Тепловые флуктуации поверхности жидкого кластера и наноструктура границы пар–жидкость Д.И. Жуховицкий.

Презентация:



Advertisements
Похожие презентации
Компьютер и современные представления о наноструктуре поверхности жидкости Д.И. Жуховицкий гл. н. сотр. ОИВТ РАН.
Advertisements

Капиллярно-волновая модель межфазных границ: итоги и перспективы исследований Д.И. Жуховицкий гл. н. сотр. ОИВТ РАН.
Предложен метод решения двумерного стационарного уравнения Шредингера, который позволил вычислить потенциальные кривые взаимодействия атомов щелочных металлов.
Свойства жидкостей. Поверхностное натяжение. Пример ближнего порядка молекул жидкости и дальнего порядка молекул кристаллического вещества: 1 – вода;
Форма, устойчивость и процессы в капле коллоидного раствора 5 курс НИЯУ МИФИ Карабут Т. А. Научный руководитель К. ф.- м. н. Лебедев - Степанов П. В.
Неидеальная термическая пылевая плазма: теория, эксперимент, моделирование О.С. Ваулина, Д.И. Жуховицкий, О.Ф. Петров, В.Е. Фортов.
Лекции по физике. Молекулярная физика и основы термодинамики Различные агрегатные состояния вещества. Поверхностное натяжение. Смачивание поверхности.
1.3.Термодинамика поверхности Экстенсивные параметры - характеристики, обладающие аддитивностью Cистема в состоянии равновесия может быть полностью охарактеризована.
Федеральная целевая программа «Научные и научно-педагогические кадры инновационной России» на годы, направление «Физика конденсированных сред.
7. ТЕПЛООБМЕН ПРИ ИЗМЕНЕНИИ АГРЕГАТНОГО СОСТОЯНИЯ ВЕЩЕСТВА 7.1 Теплообмен при кипении Общие представления о процессе кипения Кипение - процесс образования.
Уравнение Ми-Грюнайзена Выполнила: Пятницкая Д., гр Научный руководитель: Кузькин В. А.
Упругие волны, излучаемые очагом землетрясения. Функции направленности излучения. Лекция 5.
Поверхностная сверхпроводимость. Контактные явления. Тонкие пленки Размерные эффекты.
Энергетический спектр вакансий и плавление А. Г. Храпак Объединенный институт высоких температур РАН, Москва NPP-2012, Москва, 7 декабря 2012.
Лекция 7 Молекулярная физика и термодинамика. Тепловое равновесие. Температура. Молекулярная физика и термодинамика изучают свойства и поведение макроскопических.
Лекция 4 ХАРАКТЕРИСТИКИ АКУСТИЧЕСКОГО ПОЛЯ Рассмотрим плоскую гармоническую волну, распространяющуюся в положительном направлении оси, параметры среды.
Переход пар – жидкость. Конденсация. Уравнение Ван-дер-Ваальса. Модель решеточного газа. Переход жидкость – твердое тело. Кристаллизация 1.6. Фазовые переходы.
Лекция 2 (Спецглавы химических дисциплин. Коллоидная химия) Термодинамика поверхностных явлений. Правило фаз Гиббса для дисперсных систем. Поверхностная.
Эффект Померанчука. Три сверхтекучие фазы. Теоретические представления. Р-спаривание Изотоп 3 He.
Электромагнитное поле в диэлектрике Скорость распространения волн зависит только от магнитных и электрических свойств среды и определяется выражением:
Транксрипт:

Тепловые флуктуации поверхности жидкого кластера и наноструктура границы пар–жидкость Д.И. Жуховицкий

Граница пар жидкость: плавный переход или слоистая структура? плавный переход или слоистая структура? (Ван-дер-Ваальс) (Гиббс) Газ Жидкость Газ Жидкость Промежуточная фаза

Методы исследования: 1. аналитические; 1. аналитические; 2. экспериментальные (отражение 2. экспериментальные (отражение рентгеновского излучения и нейтронов); рентгеновского излучения и нейтронов); 3. численный эксперимент (молекулярная 3. численный эксперимент (молекулярная динамика + Монте-Карло). динамика + Монте-Карло). Что нам известно о наноструктуре межфазной границы?

Частицы делятся на три типа: внутренние, поверхностные и виртуальные цепи.

Поперечные сечения кластеров, содержащих 1592 (1) и 2320 (2) частиц. Темные кружки внутренние частицы, заштрихованные поверхностные, светлые виртуальные цепи. Поверхностные частицы формируют монослой, сильно искривленный тепловыми флуктуациями. Для внутренних частиц число связей не менее 10, а частицы, имеющие не более четырех связей, образуют виртуальные цепи.

Виртуальные цепи – типичные представители soft matter. Отдельно от межфазной границы они существуют в виде малых кластеров, статсумма которых вычисляется аналитически: откуда следует, например, уравнение состояния плотного кластерного пара:

При усреднении конфигураций границы пар жидкость получаются плавные зависимости характеристик вещества в переходной области:

Согласно теории флуктуаций, изменение свободной энергии Гиббса поверхности кластера где С помощью теоремы о равнораспределении получим Теория капиллярных флуктуаций Образование виртуальных цепей ограничивает локальную кривизну поверхности флуктуаций: bare surface tension. Это позволяет записать соотношение и найти максимальное значение

1. Случай = 0. Дисперсия флуктуаций, пропорциональная толщине межфазной границы, достигается при l max = 1/2. Если l max >> 1, то устраняется расходимость толщины межфазной границы при R : неограниченно возрастает с ростом площади поверхности. Максимальное значение спектральной амплитуды сравнивается с амплитудой объемных флуктуаций, связанных с дискретностью координат поверхностных частиц, если 2. Случай > 0 (псевдо гравитация). Максимальное значение спектральной амплитуды

Если >> c, капиллярные флуктуации исчезают, а при << c влиянием поля на поверхностное натяжение можно пренебречь. Таким образом, критерий сильного поля записывается в виде 3. Случай < 0 (кулоновская система). Максимальное значение max = 10 соответствует сингулярности Кластер теряет стабильность и распадается. Классический порог распада [Bohr, Wheeler (1939), Френкель (1939)]

Потенциал межчастичного взаимодействия где Для того, чтобы при численном моделировании системы с двумя масштабами времени сохранялся момент импульса, дальнодействующие компоненты сил межчастичного взаимодействия вращались так, чтобы удовлетворить соотношению Численное моделирование

Вычислительная ячейка: кластер в окружении равновесного пара

Выделим поверхностные частицы, расположенные между двумя параллельными плоскостями. Полярные координаты частиц это значения непрерывной функции Спектральные амплитуды сечений определялись усреднением как по конфигурациям кластера, так и по углам Эйлера при вращении каждой конфигурации:

Спектральные амплитуды капиллярных флуктуаций кластеров, содержащих частиц: теория, численное моделирование. Для сравнения показаны спектральные амплитуды объемных флуктуаций

Спектральные амплитуды капиллярных флуктуаций кластеров, содержащих частиц: теория, численное моделирование. Для сравнения показаны спектральные амплитуды объемных флуктуаций

Спектральные амплитуды капиллярных флуктуаций кластеров, содержащих частиц: теория, численное моделирование. Для сравнения показаны спектральные амплитуды объемных флуктуаций

Параметры деформации кластеров, содержащих частиц, = (c/a) 2/3 – 1, при T = 0.75

Скорости нуклеации в пересыщенных парах ртути и воды. Пунктир – классическая теория нуклеации

Разработанная ранее модель сильно искривленной межфазной поверхности применена для описания автолокализационных состояний позитрония в жидкостях. Впервые без введения «подгоночных» параметров удалось воспроизвести экспериментальные данные как по времени жизни позитрония в микрополости, так и по ее радиусу. Радиусы позитрониевых микро полостей (теория и эксперимент) Работа образования позитрониевой микрополости в зависимости от числа удаленных молекул Позитрониевые пузырьки в жидкости сплошная жидкость поверхностный монослой позитроний

На межфазной границе присутствует soft matter. Без рассмотрения этого состояния вещества невозможно составить правильного представления о структуре и свойствах поверхности, а также о кинетике фазового перехода пар– жидкость.

Спасибо за внимание! Подробности на сайте