНОВСКИЙ ФОТОН МЕНЯЕТ НАПРАВЛЕНИЕ При столкновении с электроном атома И ВЫБИВАЕТ ИЗ АТОМА ЭТОТ ЭЛЕКТРОН, ЭТОТ ЭЛЕКТРОН, ЧАСТИЧНО РАСТРАЧИВАЯ СВОЮ ЭНЕРГИЮ. ЧАСТОТА ИЗЛУЧЕНИЯ УМЕНЬШАЕТСЯ, ДЛИНА ВОЛНЫ ВОЗРАСТАЕТ. РАССЕЯНИЕ С ИЗМЕНЕНИЕМ ДЛИНЫ ВОЛНЫ. Увеличение длины волны при некогерентном при некогерентном рассеянии носит название рассеянии носит название ЭФФЕКТ КОМПТОНА. УСЛОВИЕ НЕКОГЕРЕНТНОГО РАССЕЯНИЯ: > А и. > А и. Характерно для ЖЕСТКОГО излучения. излучения. Описывается уравнением: h = A и + mv 2 /2 + h h = A и + mv 2 /2 + h ( < )

Линейный коэффициент ослабления в законе ослабления излучения В общем случае может складываться из трех коэффициентов: ослабления за счет когерентного рассеяния к, фотоэффекта Ф фотоэффекта Ф и некогерентного рассеяния нк : и некогерентного рассеяния нк : = к + Ф + нк. = к + Ф + нк.

Первичные эффекты гамма-излучения ТРИ ПЕРВИЧНЫХ ЭФФЕКТА: ФОТОЭФФЕКТ ФОТОЭФФЕКТ НЕКОГЕРЕНТНОЕ РАССЕЯНИЕ НЕКОГЕРЕНТНОЕ РАССЕЯНИЕ ОБРАЗОВАНИЕ ЭЛЕКТРОН- ПОЗИТРОННЫХ ПАР ОБРАЗОВАНИЕ ЭЛЕКТРОН- ПОЗИТРОННЫХ ПАР III – ПРИМЕР ПРЕВРАЩЕНИЯ "ЧАСТИЦ" ПОЛЯ "ЧАСТИЦ" ПОЛЯ В ЧАСТИЦЫ ВЕЩЕСТВА: В ЭЛЕКТРИЧЕСКОМ ПОЛЕ АТОМНОГО ЯДРА ГАММА-ФОТОН "ПАРА" ЭЛЕКТРОН-ПОЗИТРОН, которые сразу же РАЗЛЕТАЮТСЯ В РАЗНЫЕ СТОРОНЫ. (Поэтому аннигиляции не происходит.)

Превращение происходит С ВЫПОЛНЕНИЕМ ЗАКОНОВ СОХРАНЕНИЯ ЭНЕРГИИ И ИМПУЛЬСА. Превращение происходит С ВЫПОЛНЕНИЕМ ЗАКОНОВ СОХРАНЕНИЯ ЭНЕРГИИ И ИМПУЛЬСА. РЕАКЦИЯ ВОЗМОЖНА ПРИ ЭНЕРГИИ ГАММА- ФОТОНА, РЕАКЦИЯ ВОЗМОЖНА ПРИ ЭНЕРГИИ ГАММА- ФОТОНА, НЕ МЕНЬШЕЙ СУММАРНОЙ ЭНЕРГИИ ПОКОЯ ЧЛЕНОВ ПАРЫ. РОЛЬ ЯДРА - ПРИНЯТИЕ НА СЕБЯ ЧАСТИ ИМПУЛЬСА ФОТОНА. РОЛЬ ЯДРА - ПРИНЯТИЕ НА СЕБЯ ЧАСТИ ИМПУЛЬСА ФОТОНА. В общем случае ЛИНЕЙНЫЙ КОЭФФИЦИЕНТ ОСЛАБЛЕНИЯ ТАКЖЕ СКЛАДЫВАЕТСЯ ИЗ ТРЕХ КОЭФФИЦИЕНТОВ: = Ф + нк + п. = Ф + нк + п.

Первичные эффекты АЛЬФА- И БЕТА- ИЗЛУЧЕНИЯ ЗАРЯЖЕННЫЕ ЧАСТИЦЫ АЛЬФА И БЕТА-МИНУС САМИ ПРОИЗВОДЯТ НЕПОСРЕДСТВЕННУЮ ИОНИЗАЦИЮ ВЕЩЕСТВА ЗАРЯЖЕННЫЕ ЧАСТИЦЫ АЛЬФА И БЕТА-МИНУС САМИ ПРОИЗВОДЯТ НЕПОСРЕДСТВЕННУЮ ИОНИЗАЦИЮ ВЕЩЕСТВА (КАК ЭЛЕКТРОНЫ, ОБРАЗОВАВШИЕСЯ ПРИ ФОТОЭФФЕКТЕ ИЛИ НЕКОГЕРЕНТНОМ РАССЕЯНИИ). ПРИ ВСТРЕЧЕ В ВЕЩЕСТВЕ БЕТА-ПЛЮС ЧАСТИЦЫ С ЭЛЕКТРОНОМ - ПРИ ВСТРЕЧЕ В ВЕЩЕСТВЕ БЕТА-ПЛЮС ЧАСТИЦЫ С ЭЛЕКТРОНОМ - АННИГИЛЯЦИЯ: ПРЕВРАЩЕНИЕ В ДВА ГАММА-ФОТОНА, РАЗЛЕТАЮЩИЕСЯ С ОДИНАКОВОЙ ПО МОДУЛЮ СКОРОСТЬЮ В РАЗНЫХ НАПРАВЛЕНИЯХ. В РАЗНЫХ НАПРАВЛЕНИЯХ. АННИГИЛЯЦИЯ - ПРОЦЕСС, ОБРАТНЫЙ РОЖДЕНИЮ ЭЛЕКТРОН-ПОЗИТРОННОЙ ПАРЫ.

4. СРАВНИТЕЛЬНЫЕ КОЛИЧЕСТВЕННЫЕ ХАРАКТЕРИСТИКИ ВЗАИМОДЕЙСТВИЯ ТРИ ХАРАКТЕРИСТИКИ: ЛИНЕЙНАЯ ПЛОТНОСТЬ ИОНИЗАЦИИ ЛИНЕЙНАЯ ПЛОТНОСТЬ ИОНИЗАЦИИ (УДЕЛЬНАЯ ИОНИЗАЦИЯ) ЛИНЕЙНАЯ ТОРМОЗНАЯ СПОСОБНОСТЬ ЛИНЕЙНАЯ ТОРМОЗНАЯ СПОСОБНОСТЬ (УДЕЛЬНЫЕ ИОНИЗАЦИ-ОННЫЕ ПОТЕРИ) СРЕДНИЙ ЛИНЕЙНЫЙ ПРОБЕГ СРЕДНИЙ ЛИНЕЙНЫЙ ПРОБЕГ (СРЕДНЯЯ ДЛИНА СВОБОДНОГО ПРОБЕГА) УДЕЛЬНАЯ ИОНИЗАЦИЯ i = dn / dx Это ЧИСЛО ПАР ИОНОВ, ОБРАЗОВАННЫХ ЧАСТИЦЕЙ ЧАСТИЦЕЙ НА ЕДИНИЦЕ ПУТИ В ВЕЩЕСТВЕ.

УДЕЛЬНЫЕИОНИЗАЦИОННЫЕПОТЕРИ S = dE / dx [Дж/м] ЭтоЭНЕРГИЯ, ТЕРЯЕМАЯ ЧАСТИЦЕЙ НА ЕДИНИЦЕ ПУТИ В ВЕЩЕСТВЕ. СРЕДНЯЯ ДЛИНА СВОБОДНОГО ПРОБЕГА R [м] ЭтоРАССТОЯНИЕ,ПРОЙДЕННОЕ ЧАСТИЦЕЙ ЧАСТИЦЕЙ СО СКОРОСТЬЮ, БОЛЬШЕЙ СКОРОСТИ МОЛЕКУЛЯРНО- МОЛЕКУЛЯРНО- ТЕПЛОВОГО ТЕПЛОВОГО ДВИЖЕНИЯ.

СРАВНИМ ЭТИ ХАРАКТЕРИСТИКИ ДЛЯ РАЗНЫХ ВИДОВ РАДИОАКТИВНЫХ ИЗЛУЧЕНИЙ ЧЕМ БОЛЬШЕ i, ТЕМ БОЛЬШЕ S И ТЕМ МЕНЬШЕ R. i > i > i i > i > i S > S > S S > S > S R < R < R R < R < R

Объяснение АЛЬФА-ЧАСТИЦЫ - ЗАРЯЖЕННЫЕ, СРАВНИТЕЛЬНО МЕДЛЕННО ДВИЖУЩИЕСЯ. АЛЬФА-ЧАСТИЦЫ - ЗАРЯЖЕННЫЕ, СРАВНИТЕЛЬНО МЕДЛЕННО ДВИЖУЩИЕСЯ. НА ПУТИ - ПЛОТНОЕ СКОПЛЕНИЕ ИОНОВ И ЭЛЕКТРОНОВ. ГЛУБИНА ПРОНИКНОВЕНИЯ В ВЕЩЕСТВО ОКОЛО 40 МКМ. БЕТА-МИНУС ЧАСТИЦЫ ДВИЖУТСЯ БЫСТРЕЕ. БЕТА-МИНУС ЧАСТИЦЫ ДВИЖУТСЯ БЫСТРЕЕ. НА ПУТИ - РАЗРЕЖЕННОЕ СКОПЛЕНИЕ ИОНОВ И ЭЛЕКТРОНОВ. НАИБОЛЬШАЯ ИОНИЗАЦИЯ – К КОНЦУ ПУТИ. ГЛУБИНА ПРОНИКНОВЕНИЯ В СРЕДНЕМ - НЕСКОЛЬКО ММ.

ФОТОНОВСКИЕ ИЗЛУЧЕНИЯ ФОТОНОВСКИЕ ИЗЛУЧЕНИЯ ОБРАЗУЮТСЯ ЭЛЕКТРОНЫ С БОЛЬШОЙ ЭНЕРГИЕЙ, ДЕЙСТВУЮТ ПОДОБНО БЕТА- МИНУС ЧАСТИЦАМ. НО ЗАРЯДА У ФОТОНА НЕТ БОЛЬШОЙ ПУТЬ ЕЩЕ ДО ПЕРВОГО ВЗАИМОДЕЙСТВИЯ. ВЗАИМОДЕЙСТВИЯ. ФАКТИЧЕСКИ - В ЛЮБУЮ ТОЧКУ ТЕЛА. ВЫБОР ИЗЛУЧЕНИЯ ДЛЯ ВОЗДЕЙСТВИЯ НА ВНУТРЕННИЕ ОРГАНЫ: ВНЕШНИЙ ИСТОЧНИК ОБЛУЧЕНИЯ - ВНЕШНИЙ ИСТОЧНИК ОБЛУЧЕНИЯ - ЭФФЕКТИВНЕЕ ФОТОНОВСКОЕ ИЗЛУЧЕНИЕ. ВВЕДЕНИЕ ИСТОЧНИКА ВНУТРЬ – ВВЕДЕНИЕ ИСТОЧНИКА ВНУТРЬ – ЭФФЕКТИВНЕЕ АЛЬФА- ИЛИ БЕТА- ИЗЛУЧЕНИЯ.

1. ПОНЯТИЕ И ВИДЫ ИОНИЗИРУЮЩИХ ИЗЛУЧЕНИЙ 25 ИОНИЗИРУЮЩИМИ НАЗЫВАЮТСЯ ВСЕ ИЗЛУЧЕНИЯ, КОТОРЫЕ ПРИ ДЕЙСТВИИ НА ВЕЩЕСТВО НЕПОСРЕДСТВЕННО ВЫЗЫВАЮТ ЕГО ИОНИЗАЦИЮ. К ИОНИЗИРУЮЩИМ ИЗЛУЧЕНИЯМ ОТНОСЯТСЯ: КОРОТКОВОЛНОВОЙ УФ ( нм) РЕНТГЕНОВСКОЕ ИЗЛУЧЕНИЕ ВСЕ ВИДЫ РАДИО-АКТИВНЫХ (ЯДЕРНЫХ) ИЗЛУЧЕНИЙ - АЛЬФА-, БЕТА-, ГАММА-, НЕЙТРОННОЕ.

РЕНТГЕНОВСКОЕ ИЗЛУЧЕНИЕ – ВОЛНОВОЙ (ЭЛЕКТРОМАГНИТНОЙ) ПРИРОДЫ, НА ШКАЛЕ - МЕЖДУ УФ И ГАММА-излучением, ДИАПАЗОН 80 – нм (коротковолновое). ДИАПАЗОН 80 – нм (коротковолновое).. ПРИРОДА И ВИДЫ РЕНТГЕНОВСКОГО ИЗЛУЧЕНИЯ 26 Вильгельм Конрад Рентген 1845 – 1923

ДВА ОСНОВНЫХ ТИПА РАСПАДА: и БЕТА-РАСПАД – 3-Х ВИДОВ: ЭЛЕКТРОННЫЙ ( - ) ЭЛЕКТРОННЫЙ ( - ) ПОЗИТРОННЫЙ ( +) И ПОЗИТРОННЫЙ ( +) И ЭЛЕКТРОННЫЙ ЗАХВАТ ЭЛЕКТРОННЫЙ ЗАХВАТ ( е - захват ) ( е - захват ) ВИДЫ РАДИОАКТИВНОГО РАСПАДА 27 БЕТА ( ) е – захват - +

ЭЛЕМЕНТАРНЫЕ ЧАСТИЦЫ ЧАСТИЦЫ И АТОМНЫЕ ЯДРА ХАРАКТЕРИЗУЮТ ЗАРЯДОМ И МАССОЙ, ВЫРАЖЕННЫМИ В ЭЛЕМЕНТАРНЫХ ЕДИНИЦАХ. ОСНОВНЫЕ ХАРАКТЕРИСТИКИ МИКРОЧАСТИЦ 28 ЗАРЯД ЯДРА РАВЕН ЧИСЛУ ПРОТОНОВ В ЯДРЕ. ОПРЕДЕЛЯЕТ ПОРЯДКОВЫЙ НОМЕР ЭЛЕМЕНТА В ТАБЛИЦЕ МЕНДЕЛЕЕВА: q я = N p = Z. МАССА ЯДРА РАВНА СУММЕ ЧИСЛА ПРОТОНОВ И ЧИСЛА НЕЙТРОНОВ В ЯДРЕ (Т.Е. ОБЩЕМУ ЧИСЛУ НУКЛОНОВ): m я = N р + N n = A. ЭТА СУММА НАЗЫВАЕТСЯ МАССОВЫМ ЧИСЛОМ.

ПРОТОНЫ, НЕЙТРОНЫ и ЭЛЕКТРОНЫ: p n e p n e Т.к. ПРОТОНЫ И НЕЙТРОНЫ ОБРАЗУЮТ ЯДРО ("НУКЛЕУС" – NUCLEUS), ИХ ОБЩЕЕ НАЗВАНИЕ – НУКЛОНЫ. q p = 1 q n = 0 q e = e = -1 q p = 1 q n = 0 q e = e = -1(э.е.з.) m p = 1 m n = 1 m e = 0 m p = 1 m n = 1 m e = 0(э.е.м.) ПОЗИТРОН (АНТИЭЛЕКТРОН) НЕ ВХОДИТ В СОСТАВ ЯДРА, НО ОБРАЗУЕТСЯ ПРИ ОДНОМ ИЗ ВИДОВ РАСПАДА ( + ). ХАРАКТЕРИСТИКИ: q = +1, q = +1, m = 0. 29