Об энергии и количестве куперовских пар в теории БКШ В. Погосов, Институт теоретической и прикладной электродинамики РАН M. Combescot, Institut des NanoSciences.

Презентация:



Advertisements
Похожие презентации
Уравнения Ричардсона и энергия связи куперовской пары В. В. Погосов, Институт теоретической и прикладной электродинамики РАН, Москва M. Combescot, Institut.
Advertisements

Уравнения Ричардсона и энергия связи куперовской пары В. В. Погосов, Институт теоретической и прикладной электродинамики РАН, Москва M. Combescot, Institut.
Образовательный семинар для аспирантов и студентов, ИФМ РАН, 24 февраля 2011 Квантово-размерные эффекты и зарождение сверхпроводимости в гибридных структурах.
Основные экспериментальные факты для сверхпроводников. Обзор феноменологических теорий сверхпроводимости. Теория Лондонов. Природа эффективного притяжения.
Куперовские пары. Энергия связи и радиус. Теория БКШ. Гамильтониан БКШ. Волновая функция БКШ Куперовские пары.
Поверхностная сверхпроводимость. Контактные явления. Тонкие пленки Размерные эффекты.
Эффект Померанчука. Три сверхтекучие фазы. Теоретические представления. Р-спаривание Изотоп 3 He.
Модель свободных электронов, также известна как модель Зоммерфельда или модель Друде-Зоммерфельда, простая квантовая модель поведения валентных электронов.
Нефононные механизмы спаривания носителей заряда в ВТСП. Спиновые мешки Шриффера и модель RVB Андерсона. Многозонная модель Эмери 2.9. Нефононные механизмы.
Модель сильной связи. Гамильтонова матрица. Модель сильной связи без взаимодействия 1.8. Ферми-системы. Модель сильной связи.
Сверхпроводники́ -вещества, переходящие в сверхпроводящее состояние при температурах ниже критической (Тк). Сверхпроводимость свойство некоторых материалов.
ОПИСАНИЕ ЭЛЛИПТИЧЕСКИХ ПОТОКОВ В РЕДЖЕОННОЙ ТЕОРИИ К.Г.Боресков, А.Б.Кайдалов, О.В.Канчели ИТЭФ, Москва Введение Модель Оценки Качественное поведение Предложен.
Предложен метод решения двумерного стационарного уравнения Шредингера, который позволил вычислить потенциальные кривые взаимодействия атомов щелочных металлов.
4.3.Б. Метод валентных связей Молекула водорода Первый - кинетическая энергия электронов Волновая функция объединенной системы Второй – кулоновское взаимодействие.
Особенности электронного строения. Эксперимент. Симметрия сверхпроводящей щели, s- и d-спаривание 2.8. Особенности электронного строения.
ТЕРМОДИНАМИКА ДЕБАЕВСКИХ СИСТЕМ В СЛАБО И УМЕРЕННО НЕИДЕАЛЬНЫХ РЕЖИМАХ А.Г. Храпак 1, С.А. Храпак 1,2 1 Объединенный институт высоких температур РАН, Москва,
Лекции 3,4 Эффект Джозефсона. Разность фаз параметра порядка 1. Конденсат куперовских пар в СП-ке описывается единой комплексной волновой функцией – параметром.
4.6. Латеральное взаимодействие адатомов Физико-химические свойства адсорбционных систем зависят от концентрации адсорбированных частиц Отступление от.
Выполнил Яговкин Олег У Введение «Величайшим триумфом человеческого гения является то, что человек способен понять вещи, которые он уже не в силах.
Точные решения в одномерной и двумерной моделях Изинга. Отсутствие фазового перехода в одномерном случае 1.3. Точное решение модели Изинга.
Транксрипт:

Об энергии и количестве куперовских пар в теории БКШ В. Погосов, Институт теоретической и прикладной электродинамики РАН M. Combescot, Institut des NanoSciences de Paris, Universite Pierre et Marie Curie, CNRS

Мотивация, введение, постановка задачи Небольшое обобщение БКШ Подход Ричардсона Обсуждение результатов, выводы План

Мотивация, введение, постановка задачи Проблема перехода БЭК-БКШ в ультрахолодных ферми-газах - Предел бозе-конденсации локальных пар применим экситонный формализм, т.к. плотность пар невелика - Предел БКШ плотность куперовских пар очень велика, применимы ли экситонные подходы? - Как описать переход?

Как развивалось микроскопическое понимание сверхпроводимости? -Фрёлих (1950) электроны притягиваются из-за эффективного взаимодействия с ионной решеткой -Купер (1956) два притягивающихся электрона - Бардин, Купер, Шриффер (1957) много притягивающихся электронов Ω c 2ω = Ω

Модель Купера: более детально Уравнение Шрёдингера: Уравнение на собственные значения: Энергия связи пары: Ω

Теория БКШ: некоторые результаты Энергия сверхпроводящего состояния: Сверхпроводящая щель: Утверждение Шриффера: пары перекрыты так сильно, что концепция изолированной пары не имеет смысла - вводятся «виртуальные» пары с энергией = щели - сконцентрированы вблизи поверхности Ферми - отличаются от «сверхтекучих» пар из волновой функции БКШ - их число гораздо меньше числа электронов в слое - вводятся не ab initio, а для понимания результата, «руками» c 2ω = Ω

Альтернатива: - что же такое «пары» в БКШ? - каковы число пар и энергия пары? - есть ли связь с пределом изолированной пары (важно для БЭК-БКШ)? c 2ω = Ω

Конфигурация с несимметричным расположением слоя с притяжением Небольшое обобщение БКШ c 2ω = Ω

Уравнение на щель

Вычисление энергии конденсации

На примере двух пар Подход Ричардсона Ω

Уравнения Ричардсона для двух пар Уравнения Ричардсона для трех пар -- многочастичная классическая задача

Решение уравнений с помощью разложения

Приведенные уравнения Ричардсона для двух пар малый параметр

Решение для произвольного числа пар Полное совпадение с результатами БКШ!

- Предложена новая интерпретация результатов теории БКШ в терминах «сверхтекучих», а не «виртуальных» пар. - Показано, что энергия конденсации может быть выражена через энергии «сверхтекучих» пар. Максимальная энергия пары совпадает с энергией изолированной пары. В многочастичной конфигурации эта энергия уменьшается пропорционально числу занятых состояний. - Выявлена связь между изолированной парой и (сверх)плотным режимом БКШ, которая позволяет распространять экситонную технику на этот предел. Причина сохранения связи – особенности потенциала БКШ. - Какова длина корреляции в сверхпроводниках; что это такое? Выводы

Новые результаты: воспроизведен спектр возбуждений БКШ